Ферми (Fermi)

Ферми (Fermi) Энрико (1901-1954) — выдающийся итальянский физик, один из создателей ядерной и нейтронной физики. Окончил Пизанский университет и Высшую нормальную школу (1922 г.). Работал в Геттингенском и Лейденском университетах, преподавал в Римском и Флорентийском университетах. В 1938 г. эмигрировал в США, где в 1942 г. в Металлургической лаборатории Чикагского университета построил первый ядерный реактор и осуществил управляемую цепную ядерную реакцию. Научные работы в области атомной и ядериой физики, статистической механики, физики космических лучей, физики высоких энергий, астрофизики, технической физики, разработал статистику частиц с полуцелым спином (статистика Ферми — Дирака), создал модель атома (модель Томаса — Ферми), открыл искусственную радиоактивность (1934 г.), обусловленную нейтронами, эффекты замедления нейтронов (Нобелевская премия, 1938 г.). Впервые (1941 г.) зарегистрировал нейтроны при спонтанном делении. Член многих академий наук и научных обществ. [c.267]

Э. Ферми (Е. Fermi) с сотрудниками обнаружили, что при делении происходит испускание неск. нейтронов (нейтроны деления). Это послужило основой для выдвижеиия идеи самоподдерживающейся ядер-ной цепной реакции деления И использования Д. я. в качестве источника энергии. Основой совр, ядеряой энергетики служит деление ядер под дейст- [c.578]

ДЛИНА РАССЕЯНИЯ — величина, характеризующая поведение амплитуды упругого рассеяния частиц при малых энергиях (импульсах). Введена Э. Ферми (Е. Fermi). Для короткодействующих потенциалов амплитуда fi рассеяния бесспиноеых частиц в состоянии с орбитальным моментом I при [c.703]

В письме участникам семинара в Тюбингене (Германия) Паули высказал гипотезу о существовании новой электрически нейтральной сильно проникающей частицы ( нейтрона ) со спином i/j. В р-распаде с каждый электроном испускается такой нейтрон , причём сумма энергий электрона и нейтрона постоянна. Т. о. оба парадокса были разрешены. Оставался вопрос как удерживается Н. в ядре Его решение было связано с открытием в 1932 настоящего нейтрона и построением в 1934 Э. Ферми (Е. Fermi) теории р-распада [при этом Ферми предлон4ил называть частицу Паули уменьшительно от нейтрон — нейтрино (итал.)]. Подобно тому, как возбуждённый атом испускает фотон, в р-рас-паде один из нейтронов ядра испускает дару — электрон и Н. (точнее, антинейтрино), и превращается в протон [c.258]

Первый Р. открыт в нач. 19.50-х гг. Э. Ферми (Е. Fermi) с сотрудниками при изучении процесса взаимодействия я+-мезояов с протонами на протонном [c.315]

Э, Ферми (Е. Fermi, 1928) для многоэлектронных атомов в осн. состоянии (Томаса— Ферми атом). Электрон в многоэлектронном атоме рассматривается в суммарном поле атомного ядра и всех остальных электронов, к-рые создают нек-рое центральносимметрич. поле, пропорциональное ср. плотности электронов в атоме. Ср. плотность электронов в свою очередь рассматривается как плотность вырожденного идеального ферми-газа, находящегося в этом ср. поле, и связана с ним через ферми-эиергию. Это означает, что выбор ср. потенциала поля должен быть самосогласованным . [c.122]

Э. Ферми (Е. Fermi) в 1928 применительно к многоэлектронным атомам. В Т.— Ф.т. распределение частиц в многочастичной системе характеризуется не волновой ф-цией, а зависящей от координат концентрацией (плотностью) частиц п г) (г — пространственная координата). При этом соотношения для однородного электронного газа применяются локально к неоднородному облаку заряда, к-рое существует в атомах, молекулах или твёрдых телах, Такое приближение оправдано, когда относит, изменение электронной плотности п(г) или связанного с ней потенциала мало на расстояниях порядка де-бройлевской длины волны электрона. [c.122]

ФЕРМИ — внесистемная единица длины, равная 10 м. Названа в честь Э. Ферми (Е. Fermi). Применяется в физике элементарных частиц и ядерной физике. Иногда сокращённо обозначают Ф или Фм. [c.282]

ФЕРМИ—ДИРАКА СТАТИСТИКА (ферми-статистика)— квантовая статистика, применяемая к системам тождественных частиц с полуцелым (в единицах h) спином. Такие частицы наз. ферми-частицами или фермионами. К ним относятся, напр., электроны, нуклоны, ядра с нечётным числом нуклонов. Ф.— Д. с. предложена Э. Ферми (Е. Fermi) в 1926. В том же году П. Дирак (Р. Dira ) выяснил её квантовомеханич. смысл волновая ф-ция, описывающая систему из ферми-частиц, антисимметрична относительно перестановок координат и импульсов любой пары частиц. [c.283]

Идеи, положенные в основу квантовой электродинамики, были в 1934 использованы Э, Ферми (Е. Fermi) для описания процессов бета-распада атомных ядер с помощью нового типа взаимодействия (к-рый, как выяснилось впоследствии, представляет частный случай т. н. слабых взаимодействий). В процессах бета-распада один из нейтронов ядра превращается в протон и одноврем. происходит испускание электрона и электронного антинейтрино. [c.317]

ЯДЕРНЫЙ РЕАКТОР —содержащая ядерное горючее установка, в к-рой осуществляется управляемая ядерная цепная реакция деления. Первый Я. р. был построен в 1942 в Чикаго (США) под руководством Э. Ферми (Е. Fermi). [c.678]

Ферми — [Ф F] — устаревшая ед. длины, применяемая в яд. физике. Ед названа в честь итал. физика Э. Ферми (1901 — 1954 гг., Е. Fermi). В наст, время вместо Ферми следует применять фемтометр — (фм fm].1 Ф = 1 фм = 10 м = 10 см. [c.335]

Полученные выще характерные Для равновесного электромагнитного излучения результаты не замыкаются рамками рассмотренной частной задачи. Они справедливы для системы из частиц, энергия которых, как у фотонов, пропорциональна первой степени их импульса Ер = рс = hw (что реализуется точно для частиц с равной нулю массой покоя и приближенно в высокоэнергетической области, когда рс > тс ), которые не взаимодействуют друг с другом (или это взаимодействие мало хотя бы в среднем по сравнению со средней энергией поступательного движения Ер) и в системе которых имеется механизм, обеспечивающий возникновение равновесного состояния за время, меньщее (или хотя бы не превышающее) времени существования такой системы. Подходящие ситуации могут обнаружиться даже в явлениях, относящихся к физике элементарных частиц, где термодинамическое рассмотрение (хотя и на качественном уровне) может высветить некоторые особенности происходящих в подобных масштабах явлений (еще в 1950 г. Ферми (Е. Fermi) использовал такой подход к рассмотрению промежуточного состояния сталкивающихся частиц очень высоких энергий, в результате чего происходило множественное рождение более легких частиц — тг-мезонов). Не будем, однако, похищать сюжеты из других разделов теоретической физики и рассмотрим в заключение чисто термодинамическую часть проблемы равновесного электромагнитного фона нашей Вселенной, принимая фавитационнук) ее часть на веру и излагая ее в расчете на тех, кто еще не достиг в этом плане уровня пешехода. [c.83]

Этот результат был получен Томасом и Ферми (L. Thomas, 1926 Е. Fermi, 1927), радиус гтр = /Утр называется томас-фермиевским радиусом экранировки. Полученная формула по существу является интерполяционной в области R < гтр (даже там. [c.318]

Этот результат был получен Томасом и Ферми (L. Thomas, 1926 Е. Fermi, 1927), радиус гтр=1Ытр называется томас-фермиевским радиусом экранировки. Полученная формула по существу является интерполяционной в области R rrr (даже там, где линеаризация уравнения Пуассона становится незаконной) она в силу структуры самого уравнения с дельта-функцией в правой части дает правильный результат, соответствующий кулоновскому потенциалу (f R)=q/R, а в области R>e l F справедлива полученная нами формула для экранированного потенциала R). [c.649]

Физика низких температур (1956) -- [ c.59 ]

Энергетическая, атомная, транспортная и авиационная техника. Космонавтика (1969) -- [ c.166 ]

Регулярная и стохастическая динамика (0) -- [ c.4 , c.6 , c.14 , c.34 , c.56 , c.68 , c.204 , c.220 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...