Стадия эволюции гидродинамическа

ГИДРОДИНАМИЧЕСКАЯ СТАДИЯ ЭВОЛЮЦИИ неравновесной системы [c.135]

Эта стадия эволюции неравновесной системы в масштабе времени называется гидродинамической, а уравнения, определяющие изменение макроскопических параметров (8.1) — (8.3), называются уравнениями гидродинамики (газодинамики). [c.136]

Обратимся к рассмотрению гидродинамической стадии эволюции неравновесного газа, когда его состояние характеризуется первыми моментами функции распределения (8.1) — (8.3). Преобразуем входящие в уравнения (8.12) и (8.13) выражения средних величин, представляя скорость отдельной молекулы в виде суммы двух слагаемых [c.138]

Перейдем теперь к рассмотрению гидродинамической стадии эволюции неравновесной системы, считая, что состояние газа с хорошей точностью описывается несколькими первыми моментами функции распределения, и покажем, каким образом кинетическое уравнение Больцмана позволяет весьма общим образом получить уравнения классической газовой динамики. Мы будем исходить из формул, полученных нами в 91 [c.522]

В жидкости время столкновения Гц примерно равно времени пробега частицы Гу>. Поэтому, строго говоря, для жидкостей невозможно выделить кинетическую стадию эволюции. Но поскольку в жидкости быстро устанавливается локальное равновесие в малых объемах, гидродинамическое описание хорошо работает вплоть до микроскопического масштаба времени. Неравновесное состояние жидкости может быть описано средними значениями (P (r)) динамических переменных [c.82]

Предположим, что на выбранной шкале времени неравновесное состояние жидкости можно задать неоднородным распределением термодинамических величин, которые не зависят от координат точки в тепловом равновесии. Другими словами, мы интересуемся гидродинамической стадией эволюции, когда состояние жидкости в каждом макроскопически малом объеме близко к локальному равновесию. В этом случае [c.88]

В принципе, уравпепие Больцмана описывает поведение разреженного газа при сколь угодно значительных отклонениях от равновесия с характерными пространственными и временными масштабами вплоть до средней длины свободного пробега и среднего времени пробега т . Однако здесь нас будут интересовать решения уравнения Больцмана, описывающие гидродинамическую стадию эволюции с пространственным и временным масштабами А/ и А , удовлетворяющими условиям А/ > и А > Гу>. В соответствии с идеей сокращенного описания неравновесных состояний, гидродинамическая стадия характеризуется лишь такими величинами, которые не меняются при столкновениях. В этом отношении важно, что для интеграла столкновений Больцмана выполняются равенства [78] [c.235]

В ЭТОЙ главе метод неравновесного статистического оператора применяется к теории гидродинамических процессов. Основное внимание мы уделим построению статистических распределений, соответствующих гидродинамической стадии эволюции, и выводу уравнений переноса на основе микроскопического подхода ). [c.158]

С учетом изложенных выше обстоятельств в данном разделе проведен анализ энергетической эффективности различных мишеней ИТС с гидродинамическим зажиганием для лазерного драйвера. Этот анализ основывается на данных численных расчетов по одномерным и двумерным математическим программам полной эволюции мишени от стадии поглощения энергии лазерного излучения в термоядерной капсуле или в рентгеновском конвертере до стадии горения. Представлен также анализ энергетической эффективности мишеней прямого зажигания. Однако надо понимать, что на данный момент такой анализ имеет сугубо качественный характер, поскольку достаточно адекватных расчетов полной эволюции сферических мишеней прямого зажигания в настоящее время не имеется в связи с отсутствием не только технической, но и физической ясности в способе доставки энергии зажигающего драйвера к сжатому термоядерному горючему. Расчеты таких мишеней проводятся только в рамках модели эффективного источника энергии в определенной (центральной или краевой) массе сжатого термоядерного вещества. [c.70]

Поскольку на кинетической и гидродинамической стадиях эволюции свойства неравновесной системы определяются одночастич-яой функцией распределения 1(я, р, t), то центральной задачей неравновесной статистической физики (физической кинетики) является вывод кинетических уравнений для различных систем, их решение и различные приложения. В нашем курсе эта задача решается методом функций распределения Боголюбова. [c.101]

На гидродинамической стадии эволюции неравновесного газа малым параметром является отношение средней длины свободного пробега Я, атомов к характерной (макроскопической) длине Ь (размер сосуда) г=% Ь. Этот параметр называется числом Кнудсена Кп. [c.143]

Для масштабов времени таких, что At описание состояния системы еще более упрощается, поскольку в макроскопически малых объемах успевает установиться локальное равновесие. Наступает гидродинамическая стадия эволюции для описания которой достаточно полумакроскопических величин локальной концентрации частиц (п(г)) , плотности импульса (р(г)) и плотности (кинетической) энергии Н г))К Эти величины являются средними значениями динамических переменных [c.82]

Для общего случая конденсированной среды и без приближения систем со слабым взаимодействием в книге Д. Н. Зубарева [97] показана возможность описания гидродинамической стадии с помощью некоторой неравновесной функции распределения (т.н. неравновесным статистическим оператором), зависящей от времени через свои параметры. Метод неравновесного статистического оператора Зубарева затем развивался в работах С. В. Пелетминского (см. книгу [99]). Если соответствующим образом выбрать параметры, описывающие состояние системы, то можно построить уравнения для динамических переменных, которые будут справедливыми и на кинетическом этапе эволюции [100, 101. [c.65]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...