Идеальное сопротивление электрическо

Этот метод перестает быть справедливым в промежуточной области температур, если содержание примесей в сплаве недостаточно и становится существенно меньше о- Другой способ — это допустить, что электронное теплосопротивление можно представить как сумму идеального сопротивления, обусловленного электрон-фононным рассеянием, и сопротивления, связанного с рассеянием на дефектах. Последнее находят по величине остаточного электрического сопротивления Ро при Т—>О К из соотношения [c.228]

Как уже отмечалось в гл. 1, электрическая проводимость — это физическая величина, перекрывающая по порядку величин если не наибольший, то один из наиболее широких диапазонов (25 порядков). Это позволяет многие очень хорошие проводники, например некоторые металлы, практически во всех отношениях считать идеальными проводниками. Другими словами, они оказывают пренебрежимо малое сопротивление электрическому току. Математически эту идеализацию можно выразить в виде предельного условия, которое можно получить следующим образом. Выражение для джоулевой диссипации, соответствующей эффекту электрической проводимости, записывается [c.270]

С приближением температуры к абсолютному нулю удельное сопротивление монокристаллов становится очень малым. Этот факт свидетельствует о том, что в идеальной кристаллической решетке металла электроны перемещаются под действием электрического поля, не взаимодействуя с ионами решетки. Длина их свободного пробега при этом может достигать значений порядка 1 см, т. е. в 10 —10 раз превышает межатомные расстояния в кристалле. Электроны взаимодействуют лишь с ионами, не находящимися в узлах кристаллической решетки. [c.152]

Если катушка идеальная , т. е. ее электрическое сопротивление равно нулю, то под действием напряжения 1/ сила тока изменяется таким образом, что в любой момент времени вектор на- [c.233]

Каков же механизм, приводящий к возникновению тормозящей силы, выражаемой соотношением (66) Это соотношение относится к некоторому идеализированному случаю, который можно реализовать лишь при определенных условиях. Омическое электрическое сопротивление приводит к затуханию, или торможению, которое выражается таким же образом, как и (66). Падение напряжения Vr на идеальной катушке сопротивления по закону Ома равно [c.220]

Следовательно, дело вовсе не в том, что электроны-шарики наталкиваются на ионы-шарики. Появление электрического сопротивления связано с наличием в решетке различного рода дефектов, искажающих ее идеальную структуру. К таким дефектам относятся прежде всего тепловые колебания решетки и примесные атомы. Только взаимодействие свободных электронов с этими дефектами прн- [c.180]

Электропроводность металлических сплавов. Предположим, что в идеальной решетке металла, например меди, имеюш,ей строго периодический потенциал (рис. 7.7, а), часть атомов меди беспорядочно замеш,ена атомами другого элемента, например золота. Так как поле вблизи примесных атомов иное, чем вблизи основных атомов, то потенциал решетки не сохранится строго периодическим (рис. 7.7, б). Он нарушается беспорядочно распределенными примесями. Такое нарушение приводит, естественно, к рассеянию носителей и дополнительному электрическому сопротивлению. Так как в сплавах примеси вызывают более сильное нарушение периодичности потенциала решетки, чем тепловые колебания, то абсолютное значение роил значительно выше р чистых компонентов и определяется в основном рассеянием носителей тока на примесях. [c.188]

За пределом устойчивости с увеличением скорости фильтрации электрическое сопротивление слоя продолжает расти сначала быстро, а потом замедленно. Такой характер зависимости, видимо, тесно связан с неоднородностью псевдоожижения газом. Если пренебречь проводимостью газовых промежутков, то в идеально однородном псевдоожиженном слое уже при малых числах псевдоожижения полностью прекратилось бы прохождение тока. В противоположность этому в реальном неоднородном псевдоожиженном слое даже при больших числах псевдоожижения сохраняется соприкосновение частиц, собранных в агрегаты, и через слой может проходить ток, пока сами агрегаты остаются непрерывной фазой . Лишь после этого можно ожидать [c.171]

Использование понятия гидравлического сопротивления (импеданса) предоставляет возможность видоизменить общеизвестное уравнение Эйлера (1.3) к виду, удобному для составления схемы замещения ИЦН. Такие схемы, которые лежат в основе моделирования электрических цепей и электрических машин, в частности [45], в значительной степени содействуют пониманию физических процессов в гидромашинах, открывают новые аспекты их моделирования. С этой целью запишем уравнение Эйлера для ИЦН (1.3) в виде разницы скалярных произведений векторов абсолютной с и тангенциальной й скоростей идеальной жидкости на выходе и входе в рабочее колесо [c.13]

Специфичность граничных условий IV рода и сложность их осуществления на электрических моделях ставит их в особое положение при решении задачи теплопроводности. Дело в том, что зачастую между контактирующими телами отсутствует идеальный тепловой контакт и требуется учитывать термическое сопротивление контактного слоя. Кроме того, если нелинейная задача решается с использованием подстановок, то электрический потенциал становится уже аналогом не температуры, а некоторых других функций, связанных с температурой определенными зависимостями, и вместо равенства температур на поверхности тел, имеет место неравенство этих функций, что, конечно, должно быть соответствующим образом отображено в электрической модели. [c.156]

При этом, если, например, при решении линейной задачи неу-чет термического сопротивления контактного слоя приводил к электрической стыковке моделей контактирующих тел, т. е. существенно упрощал моделирование, то при решении нелинейной задачи зачастую легче оказывается осуществить на модели учет этого термического сопротивления, чем решать задачу с идеальным тепловым контактом. [c.156]

Значение 1I3 теоретически изменяется в пределах от 0,3 (для неактивных мембран) до 1,0 (в идеальном процессе). Потери напряжения на электродах (3—4 В) существенно превышают потери на электрическое сопротивление в мембранах и растворе (1—2 В), поэтому в трехкамерном электродиализаторе свыше 2/3 энергии расходуется бесполезно. [c.177]

Для случая электронов, принадлежащих одной и той же зоне, электрон-электронное рассеяние приводит к появлению сопротивления, когда оно осуществляется с помощью и-процессов. В простых металлах идеальное электрическое сопротивление, выводимое из экспериментальных данных, при низких температурах довольно точно описывается законом Р, и нет необходимости учитывать и-процессы. В переходных [c.223]

Решеточную теплопроводность металла при высоких температурах можно сравнить с тепловым сопротивлением, возникающим за счет Н-процессов [см. (7.3а)], а теплопроводность при низких температурах — с выражениями, которые можно вывести из (11.2) — (11-4). С помощью этих выражений решеточную теплопроводность можно представить через а) идеальную электронную теплопроводность при той же температуре, б) идеальную электропроводность при той же температуре, в электронную теплопроводность в пределе высоких температур. Соотношения между низкотемпературной электронной теплопроводностью и электрическим сопротивлением, а также [c.232]

Электроны в проводниках при наложении электрического поля испытывают тормозящее влияние кристаллической решетки. В идеальном кристалле при температуре абсолютного нуля электроны, обеспечивающие проводимость, должны двигаться беспрепятственно. Такая решетка не должна оказывать сопротивление продвижению электронов проводимости, так как энергетические зоны электронов точно повторяются от атома к атому (рис. 18.3, а). [c.571]

Электрический кабель состоит из трех основных частей сердечника, по которому течет ток, изоляции, отделяющей сердечник от защитной металлической оболочки, и этой оболочки. Поэтому в простейшей идеализированной схеме кабеля ) сердечник и оболочка должны считаться идеальными проводниками с теплоемкостями соответственно S, и 5г на единицу длины кабеля. Теплоемкость изоляции должна считаться равной нулю, а ее термическое сопротивление на единицу длины кабеля [c.337]

Примем также, что это сопротивление покрыто идеальным тепло-изолятором и что теплопроводностью проводников можно пренебречь (здесь слово тепло используется в смысле предварительного обсуждения в разд. 1.15.3 строгое же определение этого понятия будет дано в гл. 6, в которой обсуждается тепловое взаимодействие). Рассмотрим короткий интервал времени, в течение которого через границу систем X и Y (рис. 3.3, а) от X к Y проходит электрический ток, вызывающий нагревание последней системы. Заметим, что тот же самый процесс будет иметь место на этой границе, если осуществить одну из следующих замен а) сопротивления идеальным мотором (без потерь на трение), причем работа мотора сводилась бы к поднятию груза (рис. 3.3, б) б) батареи идеальным генератором (без потерь на тепло), приводимым в движение опускающимся грузом (рис. 3.3, б). Единственным результирующим эффектом, внешним по отношению к каждой из систем (X или Y), при любой такой замене будет изменение высоты груза. Следовательно, в соответствии с нашим определением работы взаимодействие между батареей и сопротивлением (рис. 3.3, а) есть взаимодействие, осуществляющее работу, которую по способу совершения в данном случае мы назовем электрической работой. Еще раз подчеркнем, что работа — это некая переходная категория, реализующаяся, лишь до тех пор, пока имеется взаимодействие, [c.55]

В первом приближении можно считать, что электросопротивление чистого металла есть сумма двух составляющих. Первая ( идеальное электросопротивление) зависит только от температуры и связана с рассеянием электронов проводимости на тепловых колебаниях атомов в решетке. Вторая составляющая ( остаточное электросопротивление) не зависит от температуры и связана с дефектами решетки. При низких температурах, когда вторая составляющая становится доминирующей, электрическое сопротивление должно быть очень чувствительным к химическим дефектам (примесям) или физическим дефектам (дефектам решетки). Для образца, содержащего мало дефектов решетки, измерение низкотемпературного электросопротивления является удобным методом определения степени чистоты. Каждая из примесей вносит вклад в величину электросопротивления пропорционально своей концентрации. [c.443]

Во многих технических устройствах необходимо подавить одни частоты и выделить другие. Устройства, назначение которых состоит в том, чтобы пропускать желательный диапазон и задерживать колебания нежелательных частот, называют фильтрами. В зависимости от природы колебательного процесса фильтры могут быть электрическими, механическими и акустическими. Наиболее развита теория электрических фильтров, поэтому механические и акустические фильтры удобно рассматривать как аналоги электрических фильтров. Идеальные электрические фильтры, т. е. фильтры, не вносящие потерь, состоят только из реактивных сопротивлений-реактансов. Их типичная схема представляет определенное включение параллельного и последовательного корректирующих контуров. Иначе говоря, П-или Т-образная цепочка, включенная в линию, обладает свойством пропускать тот или иной диапазон частот (рис. 1П.6.1). [c.88]

На низких Частотах, если оба конца стержня свободны, электрическое сопротивление преобразователя соответствует емкости Со в отсутствие механических напряжений. Вблизи ки = п второе слагаемое в правой части (3.125) резко возрастает по абсолютной величине и, проходя через бесконечность, меняет знак, точно так же, как в идеальном электрическом контуре вблизи резонанса напряжений. Тот же ход тока наблюдается при ки = 2п, [c.83]

Электропроводность. Как показывает опыт, идеальных диэлектриков не существует, и практически все электроизоляционные материалы при приложении постоянного напряжения пропускают некоторый обычно весьма незначительный ток — ток утечки. Различают объемную проводимость изоляции, определяющую проводимость через толщу изоляции, и поверхностную проводимость, характеризующую наличие повышенной электропроводности на поверхности раздела твердой изоляции с окружающей газообразной средой (в большинстве случаев — воздухом) или жидкой средой этот слой создается вследствие неизбежных загрязнений, увлажнения и т, п. На практике чаще пользуются величинами, обратными удельной объемной и удельной поверхностной электропроводности,— удельным объемным электрическим сопротивлением и удельным поверхностным электрическим сопротивлением. [c.9]

Приемником тепловой энергии является среда, омывающая тела, при условии, что она обладает бесконечной теплоемкостью. Узловую точку, соответствующую среде, на схеме обозначим символом земля (табл. 2-1). Изотермические поверхности на тепловой схеме показываются точками, идеальные тепловые связи — линиями, тепловые сопротивления — символами сосредоточенных электрических сопротивлений (табл. 2-1). Тепловая схема может [c.49]

На рис. 2-2 дана векторная диаграмма токов в диэлектрике, соответствующая электрической схеме замещения конденсатора с диэлектриком, обладающим потерями. Конденсатор с потерями заменен идеальным конденсатором, шунтированным активным сопротивлением (параллельное включение емкости С и сопротивле- [c.14]

В. А. Фок и Н. Н. Семенов, изучавшие явления пробоя диэлектриков, теоретически доказали возможность электротеплового пробоя в идеально однородном диэлектрике, в котором нет никаких мест с заранее повышенными потерями. В своих расчетах они приняли образец диэлектрика в виде пластины бесконечно большой площади между такими же электродами. Это дало возможность рассматривать только среднюю часть пластины со строго однородным электрическим и тепловым полем и пренебречь краевыми условиями, искажающими поле. Очевидно, что в таком случае всю теплоотдачу от диэлектрика в окружающую среду надо считать через толщу диэлектрика на электроды, так как тепловое сопротивление на торцы будет бесконечно велико. Увеличение толщины диэлектрика при этом сильно ухудшает условия охлаждения, в силу чего должна снижаться электрическая прочность, что и наблюдается в действительности. Пробивное напряжение при этом растет медленней, чем толщина. Согласно теории В. А. Фока и Н. Н. Семенова действующее значение пробивного переменного напряжения твердого диэлектрика в киловольтах определяется следующим уравнением [c.74]

Поскольку расчетное значение электронной теплопроводности оказывается меньше измеренного, то сразу не очевидно, какие из этих расчетов верны. Отличие можно приписать как раз решеточной теплопроводности. Во многих практических случаях такое суммирование двух главных компонент электронного теплового сопротивления будет обеспечивать достаточную точность. Однако в экспериментах на разбавленных олово-кадмиевых сплавах (с содержанием кадмия меньше 1%) Карамаргин и др. [ИЗ] обнаружили весьма сложное поведение решеточной теплопроводности, определяемой по разности между полной измеренной теплопроводностью и рассчитанной электронной компонентой. Решеточная теплопроводность сначала росла с температурой от самой низкой температуры эксперимента (4,2 К), но затем она начинала быстро падать при какой-то определенной температуре для каждого образца. Таким образом, величина решеточной теплопроводности имела сильно различающиеся значения как раз там, где можно было ожидать, что она слабо зависит от концентрации примесей и определяется главным образом фонон-фонон-ными взаимодействиями. Те же авторы ранее [112] обнаружили в этом сплаве отклонения электрического сопротивления от правила Маттисена. Они определили для каждого образца при заданной температуре величину Арг, на которую измеренное электрическое сопротивление отличалось от суммы идеального сопротивления, находимого по измерениям на чистом олове, и остаточного сопротивления. Аналогичные отклонения от правила аддитивности, по предположению авторов, должны были происходить и для теплового сопротивления добавочное тепловое сопротивление находилось по формуле [c.230]

Зонная структура твердого тела является результатом взаимодействия волновой функции электрона с рещеткой. Зонная структура позволяет найти частоты и направления, для которых волновая функция электрона может или не может проходить через решетку. Отражение электронной волны под углами Брэгга от кристаллографических плоскостей является идеально упругим и не вносит вклада в электрическое сопротивление. Для каждого кристалла и каждой электронной конфигурации условия Брэгга налагают определенные ограничения на направление волнового вектора и значения энергий, которые может принимать электронная волна. Эти ограничения в направлениях и значениях энергий приводят к появлению щелей в почти непрерывном спектре энергий и направлений. Именно эти щели (порядка 1 эВ для полупроводников и 5 эВ или больше для хороших диэлектриков) обусловливают сильнейшие различия между металлами, полупроводниками и диэлектриками (рис. 5.2). Для металлов характерно, что уровень Ферми оказывается внутри зоны, имеющей вакантные энергетические уровни. Полупроводники имеют полностью заполненную разрешенную зону. Ширина запрещенной зоны у них невелика, н поэтому ие большое число электронов при тепловом возбуждении может перейти в расположенную выше разрешенную зону. Диэлектрик отличается от полупроводника тем, что его запрещенная зона очень велика, и практически ни один возбужденный электрон не может ее преодолеть. [c.190]

В связи с тем, что квазиимпульс меняется под действием непернсдической части иотенциального поля, при любых нарушениях идеальности (периодичности) поля кристаллической решетки происходит изменение квазиимпульса Р и, следовательно, на любых нарушениях идеальной структуры решетки должно осуществляться рассеяние электронных волн. Это и является физической причиной электрического сопротивления. В качестве нарущений периодичности потенциального поля и(г) могут выступать тепловые колебания узлов решетки и ее дефекты (примесные атомы, вакансии). [c.71]

Если первичная энергия является работой любого вида, то с помощью идеального преобразователя, в котором отсутствуют неравновесные, необратимые процессы (трение, электрическое сопротивление, диффузия и тому подобные процессы диссипации), она может быть полностью преобразована в энергию любого иного вида. Максимальная 1еоретпческая эф41ективность преобразования работы в любую иную форму энергии (т. е. наибольший КПД преобразователя работы) равна единице. В реальных преобразователях имеются процессы диссипации, которые переводят часть энергии, подведенной в форме работы, в энергию хаотического теплового движения микрочастиц тел, участвующих в процессе преобразования, в связи с чем эффективность преобразования снижается. Такое снижение эффективности вызвано наличием необратимых процессов, поэтому для характеристики эффек-тивпостн преобразователей работы необходимо воспользоваться вторым законом термодинамики и следствиями из него. [c.366]

Однако такое объяснение является слишком примитивным. Оно основано на представлении об электроне как о шарике , который сталкивается с другим шариком — ионом. Но, как мы знаем, обобществленный электрон это не шарик , а скорее волна, делокализо-ванная по всему кристаллу. Если кристалл имеет идеально правильную структуру (не содержит дефектов), то обобществленный электрон свободно распространяется по такому кристаллу — его с равной вероятностью можно обнаружить у любого атома решетки. Электрическое сопротивление подобного кристалла действительно равнялось бы нулю. [c.180]

Функция 7 (1 — р) имеет максимум при р = 1/2, т. е. при равном содержании в сплаве обоих компонентов (штриховая линия на рис. 7.7, г). Если, однако, сплавляемые металлы при определенном, ооогношении компонентов образуют соединение с упорядоченной внутренней структурой, то периодичность решетки восстанавливается (рис. 7.7, в) и сопротивление, обусловленное рассеянием нэ примесях, практически полностью исчезает. Для сплавов меди с золотом это имеет место при соотношениях компонентов, отвечающих стехиометрическим составам Си зАи и uAu (сплошная кривая на рис. 7.7, г). Это является убедительным подтверждением квантовой теории электропроводности, согласно которой причиной электрического сопротивления твердых тел является не столкновение свободных электронов с атомами решетки, а рассеяние их на дефектах решетки, вызываюш,их нарушение периодичности потенциала. Идеально правильная, бездефектная решетка, имеющая строго периодический потенциал, не способна рассеивать свободные носители заряда и поэтому должна обладать нулевым сопротивлением. Укажем, что это не явление сверхпроводимости, о котором будет ндти-речь далее, а естественное поведение всех абсолютно чистых металлов при предельно низких температурах, вытекающее из квантовой природы их электрического сопротивления. [c.189]

Более того, как показали исследования, сверхпроводимость не исчерпывается.только обращением в нуль электрического сопротивления проводника (идеальной проводимостью). Не менее фундаментальным свойством вещества в сверхпроводящем состоянии является идеальный диамагнетизм. Это свойство, открытое Мейсснером и Оксенфельдом в 1933 г., состоит в том, что вещество, помещенное в магнитное поле (рис. 7.13, а), при переходе в сверхпроводящее состояние не замораживает находящееся в нем магнитное поле, как это должно было бы быть при простом переходе вещества в состояние с нулевым сопротивлением, а выталкивает его из своего объема (рис. 7.13, б), что присуще идеальным диамагнетикам, обладающим нулевой магнитной проницаемостью. Это явление получило название эффекта Мейсснера — Оксенфельда. [c.197]

Идеальный тензорезистор для измерения статических и малоцикловых упругопластических деформаций независимо от температур должен точно передавать деформации от детали к тензочувстви-тельной решетке, однозначно воспроизводить зависимость изменения сопротивления чувствительного элемента тензорезистора (тен-зорешетки) от деформации, иметь высокое электрическое сопротивление изоляции, обладать стабильностью метрологических характеристик при статическом и циклическом характере деформирования, и, наконец, необходима простота установки его на деталь. [c.167]

Для одновалентных металлов отношение ус/аТ растет с увеличением температуры при комнатной температуре или вблизи 100°С оно близко к идеальному значению Lo, однако о его поведении при более высоких температурах трудно говорить, так как с увеличением температуры производить измерение теплопроводности становится все труднее и труднее. Кук и др. установили, что выше 160К теплопроводность натрия убывает, но это отражает тот факт, что электрическое сопротивление растет быстрее, чем температура, и отношение и/аТ продолжает увеличиваться вплоть до точки плавления. Это непостоянство и (или отклонение р от пропорциональности температуре) можно объяснить зависимостью постоянной электрон-фононного взаимодействия (а значит, и постоянной А) и эффективного значения 0 от объема и температуры. При приближении к точке плавления концентрация дефектов решетки, как можно ожидать, резко возрастет, и это вызовет дополнительное рассеяние электронов. [c.219]

Для расчетов температурного поля и оценок погрешностей изыеренин температур и плотностей тепловых потоков на облучаемой поверхности термоэлектрического калориметра необходимо решение одномерной (по х. ) линейной краевой задачи теплопроводности для неограниченной пластины (контактного слоя), находящейся в идеальном тепловой контакте (граничные условия четвертого рода) с полуограниченньш телом (телом калориметра). Для времен 10 сек и непропускающего излучение контактного слоя поглощение можно считать поверхностным, чему соответствуют граничные условия второго рода на облучаемой поверхности. Для времен 10 сек следует учитывать закон поглощения излучения и пользоваться внутренним источником тепла в контактном сдое (см. 5.3). Если же контактный слой пропускает излучение, то задача теплопроводности должна решаться с учетом источников тепла в контактном слое и в теле калориметра. Однако, по данным [Юз,lto], подобные слои очень ТОНКИ и обладают значительным электрическим сопротивлением (порядка сотен ом), что делает их пригодными, главным образом, в качестве термометров сопротивления. [c.686]

Когда тепло или элект]ричество течет через круг радиуса а в полупространство, часто важно знать установившееся термическое (поверхностное) или электрическое сопротивление в полупространстве ). Простейшее приближение, которое часто используется для малых кругов, заключается в замене круга полусферой радиуса а (иными словами, вещество считается идеальным проводником) при этом поток оказывается радиальным. Тогда, учитывая (2.14) гл. IX, мы находим, что термическое сопротивление R, определяемое как VjF (где V — температура контакта и F — поток через него), равно [c.215]

Пробой диэлектриков иосит либо тепловой, либо электрический — лавинный характер. Механизм теплового пробоя — постепенный разогрев участка диэлектрика, падение его сопротивления и термическое разрушение. Развитие теплового пробоя в зависимости от перенапряжения изменяется от нескольких секунд до сотых долей секунды. Электрический пробой является электроннолавинным процессом и происходит за 10 —10 сек. Проводимость и пробивное напряжение диэлектриков сильно зависят от чистоты и структуры вещества. Если у металлов технической чистоты проводимость составляет 80—99% проводимости идеального монокристалла, то у диэлектриков пробивное напряжение и изоляционные свойства составляют обычно не более 10% установленных на совершенных образцах. [c.320]

V Основной механизм, который дает вклад в испытываемое электроном проводимости сопротивление движению, — это рассеяние на отклонениях действующего на него поля в металле от идеальной пространственной периодичности. Эти отклонения обусловлены дефектами кристаллической структуры (примеси, вакансии. днслокации, границы зерен) и тепловыми колебаниями ионов. Все эти факторы существенны не только при осциллирующем движении электрона в поле световой волны, но и при движении в постоянном электрическом поле, где они обеспечивают постоянную скорость упорядоченного движения (дрейфа) электронов в направлении поля, накладывающегося на хаотическое тепловое движение. [c.98]

Напомним методическа я погрешность измерения (контроля) возникает вследствие несовершенства метода измерения. Чаще всего из-за пренебрежения внутренним сопротивлением прибора, если он измеряет электрическую величину, что равносильно пренебрежению взаимодействием прибора с объектом измерения. Кстати, даже луч лазера — очень близкий к идеальному инструмент измерений — тоже взаимодействует с объектом измерения. Параметры луча выбираются таким образом, чтобы этим взаимодействием можно было пренебречь. [c.130]

Если имеется кристаллическая решетка о идеально регулярным строением, то длина волны электронов, про ходящи.х сквозь эту решетку, ограничивается постоянной решетки. При этом электроны испытывают малое рассеивание на решетке, е электрическое сопротивление получаетс я оа.рЛ1ЫМ 314 [c.314]

Под активным сопротивлением R понимается сопротивление проводника, измеренное при прохождении по нему переменного тока. Сопротивление проводника, измеренное при постоянном токе, называется омическим. В одной и той же электрической цепи активное сопротивление больше омического. При низких частотах переменного тока разница между активным и омическим сопротивлением проводника мала и ее можно не учитывать. В цепи переменного тока с активным сопротивлением (идеальный частный случай) напря.жение и вызванный им ток совпадают по фазе, т. е. кривые напряжения и тока одновременно проходят через нулевые и амплитудные значения (рис. 8 а). На векторной диаграмме этой цепи векторы напряжения и тока совпадают по направлению. [c.12]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...