Найтовский сдвиг

Найтовский сдвиг. Частота ядерного магнитного резонанса (ЯМР) для одного и того же ядра зависит от того, входит ли оно в состав диэлектрика или металла. В металле вероятность нахождения электронов проводимости вблизи ядра несколько возрастает. Эти электроны намагничиваются внеш. полем, и эфф. магн. поле, действующее на спин ядра, увеличивается, что приводит (по сравнению с диэлектриком) к т. н. найтовскому сдвигу частоты ЯМР. Поскольку магн. восприимчивость нормального металла Хп практически не зависит от темп-ры, то постоянным остаётся и найтовский сдвиг. ЯМР можно наблюдать и в сверхпроводниках, если использовать тонкие плёнки или малые гранулы с характерными размерами, меньшими глубины проникновения 6. В таких образцах ниже Т . величина найтовского сдвига зависит от темп-ры и остаётся конечной даже при Т = 0. При этом [c.440]

Созданная Найтом теория объясняет появление сдвига резонансной частоты наличием неспаренных х-электронов металла. Учитывая плотность неспаренных электронных спинов, можно записать выражение для величины найтовского сдвига [c.175]

В поликристаллическом образце ДЯ усредняется до АЯиз относительный изотропный сдвиг Найта измеряют в точке, отстоящей от АН II на % интервала между АН ц и АН . В литературных источниках для упрощения описания сдвигов резонансных кривых пользуются относительной величиной =Дv/vo или АН/Но, кроме того, если нет специальных указаний, под сдвигом Нанта подразумевается изотропный сдвиг резонансной линии. Сдвиг резонансной частоты в переходных металлах и их сплавах представляет возможность для изучения электронного строения [17]. Перечислим основные компоненты, из которых складывается найтовский сдвиг /СоврЧ-К . Пер- [c.176]

Видно, что наиболее значительна орбитальная часть найтовского сдвига. [c.176]

Простейшее распространение теории БКШ на частицы малого размера сделано в работах [793, 794], где для разных значений параметра б была рассчитана диамагнитная восприимчивость, показывающая размытое поведение при переходе частиц в сверхпроводящее состояние. Размерная зависимость флуктуаций параметра порядка отчетливо проявляется в диамагнетизме частиц Л1 [795, в найтовском сдвиге для частиц Л1 и Sn [796], а также в смещении и расширении ника удельной теплоемкости частиц Sn при [797]. [c.275]

Найтовский сдвиг связан с постоянной сверхтонкой структуры соотношением [c.275]

Таким образом, если атомное сверхтонкое взаимодействие известно из опытов с атомными пучками, то по найтовскому сдвигу можно найти спиновую восприимчивость. [c.101]

В принципе, из найтовского сдвига (разд. 6.3) можно получить плотность вероятности (0)) того, что электрон, находящийся на поверхности Ферии, окажется около ядра. Можно выразить энергию сверхтонкого взаимодействия AWa [см. уравнение (40)] через (Ч (0))р и плотность вероятности для свободного атома (Ч (0))л [24]. При этом получается [c.123]

Можно убедиться, что во многих редкоземельных соединениях магнитный момент оказывается локализованным. В самом деле, температурная зависимость магнитной восприимчивости в этих соединениях описывается законом Кюри — Вейсса, что указывает на наличие локального поля в окрестности атома. Шаккарино и др. [50], используя электронный парамагнитный резонанс и найтовский сдвиг в ядерном магнитном резонансе, показали, что в редкоземельных фазах Лавеса (см. гл. IV) типа XAlj, где X, например, гадолиний, электроны проводимости поляризованы. Это опять-таки указывает на то, что в обменном взаимодействии принимают участие электроны проводимости. Существуют также соединения (например, GdOsg с температурой Кюри 70° К), кристаллы которых являются ионными и ферромагнетизм у которых должен быть обусловлен прямым обменным взаимодействием. [c.131]

Найтовский сдвиг 100, 123, 131, 139, 245, 246 аномальный 132 Намагниченность насыщения 286 зависимость от температуры 284 [c.325]

В сверхпроводниках найтовский сдвиг наблюдают в э лульсиях или стопках топких пленок (размер частиц эмульсии или толщина пленок должны быть гораздо меньше o, чтобы магнитное иоле в них было достаточно однородным). Величина сдвига ниже Г,, уменьшается, но даже ири Т = О сохраняет конечное значение, достигающее 75% от нормального. Па первый взгляд это противоречит теории ( . Действительно, в основном состоянии с наимепыией энергией электроны объединены в кунеровские нары, полный электронный снин к-рых равен нулю. Поэтому намагнитить электронную систему можно, лишь разор- [c.480]

Применение метода ЯМР в металловедении основывается на влиянии, оказываемом примесями и легирующими добавками, а также дефектами кристаллической решетки на характеристики линий ЯМР, т. е. на их положение, интенсивность, форму, ширину и величину электронного сдвига (найтовского сдвига). До сих пор этот метод допускал исследование только диамагнитных и слабопарамагнитных веществ. Однако получение сигнала ЯМР от кобальта открывает принципиальную возможность его применения к ферромагнетикам. [c.272]

Поскольку я-электроны характеризуются более сильным сверхтонким взаимодействием, чвм остальные етектроны-, даже в случае металлов с некубической структурой, то. изотропная часть найтовского сдвига, определяемая выражением ( 1.77), будет, вообще говоря, значительно больше анизотропной мсти. Найтовский сдвиг жмеет тенденцию (за некоторыми исключениями) увеличиваться с ростом атомною номера от 2,5 10 для до 2,5-10 для Таблицу известных значений найтовского сдвига [c.193]

Соединения, для которых определяются жайтовские сдвиги, следует подбирать с учетом существования химических сдвигов. Химические сдвиги существуют в металлах и связаны с вкладами от ионныж остовов ж за счет диамагнетизма электронов проводимости, однако эти сдвигж обычно очень малы по сравнению с найтовским сдвигом. [c.193]

В работе [431 изучалась и сравнивалась с теорией объемная зависи- мость найтовского сдвига. Щелочные металлы подвергались давлению до 10 000 жг/см . Прж 10 ОШ кг/см наблюдалось изменение в объеме порадка 7% для О и 25% для (Ь. Зависимость объема от давления можно было выяснить иа ранних измерений Бриджмена. Подробно табулированные результаты соответствующих жамереимй величины К приведены в работе 143]. При наибольших давлениях отношение (АЖ/Ж)/(А1 / ) имеет порадок [c.194]

Таким образом, ядерный спин I, кроме внешнего поля чувствует внутреннее поле 7хр -Но/2р, которое вызывает парамагнитный сдвиг линии ядерного резонанса (известный в литературе как найтовский "СДВИГ по имени Найта, который первым наблюдал его в меди в 1949 г.), пропорциональный величине внешнего поля Н . [c.192]

Существует принципиальное различие между найтовским сдвигом и парамагнитным сдвигом ядерного резонанса в неметаллическом веществе, например, в сульфате меди (кроме очень сильно отличающейся температурной зависимости). В последнем случае каждый ядерный спин чувствует магнитное поле только одного электронного спина, и это поле можно заменить вследствие очень быстрых переворачиваний спина, вызванных обменом или очень коротким временем спин-решеточной релаксации, его средним по времени значением. В металлах же, где электроны проводимости нелокализованы, каждый ядерный спин чувствует сравнимые по величине магнитные поля от всех электронов образца одновременно, и среднее поле является средним по ансамблю. [c.192]

В работе [43] изучалась и сравнивалась с теорией объемная зависимость найтовского сдвига. Щелочные металлы подвергались давлению-до 10 000 кг1см . При 10 000 кг1см наблюдалось изменение в объеме порядка 7% для и 25% для Сз. Зависимость объема от давления можно было выяснить из ранних измерений Бриджмена. Подробно табулированные результаты соответствующих измерений величины К приведены в работе [43]. При наибольших давлениях отношение (А/1Г// )/(АУ/У) имеет порядок [c.194]

Фиг. 30. Теоретическая форма линии для поликристаллического порошка, обусловленная анизотропией найтовского сдвига в проводнике с аксиальной симметрией (пунктирная кривая).

В перром приближении форма этой кривой для симметричного градиента получается из (VI 1.25) методом, очень похожим на уже использованный в гл. VI для анализа анизотропных найтовских сдвигов или в разделе А этой главы для нахождения тонкой структуры диполь-диполь-ных взаимодействий. [c.222]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...