Кюри температура (точка) зависимость от состава

Эти методы применимы к сплавам, в которых отдельные или все встречающиеся фазы обладают ферромагнитными свойствами, поскольку в общем случае намагниченность при насыщении в сильных полях и точка Кюри изменяются в зависимости от состава. Обычно используемый метод заключается в построении кривых намагниченности насыщения в зависимости от температуры для ряда сплавов, закаленных с данной температуры гомогенизирующего отжига, или определении намагниченности насыщения для сплавов, выдержанных при различных температурах до тех пор, пока в них не установится равновесие. В ка,честве простого примера рассмотрим часть диаграммы состояния на фиг. 46, а кривая намагниченности насыщения для сплава х в зависимости от температуры при нагревании показана на фиг. 46, б. В равновесных условиях резкое изменение в наклоне кривой соответствует температуре Г/, а температура, при которой намагниченность насыщения падает до нуля, равна Гд. [c.116]

Зависимость диэлектрической проницаемости от температуры имеет резко выраженный максимум при температуре 125 °С (рис. 1-9). Температура, при которой имеет максимум, называется температурой точкой) Кюри. В области температур выше точки Кюри теряются сегнетоэлектрические свойства материала, в частности исчезает зависимость от напряженности электрического поля. Нелинейная зависимость электрического смещения D от напряженности электрического поля и соответствующая ей сложная зависимость диэлектрической проницаемости приведены на рис. 1-10, а, б. Результаты получены при температуре, близкой к точке Кюри для этого состава. [c.28]

Рис. I. Зависимость в интервале от 20 до 100° С. температуры точки Кюри 9 и объемной магнитострикции со железоникелевых сплавов от химического состава

Зависимость намагниченности насыщения и точки Кюри ферромагнитных фаз от состава известна для многих твердых растворов различных металлов в никеле и железе. В никеле уменьшение насыщения и снижение точки Кюри с увеличением концентрации примеси происходит линейно и определено для многих веществ для железа положение более сложно изменения обычно нелинейные. Однако значения насыщения и температуры Кюри известны для многих твердых растворов двух магнитных металлов или немагнитных веществ в магнитных эти значения можно найти в стандартных справочниках по магнетизму и магнитным материалам (например, [6, 10]). [c.316]

Поведение величины Ms в зависимости от температуры и поля может носить более сложный характер, чем в ферромагнетиках, так как характер изменения Мл и. Иа с температурой и с полем может быть различным. Так, при повышении температуры может быть монотонное уменьшение Ms и обращение A Is в нуль в точке Кюри Тс, выше которой вещество парамагнитно, хотя па-рамашитная восприимчивость изменяется с температурой по закону, отличающемуся от закона Кюри для простых парамагнетиков. При повышении температуры в области ниже Тс возможно также увеличение спонтанной намагниченности в определенном температурном интервале, Для некоторых ферритов, в частности для многих редкоземельных ферритов — гранатов (см. табл. 29.15 и рис, 29.22), существует температура компенсации Гкомп. при которой намагниченности подрешеток становятся одинаковыми и результирующая намагниченность обращается в нуль. Появление точки компенсации возможно также при изменении состава ферримагнетика. например в иттрий-железо-галлиевых гранатах. [c.707]

На рис. 1 показаны зависимости а р, температуры точки Кюри и объемной магнитострикции от химического состава, а также фазовые границы для двойных сплавов железа и никеля. Минимальное значение а имеет ферромагнитный сплав с грапецентрированной кубической решеткой, содержащий 36% Ni (сплав инвар ). [c.294]

Вещества даже одного и того же химического состава в зависимости от кристаллического строения и фазового состава могут находиться в различных магнрпньк состояниях. Например, Ре, Со и Ni с кристаллическим строением ниже определенной температуры точка Кюри) обладают ферромагаитными свойствами, а выше этой температуры они парамагнитны. Переход из парамагнитного состояния в антиферромагнитное происходит при понижении температуры (ниже темпертуры Нееля Г ) и представляет собой фазовое превращение 2-го рода. У некоторых редкоземельных металлов между ферро- и парамагнитной температурными областями существует антиферромагнитная область. [c.98]

Рнс 6 41 Зависимости температуры фазового согласования от температуры Кюри для кристаллов (К20) ,з(Ь120) ,(НЬз0б) разного состава при Хо 1 —1,06 г — 0,9 мкм [41] Величины х указаны цифрами у точек Температура комнатная. [c.283]

Изотермы электросопротивления и его температурного коэффициента при всех температурах имеют вид, характерный для непрерывного ряда твердых растворов [1], что согласуется с данными М. Хансена и К- Андерко (см. т. II, рис. 566). В работе [2] наблюдали изменение гальваномагнитных, а в [3] — термомагнитных эффектов вблизи состава, соответствующего формуле NiPdз, но эти отклонения не сказались на ходе кривых электросопротивления и его температурного коэффициента в зависимости от концентрации [1 ]. Температура точки Кюри, определенная в работе [1] по максимуму на температурной зависимости термического коэффициента электросопротивления, согласуется с данными М. Хансена и К- Андерко (см. т. II, рис. 566). [c.256]

Кальмаллои обладают сравнительно малой магнитной индукцией, поэтому магнитные шунты из этих сплавов должны иметь большое сечение. Термаллои под действием отрицательных температур необратимо изменяют свои свойства и, кроме того, имеют сильную зависимость точки Кюри от состава (изменение содержания никеля на 0,25% смещает 7 к на 10 К), т. е. плохую воспроизводимость характеристик. [c.328]

Кальмаллой имеет низкое значение индукции, поэтому для хорошей компенсации приходится брать шунты большого сечения. Кальмаллой, содержащий 30% меди, компенсирует погрешности в пределах температур 20— 80° С, а при содержании 40% меди — в пределах от —50 до Н-10°С. Термаллой имеет два недостатка резкую зависимость магнитной проницаемости от состава и необратимость свойств при охлаждении до —65° С вследствие фазового превращения — изменения кристаллической структуры, которое вызывает повышение точки Кюри до те.миературы, превышающей 600° С. Одним из лучших термокомпен сирующих сплавов является 356 [c.356]

Для иллюстрации приводим рис. 5-12, на котором даны такие зависимости для твердых растворов на основе титаната бария, легированных небольшим количеством иттрия. Видно, что в области точки Кюри у этих материалов р резко растет при повышении температуры. Область аномального роста р, как и температура точки Кюри, могут сильно сдвигаться при незначительном изменении состава материала. Приборы с использованием таких материалов — позисторы (сокращение от слов positive — положительный и резистор ) могут иметь разнообразное техническое применение. [c.245]

В сплавах типа инвара и близких к нему по составу малое расширение при нагреве наблюдается лишь в ограниченном температурном интерва.. 1е—до температуры магнитного превращения (до точки Кюри). На фиг. 200 показано расширение сплавов с 35—65% КЧ в зависимости от температуры нагрева. Ветзь АВ кривой характеризует температурную область малого расширения сплава. [c.795]

Свойства ферритов, как и любых других твердофазных материалов, можно разделить на две группы объемные, или структурнонечувствительные, и структурно-чувствительные. Объемные свойства определяются химическим составом и типом кристаллической структуры феррита, а структурно-чувствительные — несовершенством (дефектами) электронной и кристаллической структуры. К первой категории относят константу кристаллографической анизотропии, магнитострикцию, точку Кюри, удельную теплоемкость, диэлектрическую проницаемость, намагниченность насыщения и т. д. В качестве примера структурно-чувствительных свойств рассматривают электропроводность, теплопроводность, форму петли гистерезиса, прочность и др. Однако указанное деление весьма условно, поскольку трудно указать такое свойство, которое бы абсолютно не зависело от степени или несовершенства электронной и кристаллической структур з1 ферритов. Действительно, константа кристаллографической анизотропии Ki постоянна для моноферритов фиксированного состава [1]. Для твердых растворов ферритов величина Ki сильно зависит от несовершенств, какими являются флуктуации химического состава в объеме материала. Эта зависимость должна особенно отчетливо проявиться у кобальтсодержащих ферритов. Теплоемкость при температурах, близких к температуре фазового превращения (точка Кюри — у феррошпинелей, точка компенсации — у ферритов со структурой граната), становится настолько чувствительной к химическим неоднородностям материала, что может служить характеристикой последней [2]. [c.7]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...