Покельса

Более быстрое включение добротности может быть осуществлено при помощи электрооптических затворов, основанных на эффектах Керра и Покельса. Большое распространение в качестве затворов получили также насыщающиеся фильтры, прозрачность которых возрастает о увеличением интенсивности света, проходящего через них (пассивные затворы). [c.14]

Нужно сразу же отметить, что, хотя эти результаты, полученные Брюстером, остаются в силе для значительного большинства стекол, тем не менее имеются исключения из этого правила. Покельс и Файлон находят, что — Яц имеет знак противоположный у некоторых очень тяжелых сортов флинтгласа. [c.160]

Третий вывод Вертгейма заключается в том, что относительное отставание (в сантиметрах) не зависит от длины волны, для данного материала, толщины и нагрузки, так что не обнаруживается заметной дисперсии при двойном лучепреломлении. Напомним, что этот самый закон был принят Нейманном. Однако, дальнейшие опыты Масэ-де-Лепинэ, i Покельса, 2 Файлона и других не подтвердили этого заключения. [c.182]

Из этих данных Вертгейм выводит заключение, что сила двойного лучепреломления не находится в прямой зависимости с плотностью или показателем преломления при отсутствии напряжения или с модулем нормальной упругости, и это заключение не опровергнуто позднейшими работами, хотя опыты Покельса и показали существование зависимости между С и количеством различных составных частей в стекле. [c.183]

Величины, полученные для плавикового шпата, каменной соли, квасцов в алмаза, не являются вполне определенными. Покельс показал, что в кристаллах даже кубической системы, являющихся однопреломляющими кристаллами, наблюдаемый оптический коэффициент напряжения является функцией от ориентировки, а Верт-гейм не указывает, как были вырезаны его кристаллы по отношению к их осям симметрии. [c.184]

Определения Кэрра и Покельса прямого и поперечного оптического коэффициента напряжения. [c.184]

Через несколько месяцев после опубликования Кэрром его работы Покельс i в приложении к трем статьям, посвященным детальному исследованию явления двойного лучепреломления в кристаллах, дал критический обзор различных попыток измерения Q и Сг и опубликовал результаты нескольких измерений, сделанных им самим. Он измерял разностный оптический коэффициент напряжения, помещая против куска стекла, подверженного сжатию, компенсатор Бабинэ, оси поляризации которого были параллельны и перпендикулярны направлению напряжения, — метод, который до сих пор остается наиболее быстрым и удобным. Он также применял натровый свет, устраняющий многие неопределенности относительно длины волны, которую нужно подставлять в формулы. Чтобы получить отдельно l и С2 или более точно опщические коэффициенты напряжения Нейманна р q. [c.186]

Поскольку отставание различно для вертикально и горизонтально поляризованных лучей, в действительности происходят два перемещения и получаются две наложенные одна на другую диффракционные картины. Устанавливая николь N горизонтально или вертикально, мы можем наблюдать каждую из этих картин по очереди и измерить оба перемещения. Это было сделано Покельсом при помощи вращения уголка G, который заменял ему компенсатор Жамена. Однако, он в отличие от своих предшественников, получавших перемещение вертикально поляризованной картины ровно вдвое большим, чем перемещение горизонтально поляризованной, нашел, что [c.187]

Покельс, подвергая критике результат, полученный Кэрром (С = 0), приходит к заключению, что получилось бы большее согласие с его собственным результатом, если бы величина vj для стекла Кэрра была бы более близка к 0,3, чем к 0,2. [c.188]

В апреле 1902 г. Покельс i опубликовал ряд определений оптических коэффициентов напряжения для ряда иенских стекол, состав которых был известен. Наблюдения производились в приблизительно монохроматическом свете применялось пламя, содержащие соли лития, натрия или таллия, дающее соответственно длины [c.188]

Абсолютные отставания измерялись интерферометром Жамена, и так как отражения в этом интерферометре происходили при углах, близких к углу поляризации, то оказалось, что интерференционные полосы фактически состояли из горизонтально поляризованного света. Два одинаковых, по возмо кности, куска стекла были помещены на пути двух интерферирующих пучков лучей (потоков) (см. 1.44) прилагая давление только к одному из кусков, Покельс наблюдал боковое перемещение системы интерферирующих полос. [c.188]

Точно так же Покельс применял куски стекла, только номинально одинаковые по составу позднейшие исследования дают основания полагать, что подобные куски могут заметно отличаться по их оптическим коэффициентам напряжения но Покельс дал среднее из определений для нескольких подобных кусков. [c.188]

При измерении интерферометром весь прибор был тщательно защищен от потоков воздуха, кроме того был предпринят ряд особых предосторожностей. Это всегда необходимо делать при применении одного из интерферометрических методов для измерения абсолютных отставаний, возникших вследствие напряжений, так как эти методы особенно чувствительны к перемене температуры, могущей неодинаково повлиять на каждый из образцов попутно можно отметить, что то же самое замечание относится к перемещению ряда диффракционных полос в прежних опытах Френеля, Нейманна н Покельса. Покельс говорит, что в некоторых случаях [c.188]

Покельс дает результаты своих наблюдений применительно к постоянным Нейманна р q. Однако не трудно пересчитать наблюдения и получить оптические коэффициенты напряжения в брюстерах, что и сделано ниже. [c.189]

Последнее в ряду стекло 2954 было из опытной плавки, специально сделанной в Иене по указаниям Покельса. [c.189]

Кривые показаны на фиг. 3.17 Точки, обозначенные простыми крестами и кругами, ОТНОСЯТСЯ к наблюдениям Покельса точки, обозначенные крестами в кругах, относятся к позднейшим наблюдениям Файлона 2 над подобной же серией свинцовых стекол. [c.190]

Из диаграммы видно, что значения для относительного оптического коэффициента напряжения как Файлона, так и Покельса вполне хорошо укладываются по одной и той же кривой, несмотря на то, что стекла, о которых здесь идет речь, не образуют, благодаря меняющимся примесям, других составных частей, кроме свинца, вполне последовательного ряда. [c.190]

Оставляя эти исключительные случаи в стороне, мы видим, что кривая на диаграмме 3.17 показывает, что С, — исчезает при наличии РЬО около 75%. Покельс имел стекло приблизительно этого состава, отлитое фирмой Шотт в Иене это и есть стекло 2954, упомянутое выше. [c.191]

Этот образец имел оптические дефекты, так что нельзя было применить метода интерференции и можно было наблюдать только разностный оптический коэффициент напряжения, как и указано в таблице 3.172. Он оказался отрицательным, но чрезвычайно малым и вполне соответствующим (как зто видно из диаграммы 3.17) эмпирической кривой, подтверждая замечательным образом предсказание Покельса. [c.191]

Столь полный ряд боросиликатных стекол, как выше приведенный ряд свинцовых стекол, не был исследован, так как коммерчески гораздо труднее получить расположенную в последовательном порядке без больших пропусков серию боросиликатных стекол без примеси других составных частей, нарушающих непрерывность. Тем не менее в дополнение к стеклам S.205, 0.428 и 0.658, исследованных Покельсом, ряд боросиликатных иенских стекол был исследован Файловом в 1907 г. Величины, приведенные здесь Файлоном для абсолютного оптического коэффициента напряжения, вызывают значительное сомнение, так как его метод предназначался для другой цели, а именно исследования изменения относительного оптического коэффициента С в зависимости от длины волны. Помимо этих данных, они дают некоторое представление о свойствах боросиликатных стекол. [c.191]

Из своих наблюдений Файлон вывел заключение, что оптический коэффициент напряжения возрастает при наличии BgOg, и уменьшается при наличии К2О. Однако, если мы примем во внимание данные Покельса, то мы найдем, что стекло 0.428, содержащее 56% BgOg и не содержащее К2О, в действительности ниже стекла 0.2154, содержащего 8% KgO и только 1,5°/о BgOg. Из этого следует, что другие составные части, например алюминий и натрий, повидимому имеют большое влияние. [c.192]

Этот метод является неизбежно грубым и не может дать большой точности. Однако, он вполне достаточен для того, чтобы на примере полосы зеркального стекла установить неправильность закона Вертгейма об отсутствии дисперсии искусственного двойного лучепреломления, так как С получилось заметно больше для фиолетовых лучей, чем для красных это заключение было подтверждено в большинстве случаев более точными опытами Покельса с тремя достаточно монохроматическими лучами (см. таблицу 3.172). [c.192]

Покельс 32,0 56,0 2,50 664 Баритовый флинг [c.201]

Этот способ введен Файловом, i и по сравнению с интерференционными методами, примененными Покельсом и позднее Твайманом, 2 имеет следующие преимущества а) не требует специаль--г-т -—-г у ных предосторожностей для защиты прибора от небольших изменений температуры и Ь) может быть применен для наблюдений, простирающихся непрерывно по всему спектру. [c.204]

Выводы, сделанные Харрисом, в значительной степени проливают свет на некоторые противоречия, остававшиеся до этого времени необъясненными. Так, определения, сделанные Файлоном над одним и тем же образцом (0.935) в 1907 и 1909 гг., дали для С соответственно 3,18 и 3,33 брюстеров, что дает повышение приблизительно в 5°/о за 2 года. Выводы Харриса объясняют отчасти и замечательное противоречие между величиной, определенной Покельсом для стекла S 57 (—1,937 брюстера), и той же величиной, определенной Файлоном (— 0,986 брюстера) двумя годами позднее. Хотя в последнем случае образцы не были идентичными, тем не менее изменение кажется большим, чем должно было иметь место для стекол одного и того же номера но если мы предположим, что оба стекла взяты из одной плавки, изменение с течением времени произошло в том же направлении (алгебраически),, как и в наблюдениях Харриса. [c.211]

То, что может быть названо элементарной теорией двойного лучепреломления, вызываемого напряжением или деформацией, созданной Нейманном, было распространено и на естественные кристаллы Покельсом в ряде работ, опубликованных в 1889 и 1890 гг. [c.248]

В своей работе Покельс повсюду оперирует соотношением между двойным лучепреломлением и деформацией. Для того чтобы согласовать его изложение с идеями и обозначениями, принятыми здесь, теория будет изложена применительно к соотношению между двойным лучепреломлением и напряжением. Это практически очень удобно, так как устраняет необходимость введения всех упругих постоянных исследуемого кристалла для каждого данного случая. [c.248]

Открытие, сделанное Покельсом, что действие напряжения на кристалл кубической системы отличается от действия на изотропное тело, является весьма важным и было целиком упущено прежними исследователями, в частности, Верт-геймом, исследовавшим каменную соль и плавиковый шпат вне всякой зависимости от того, как образцы были вырезаны. Поэтому оптические коэффициенты напряжения, приведенные для них в таблице 3.15, не являются истинными, постоянными для этих материалов. [c.251]

Следует добавить, что Покельс проверил всю теорию полными и законченными измерениями над кварцем (в этом случае теория была значительно расширена, чтобы принять во внимание вращательные свойства), над плавиковым шпатом, над каменной солью и над сильвином последние три являются правильными кристаллами. Он действительно нашел весьма тесное согласие между теорией и наблюдениями. Его действительные числа выражены через деформацию и требовали бы полного пересчета для согласования их с принятой нами системой обозначения. Однако, мы можем отметить важный результат, а именно — на опыте было показано, что С , вообще говоря, не равно Существования подобного рода соотношений, как было уже объяснено ранее, на основании теоретических рассуждений нельзя было предполагать. [c.253]

Мы отмечали ранее, что модулятор является главным элементом системы телевизионной связи. Здесь использовалась ячейка Покельса, в которой напряжение модуляции подается на кристалл в направлении светового потока. Данный модулятор обеспечивает хорошую глубину модуляции и имеет достаточную полосу, но ему присущи два существенных недостатка первый заключается в том, что для управления модуляцией требуется напряжение, доходящее до нескольких киловольт, и второй обусловлен тем, что ячейку необходимо охлаждать. [c.85]

Уже в последующих модификациях аппаратуры были применены решения, позволяющие устранить эти недостатки. Ячейка Покельса была заменена на кристалл КДП, который обладает хорошей оптической прозрачностью в данном интервале длин волн, а для снижения модулирующего напряжения применялось дополнительное сужение луча с помощью коллимирующей системы. Это позволило сузить луч до 1 мм. Для обеспечения механической прочности кристалл был помещен в металлический корпус. Эти усовершенствования позволили снизить потребляемый уровень мощности на два порядка. Модулятор работал при напряжении 18 В и потреблял ток 50 мА [26]. [c.85]

Электрооптические явления (эффекты) в кристаллах начали интенсивно изучаться сравнительно недавно. Основы теории линейного электроопгического эффекта были заложены Покельсом в 1894 г. Он же в 90-х годах прошлого столетия выполнил одни из первых экспериментальных исследований этого явления. В течение длительного времени, однако, электрооптический эффект исследовался мало и находил весьма ограниченное применение. Главной причиной этого была необходимость применять довольно высокие электрические напряжения (десятки и даже сотни киловольт) для получения достаточно ощутимого эффекта. [c.186]

Электрооптические затворы. Принцип действия электрооптических затворов основан на использовании эффектов Покельса или Керра. Схема лазера с электрооптическим затвором приведена на рис. 19.4 (/У и — поляризаторы, ЭОМ — электрооптический модулятор, АЭ — активный элемент). В настоящее время такие устройства нашли широкое применение. В качестве электрооптических материалов используются вещества, отличающиеся высокой. стойкостью и небольшим [c.180]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...