Расчет параметров процесса испарени

Характер изменения параметров парогазовой смеси имеет важное значение в расчетах процесса сушки, кондиционирования воздуха, сверхзвуковых аэродинамических труб, обледенения самолетов, процесса испарения топлива в двигателях и форсировании их впрыском жидкостей и т. а. [c.119]

В последнее время для определения объемного паросодержания и скольжения была разработана методика расчета этих параметров через полное давление торможения, измеренное при помощи зонда, который был установлен в выходном сечении трубы с диафрагмой [73]. Примерно аналогичный зондовый метод был применен и для определения перегрева жидкой фазы Б конусной части сопла Лаваля. Между тем, как установлено теоретически и экспериментально [18], при взаимодействии зонда со сверхзвуковой пароводяной смесью происходит образование перед ним косого скачка уплотнения, в котором могут протекать и процессы конденсации, и процессы испарения капель. Неучет этого может привести к значительным погрепшостям в определении параметров смеси. По этой же причине этот метод также не может быть использован для определения параметров точно в критическом сечении. [c.168]

Результаты расчетов для случая, когда поток массы вдуваемого газа направлен от поверхности (аналог процесса испарения), представлены в табл. 3 как отношение коэффициента теплообмена а при вдуве газа к коэффициенту теплообмена ао без вдува газа в пограничный слой в зависимости от параметра Z [c.22]

Параметры т /исп и можно рассматривать совместно например в рамках квазистационарного испарения, как это делалось при анализе горения одиночной капли [131]. В этом случае Q/ = 0, а т /исп определяется уравнением (7.6). В последнее время также рассматривают и неустановившийся процесс что больше соответствует реальным условиям [65]. Для расчета силы лобового сопротивления требуется выбрать значение коэффициента лобового сопротивления, что зачастую делается по эмпирическим зависимостям, полученным при динамических исследованиях одиночных капель. Анализ влияния рассмотренных параметров процесса сделан Саттоном [163]. [c.152]

На рис. 8-7, а, б даны некоторые результаты численных расчетов по приведенным выше соотношениям. Следует отметить, что суммарный тепловой эффект поверхностных процессов и молекулярная масса при Mv очень слабо зависят от коэффициента теплообмена (а/ср) , а величина давления ре влияет на эти параметры лишь в том случае, когда оно меньше атмосферного. Таким образом, можно констатировать, что параметры испарения в основном зависят от температуры поверхности Ти,. Однако при этом следует сделать одно важное уточнение. На рис. 8-8 представлены результаты расчета зависимости безразмерной скорости И [c.203]

Расчет полного теплообмена на этом заканчивается, так как определены поток переданной теплоты, конечные параметры газа Uk и жидкости ,к. к. Если необходимо вычислить оба конечных параметра газа и количество испаренного или сконденсированного пара, то производят расчет процесса массообмена. [c.90]

Под статикой сушки понимают материальный и тепловой балансы сушильной установки, на базе которых можно установить расходы сушильного агента, теплоты, тепловую экономичность установки, изменение параметров сушильного агента и т. д. Результаты балансовых расчетов в совокупности с кинетическими характеристиками процессов сушки являются исходными данными для расчета габаритов сушильной установки и ее отдельных узлов. Определение количества испаренной из сушимого материала влаги W представляет конечную цель составления материального баланса. [c.179]

Исходными для определения параметров состояния влажного воздуха по / г-диаграмме (рис. 3-22) служат показания влажного и сухого термометров психрометра. В несколько упрощенном виде принцип действия психрометра можно представить так. У поверхности жидкости, находящейся в чашке, куда опущена ткань, окружающая шарик мокрого термометра психрометра, появляется в процессе испарения воды тонкий слой насыщенного воздуха, образующийся в результате вылета из жидкости молекул ее, преодолевших поверхностное натяжение жидкости. Так как дальнейшее проникновение молекул жидкости из этого слоя в воздух затруднено вследствие столкновения их с молекулами воздуха, концентрация молекул жидкости в тонком слое, прилегающем к поверхности жидкости, велика и с достаточной степенью точности можно считать, что воздух в этом слое насыщен водяным паром. Парциальное давление этого пара есть давление насыщенного пара при температуре поверхностного слоя жидкости, показываемом мокрым термометром (при точных расчетах в это показание вносятся поправки). Сухой же термометр показывает температуру ненасыщенного влажного воздух а в помещении. В подробных курсах технической термодинамики доказывается, что энтальпия насыщенного воздуха над поверхностью жидкости и ненасыщенного воздуха в помещении, где находится психрометр, (почти) одинаковы. Отсюда нахождение в / f-диаграмме точки, характеризующей состояние ненасыщенного воздуха в помещении по показаниям психрометра, сводится к следующему. На линии ср = 100% находят точку соответственно показанию мокрого термометра. Из нее проводят линию 1 = = onst. Очевидно, на этой линии находится точка, характеризующая состояние воздуха в помещении, в котором находится психрометр. Взяв пересечение линии I = onst с изотермой сухого термометра, находят искомую точку. По ее координатам и с помощью линий /d-диаграммы находят все параметры воздуха в помещении (см. пример 3-17). [c.145]

Исходными для определения параметров состояния влажного воздуха по / -диаграмме (рис. 3-24) служат показания влажного и сухого термометров психрометра. В несколько упрощенном виде принцип действия психрометра можно представить так. У поверхности жидкости, находящейся в чашке, куда опущена ткань, окружающая шарик мокрого термометра психрометра, появляется в процессе испарения водьи тонкий слой насыщенного воздуха, образующийся в результате вылета из жидкости ее молекул, преодолевших поверхностное натяжение жидко-проникновение молекул жидко-затруднено вследствие воздуха, концентрация. молекул жидкости в тонком слое, -прилегающем к поверхности жидкости, велика, и с достаточной степенью точности можно считать, что воздух в этом слое н а-с ы щ е н водяным паром. Парциальное давление этого пара есть давление насыщенного пара при температуре поверхностного слоя жидкости, показываемое мокрым термометром (при точных расчетах в это показание вносятся поправки). Сухой же термометр показывает температуру ненасыщенного влажного воздуха в помещении. В подробных курсах технической термодинамики доказывается, что теплосодержания насыщенного воздуха над поверхностью жидкости и ненасыщенного воздуха в помещении, где находится психрометр (почти), одинаковы. Отсюда нахождение в / -диаграмме точки, характери-156 [c.156]

Скорость испарения при интенсивном нагреве зависит от коэффициента теплообмена (aj p)w, температуры поверхности Ту,, а также от давления на внешней границе пограничного слоя ре. Первые два параметра влияют на интенсивность массообмена в пограничном слое, последний к тому же определяет и степень диссоциации паров кварцевого стекла. Теплота испарения кварцевого стекла (двуокиси кремния SiOj) превышает 9500 кДж/кг, что почти в 3 раза больше общего количества тепла, поглощенного единицей массы материала при ее нагреве до температуры испарения. Если дополнительно учесть, что одновременно с испарением происходит диссоциация паров стекла, то станет ясно, почему точность расчета скорости оплавления во многом зависит от правильного учета процессов на иоверхности раздела, т. е. точности определения скорости Gto и теплового эффекта AQu,- [c.195]

Рассмотрим полученную информацию о параметрах Гвз, Л ив, Хвз. На рис. 4.5 приведены соответствующие параметры в зависимости от пиковой интенсивности импульса при различной крутизне его переднего фронта. Количественные данные рис. 4.5 дают важные представления о характере процесса. Из расчетов следует вывод о связи характера разрунления капли со скоростью ввода в вещество световой энергии и степенью испарения при взрыве. При больнлих скоростях закачки энергии в каплю реализуется наибольшее число пузырей, температура капли практически однородна по объему и приближается к температуре спинодали, степень испарения близка к максимальной. В противоположном случае, когда скорость ввода энергии относительно низка, имеют место малое количество пузырей и небольшая степень взрывного испарения. [c.116]

В качестве примеров исследований в этом направлении можно привести работы [7, 8], где оцениваются параметры плазмы, возни-кгиощей в результате испарения мишени при нагреве мощным ионным пучком. Анализ плазменной короны в этих работах проведен для стационарной стадии процесса при этом подробно исследовано течение в окрестности точки, где скорость потока переходит через скорость звука. Авторы [9, 10], также предполагая стационарность течения плазмы, основное внимание уделили расчету ускорения тонкой мишени абляционным давлением на поздних стадиях, когда можно не рассматривать циркуляцию волн сжатия и разрежения. Для случая действия лазерного излучения аналогичный подход использован в работах [И, 12]. Значительно меньшее внимание уделено анализу начальной стадии взаимодействия излучения с веществом, когда процесс носит существенно волновой характер. [c.244]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...