Коттрелла теория

Келли [48, 49] и Коттрелл [18] предложили простую теорию для описания этого процесса. Работа вытаскивания из матрицы одного волокна, погруженного в матрицу на длину I, противодействующая постоянным касательным напряжениям на границе раздела, равна [c.469]

Укажем некоторые источники, посвященные теории дислокаций. Коттрелл А. X., Дислокации и пластическое течение в кристалле, Металлургиздат, 1958. [c.245]

В рамках теории дислокаций объяснение зуба текучести было впервые дано Коттреллом. Как указывалось ранее, между дислокациями и примесями имеет место упругое взаимодействие, [c.293]

Коттрелл А. X. Теория дислокаций в кристаллах. Изд-во Мир , 1968 [c.484]

Коттреллом предложена дислокационная теория деформационного старения, которая в основном сводится к следующему. После медленного охлаждения при отжиге стали азот и углерод присутствуют в виде сетки нитридов и карбидов по границам зерен и блоков мозаики. Деформация при холодной обработке дробит эту сетку на мелкие осколки и одновременно во много раз увеличивает в металле число дислокаций. [c.249]

Коттрелл А. X. Теория дислокаций. М. Мир, 1969. 96 с. [c.199]

Займан Дж., Принципы теории твердого тела, изд-во Мир , 1966. 10. Коттрелл А. X., Дислокации и пластическое течение в кристаллах, [c.9]

Коттрелл А. Теория дислокаций. Изд-во Мир , 1969. [c.473]

Основой современной общей теории резкой текучести, которую еще нельзя считать окончательно установившейся, является все то же положение, выдвинутое Коттреллом зуб и площадка текучести обусловлены резким увеличением числа подвижных дислокаций в начале пластического течения. Это значит, что для их появления требуется выполнение двух условий 1) в исходном образце число подвижных дислокаций должно быть очень малым 2) оно должно иметь возможность быстро увеличиться по тому или иному механизму в самом начале пластической деформации. [c.146]

Коттрелл А. X. Теория дислокаций. Пер. с англ. М., Мир , 1969. 95 с. с ил Курдюмов Г. В. Явления закалки и отпуска стали. М., Металлургиздат 1960. 64, с. с ил. [c.284]

Теория Зегера удовлетворительно характеризует также упрочнение на стадии А упрочнения, где увеличение 0ц и деформирующего напряжения связано с температурно-независимым вкладом от полей напряжения дислокаций на первичных плоскостях скольжения, а не с компонентой, относящейся к взаимодействию с лесом дислокаций, которая зависит от температуры. Линии скольжения здесь становятся более короткими в результате увеличения числа барьеров Ломер—Коттрелла. Для второй стадии Зегер предлагает соотношение [c.213]

В вопросе о физической природе предела текучести в настоящее время отдается предпочтение динамической теории, суть которой кратко сводится к тому, что все особенности начального этапа пластической деформации определяются взаимодействием двух факторов исходной плотностью подвижных дислокаций и зависимостью скорости дислокаций от напряжения. Однако для интересующего нас случая ОЦК-ме-таллов, да и для некоторых ГПУ-металлов, нельзя забывать о механизме Коттрелла [4, 52, 53], который исторически был предложен рань-ще динамической теории. [c.37]

Для объяснения деформационного упрочнения предложены различные теории. Факторы, с(пределяющие упрочнение металлов при различных воздействиях, можно проанализировать с помощью методики Коттрелла и Стокса [31, 58], согласно которой для достижения одной и той же степени деформации при различных температурах требуются различные напряжения. Разница напряжений (Аа) может определяться [c.17]

Наибольшее развитие теория деформационного упрочнения чистых металлов получила в работах Орлова А. П., Ивановой В. С., Мотта, Коттрелла и Стокса, Фриделя, Гилмана, Басинского, Конрада, Ренье, Хирша и др. [c.7]

Для анализа процесса разрушения материалов были созданы различные теории прочности теория наибольших касательных деформаций, или приведенных напряжений Сен-Венана теория максимальных касательных напряжений, или критерий Кулона—Треска, который был использован для разработки условия пластичности Треска—Сен-Венана ряд энергетических теорий (Губер, Бельт-рами, Мотт) уточненная теория наибольших касательных напряжений (теория Мора) и последующие обобщения этой теории с учетом вида напряженного состояния теория трещипообразования (Гриффитс, А. Ф. Иоффе) дислокационные теории разрушения (Ирвин, Орован, Орлов В. С., Зинер, Стро, Коттрелл, Хонда и др.). [c.15]

Таким образом, промежуточные атомы образуют, по теории Коттрелла, атмосферы вокруг дислокаций и тормозят их перемещение в решетке, затрудняя этим процесс пластической деформации. Чтобы привести дислокации в движение, необходимо сначала отор- [c.356]

Слабым местом аргументации Орована является отсутствие различия между локальной и общей текучестью в образце с надрезом. Поэтому модель недостаточно гибка и не учитывает возможного зарождения трещины скола на полосах скольжения или двойниках даже в макроскопически хрупком образце. Однако она подчеркивает важность влияния растягивающих напряжений на развитие хрупкого разрушения. Эта точка зрения была подтверждена экспериментами Гендриксона, Вуда и Кларка [6], но зачастую игнорируется современными дислокационными теориями разрушения, предсказывающими, что общее поведение образца определяется локализацией напряжений в вершине дислокационных скоплений. Дислокационная модель разрушения сколом Коттрелла [7] учи- [c.170]

Рассмотрим теперь тот случай, когда армирующие волокна имеют небольшую длину и распределены в матрице. Таким является, например, наиболее перспективный жаропрочный композит сапфир — молибден , в котором нитевидные кристаллы ( усы ) сапфира хаотически и однонаправленно распределены в молибденовой матрице. Прочность на растяжение таких материалов достигает 25 кгс/мм при 1300° С, а ползучесть начинается при более высоких температурах. При рабочих температурах порядка 700 — 1300° С матрицу и адгезионный слой можно считать пластическим материалом (а нити сапфира остаются хрупкими), так что эффектами концентрации напряжений вблизи концов цилиндрических трещин скольжения можно пренебречь [56]. Механизм разрушения таких композиционных материалов определяется теорией Келли — Коттрелла [43—45]. [c.74]

Эта формула хорошо известна в металловедении (формула Петча Стро — Коттрелла), но сейчас уже трудно установить, кто предложил ее первым. Во всяком случае, некоторые авторы применяли ее раньше указац-иых. Истоки формулы (8.120) лежат в теории Гриффитса. [c.495]

Согласно дислокационной теории, развитой Б. А. Колачевым с сотр. [12, 312], обратимая водородная хрупкость обусловлена специфическим влиянием, оказываемым абсорбированным металлом водородом на движение дислокаций при пластической деформации металла и на зарождение и развитие трещин, веду-ш,их к разрушению. Основные положения этой теории заключаются в следующем. При температуре, ниже некоторой критической Го, водород образует на дислокациях атмосферы Коттрелла. При малой скорости деформации и не слишком низкой температуре подвижность атомов водорода сравнима со скоростью движения дислокаций. В этом случае примесные атмосферы (атмосферы Коттрелла) будут двигаться вслед за дислокациями, отставая от них на некоторое расстояние. При этом на дислокацию действует сила, отталкивающая ее назад к исходному положению в центре атмосферы, поэтому сопротивление пластической деформации несколько повышается. Пластическая деформация осуществляется в основном путем генерирования новых дислокаций каким-либо источником под действием приложенных напряжений и их перемещения в плоскости скольжения. Возникающие новые дислокации также окружают- [c.105]

Приведенные выше результаты относятся главным образом к отожженным иди слегка деформированным образцам. Экспериментальные данные, полученные на сильно деформированных образцах железа, удовлетворяют, по-видимому, теории Коттрелла— Билби [уравнение (49)], развитой Харпером с учетом миграции углерода к дислокациям под действием напряжений очень часто высказывается предположение, что кинетика ранних стадий выделения определяется именно этим процессом. В настоящее время это совпадение представляется случайным численные расчеты Булафа и Ньюмена [10] дают для случая, когда выделение происходит в виде непрерывных цилиндрических образований вдоль дислокаций, кривые старения, очень похожие на уравнение (49). Такого рода выделения можно ожидать при достаточно высокой плотности дислокаций (или низкой концентрации растворенных атомов), что находится в соответствии с кинетическими данными. [c.296]

Экспериментальные данные, полученные при помощи электронной микроскопии, показывают, что в сплавах кобальта и, вероятно, в чистом кобальте направление смещений атомов оказывается одним и тем же в нескольких сотнях или тысячах атомных плоскостей, так что возникает макроскопический сдвиг. Это является серьезным свидетельством в пользу механизма роста, согласно которому дислокация превращения движется по спиральной поверхности, образующейся при пересечении дислокации решетки с поверхностью раздела. Этот механизм, предложенный впервые Коттреллом и Билби [23] для механического двойникования, совершенно аналогичен механизму Франка для роста кристаллов, и данные, полученные на кобальте, по-видимому, являются лучшим экспериментальным свидетельством в пользу теории Франка. Возможно, что в поликристаллическом кобальте дислокации превращения зарождаются на границах зерен или в других благоприятных местах. Гексагональный кобальт, получающийся в результате мартенситного превращения, часто имеет очень высокую плотность дефектов упаковки, как и следовало ожидать при действии только что описанного механизма роста. [c.325]

В настоящее время ясно, что закономерности РУТ связаны с процессами, происходящими в зоне пластической деформации у вершины трещины. Изменение размеров зоны пластической деформации у вершины усталостной трещины на первой и второй стадиях периода распространения трещины во взаимосвязи со структурным состоянием материала хорошо иллюстрирует рис. 4.19. В этой зоне пластической деформации распространяющейся трещины происходит вторичная эволюция дислокационной структуры сформированной в периоде зарождения усталостных микротрещин. Так, непосредственно у кончика трещины, в ряде случаев обнаружена небольшая бездислокационная зона (например, у образцов из Мо и W), размер которой превышает среднее расстояние между дислокациями в пластической зоне [56, 57]. При большом удалении от вершины трещины наблюдаются дислокационные скопления, появление которых предсказывает теоретическая модель Билби-Коттрелла-Свиндена (B S-теория) [58] Они связаны с зарождением сдвиговых трещин [28, 56, 58]. При циклическом деформировании фольги из железа, непосредственно у вершины трещины, была обнаружена зона с мелкоячеистой субструктурой с размером ячеек 0,2-0,3 мкм, а на расстоянии от вершины трещины 20 мкм раз- [c.134]

Первая дислокационная теория физического предела текучести была связана с представлениями о вырывании дислокаций из атмосфер примесей внедрения. В дальнейшем эта теория была модернизирована с учетом взаимосвязи между размножением, генерацией и разблокировкой дислокации. А. Коттрелл наличие зуба текучести объясняет тем [75], что границы зерен останавливают распространение подвижных дислокаций из зерен, в которых уже прошел процесс течения в пластически недефор- [c.170]

ТЕОРИЯ ВИРТМАНА. В 1955-57 ГГ. Виртман [103,191] предложил даа варианта теории ползучести, основанные на предположении, что скорость ползучести контролируется переползанием дислокаций, но что при этом главную роль играет скольжение.Оба варианта основывались на представлении об образовании специфических дислокационных конфигураций - дислокационных скоплений. В первом варианте модели [ 191] предполагалось, что дислокационные скопления образуются перед барьерами Ломера — Коттрелла, Универсальность этой модели была ограничена в ГПУ-металлах, а также в металлах с ОЦК-решеткой барьеры Ломера - Коттрелла образовываться не могут. Другой вариант теории был основан на предположении, что образование скоплений дислокаций происходит так, как показано на рис. 9.1, а 103]. При этом одно из Дислокационных скоплений создает около головной дислокации кон- [c.107]

Уравнение для скорости роста трещин, зародившихся на стыке трех зерен при проскальзывании, вывел Вильямс [4471, основываясь на теории Коттрелла [448] зарождения и роста хрупких трещин в ГЦК-металлах и сплавах. Он предположил, что деформация ползучести четко ограничена на границах зерен и что сг Л < 2у, где А - ширина трещины в ее основании (рис. 15,20). [c.267]

Учет пластической деформации в теории А. Гриффитса был предложен независимо Дж. Р. Ирвином и Е. Орованом и позднее рассматривался А. Коттреллом и др. [4]. В этих работах поверхностная энергия упругого тела у заменена на более сложную, но и более реальную для разрушения величину удельной энергии разрушения поверхности р (или Сс), учитывающую пластическую деформацию вблизи излома. Величина р на 2—3 порядка больше, чем у, например для железа у = 2-10 кгс/м, а р = 10 кгс/м. В простейшем случае в формуле А. Гриффитса [c.193]

Большинство теорий деформационного упрочнения посвящены анализу именно И стадии, где картина пластической деформации особенно сложна. Здесь действуют все возможные механизмы торможения, но главным, по-видимому, все-таки является образование скоплений, сплетений и упругое взаимодействие дислокаций у барьеров (в частности, Ломера — Коттрелла), в результате чего запираются дислокационные источники, и продолжение деформации требует непрерывного прироста внешнего напряжения. [c.119]

Подтверждением правильности теории Коттрелла служат результаты следующих простых опытов. Если продеформирооать железный образец, например, до точки А (рис. 69), разгрузить его и тут же вновь растянуть, то зуба и площадки текучести не возникнет, потому что после предварительного растяжения в новом исходном состоянии образец содержал множество подвижных, свободных от примесных атмосфер дислокаций. Если теперь после разгрузки от точки А образец выдержать какое-то время при комнатной или слегка повы- [c.144]

Таким образом, теория Коттрелла связывает резкую текучесть с деформационным старением — закреплением дислокаций примесями. Если деформационное старение успевает проходить в процессе деформации (динамическое деформационное старение), то на кривой растяжения может появиться несколько зубов — плавность деформационного упрочнения нарущается (рис. 70). Такое скачкообразное изменение сопротивле- [c.145]

Только в 1949 г. на основе развития дислокационных представлений о строении реальных металлов Коттрелл и Билби сформулировали основные первоначальные положения теории деформационного старения [4—6], которые получили в дальнейшем известное развитие [7]. [c.7]

Находящиеся в твердом растворе в феррите атомы азота и углерода (промежуточные атомы) располагаются предпочтительно в наиболее свободных растянутых промежутках решетки, т. е. вблизи дислокаций. Такое расположение отвечает наименьшему запасу свободной энергии кристаллической решетки. По теории Л. X. Коттрелла промежуточные атомы образуют атмосферы вокруг дислокаций и тормозят их перемещение в решетке, затрудняя этим процесс пластической деформации. Чем больше промежуточных атомов азота и углерода, больше дислокаций образовалось прн пластической деформации и чем выше температура, тем скорее происходит де( юрмационное старение. Продолжительность да >ормацион-ного старения при 20 °С от 6 недель до 3 месяцев, а при 150—100 С — от 2,5 мин ДО 1 ч. [c.167]

Следует отметить, что приведенные в работе [305] значения Do и Q характеризуют диффузию свободных атомов водорода. Концентрация атомов водорода в атмосферах Коттрелла при плотности дислокаций 10+ см составляет всего около 10 —(по массе), а исследования по диффузии водорода в -сплавах при низких температурах были проведены при концентрациях водорода порядка 0,01—0,1% (по массе). Чтобы исследовать диффузию водорода, связанного в ловушках, нужно работать с титановыми сплавами, в которых содержание водорода было бы порядка 10 % (по массе) (такого материала в настоящее время нет), или разработать методы исследования, которые позволили бы разделить диффузию связанного и свободного водорода. Детальное исследование диффузии водорода в металлах при низких температурах имеет принципиально важное значение для разработки теории обратимой водородной хрупкости. Только после получения таких данных можно поставить вопрос о строгой количественной проверке изложенной выше гипотезы для титановых сплавов. [c.351]

В этой книге рассматриваются лишь конкретные приложения теории дислокаций в связи с анализом деформации и разрушения металлических кристаллов в присутствии адсорбционно-активных сред. Обзор основных положений дислокационной теории читатель сможет найти в работах Рида, Коттрелла, Ивероновой, Одинга, Инденбома, Зегера и других авторов [200—204, 230,273]. [c.175]

При условии аддитивности обеих компонент отношение rJт должно быть постоянным и отвечать так называемому закону Коттрелла—Стокса при этом атермическая компонента Tg, как и в теории дальнодействующих напряжений, оказывается приблизительно в 10 раз выше термической т . Последнее вытекает из сопоставления энергии порога и образования соединения типа притяжения (см. ниже). [c.199]

По оценке Хирша [480] число межузельных порогов, образующихся на винтовой дислокации при пересечении ее движущимся лесом параллельных винтовых дислокаций, значительно ( в 20 раз) больше количества вакансионных порогов. Это положение, хотя оно и согласуется с доводами Коттрелла [359, с. 357], является, видимо, слабым местом теории Хирша, так как впоследствии Виртман показал, что межузельные атомы возникают преимущественно в том случае, если расщепленные ступеньки содержат менее вероятный дефект упаковки внедрения. Действительно, из наблюдений следует, что после пластической деформации возникает больше вакансий, чем межузельных атомов. [c.204]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...