ABCD-закон

Этот закон, который очень похож на соответствующий закон для распространения сферической волны [см. выражение (4.18)1, обычно называют AB D-законом распространения гауссова пучка. Доказательство справедливости выражения (4.112) для произвольной оптической системы весьма сложно [11]. Поэтому ограничимся здесь лишь рассмотрением его справедливости для нескольких простых случаев. [c.209]

На раму AB D на участке D действуют вертикально распределенная нагрузка, меняющаяся по закону треугольника, и сила F в плоскости рамы. При каком значении интенсивности q нагрузки равновесие рамы не нарушится, если жесткую заделку А заменить цилиндрическим шарниром [c.24]

Размеры зоны взаимного влияния крыла и корпуса в сверхзвуковом потоке обусловлены действием аэродинамического закона, в соответствии с которым возмущения распространяются только вниз по потоку в пределах конусов Маха с полууг-лом при вершине роо= ar sin (1/Мос). На плоском крыле эта зона представляет собой треугольник с вершиной в начале бортовой хорды (рис. 11.19), а на цилиндрической поверхности корпуса такая зона ограничивается линией пересечения конуса Маха с цилиндром. При этом, согласно аэродинамической теории тонкого тела, нагрузки, индуцируемые крылом, распространяются но корпусу на площади, расположенной непосредственно под консолями (участок AB D на рис. 11.19). [c.603]

Прямоугольник AB D вращается вокруг стороны D с угловой скоростью (о = я/2 рад/с = onst. Вдоль стороны АВ движется точка М по закону i = asin-5-/ м. Даны размеры [c.167]

Закон сохранения импульса, примененный к замкнутому контуру AB D, в проекциях на оси и и 2 дает следующие уравнения [c.218]

Этому закону можно дать наглядное толкование. Если рассмотреть произвольно взятый элемент AB D (см. рис. 1.19, а), то легко заметить, что, независимо от значений нормальных напряжений а и а", касательные напряжения т и г" должны иметь такое значение и такое направление, чтобы моменты их пар взаимно уравновешивались (см. рис. 1.19,6). Для произвольно взятого элемента, имеющего толщину Л, очевидно, что [c.60]

Из закона парности касательных напряжений следует, что касательные напряжения по боковым граням ВС и AD также равны нулю но эгим граням действуют лишь нормальные напряжения а , .меридиональные напряжения). Кроме напряжений ад и а , на элемент оболочки действует нагрузка в виде давления р, перпендикулярного поверхности AB D. [c.571]

Пример 7.1. Прямоугольная пластина AB D (рис. 64) движется поступательно, причем ее расстояние от неподвижной точки О изменяется согласно закону s = 3t + [c.85]

Подсчитаем приток тепла через грани элемента вследствие теплопроводности. Согласно закону Фурье [уравнение (1-1)] количество тепла, проходящее за время dx в направлении оси х через грань AB D (рис. 2-3), равно [c.36]

Длины звеньев механизма удовлетворяют условиям AB = D vB = AD. К механизму антипараллелограмма AB D в точке В присоединен шатун 1, приводящий в возвратно-поступательное движение ползун 2. При равномерном вращении кривошипа 3 кривошип АВ вращается неравномерно, что позволяет осуществлять сложный закон движения ползуна 2. Неопределенность в движении антипараллелограмма AB D в предельных положениях исключается посредством вхождения пальцев F vi Е звена 4 в захваты G и Н, [c.454]

Длины звеньев механизма удовлетворяют условиям AB = D и B =AD. Один и тот же закон движения ползуна 4 может быть осуществлен или механизмом антипараллелограмма AB D, или эллиптическими колесами 5 vi6. Точки А, В, hD должны быть фокусами эллипсов 5 и 6. Для перехода через предельные положения и G, входящими в соответ- [c.454]

В дальнейшем, после прекращения роста нагрузки, полная деформация на-гретого образца будет постепенно увеличиваться во времени по закону, изображенному линией AB D. Ординаты этой линии представляют собой величины деформаций е за определенный промежуток времени, считая от начала нагружения. Они складываются из деформации, возникшей при нагружении, и деформации, образовавшейся в резуль-1ате ползучести (пластической деформации). Иногда на графике изображается зависимость от времени только пластической деформации, возникшей за счет ползучести тогда ось абсцисс графика расположена так, как показано на фиг. 30 пунктиром.Тангенс угла наклона касательной к линии AB D в некоторой точке с осью абсцисс в масштабе выражает скорость деформации для определенного значения времени [c.289]

На фиг. 1 приведена схема плоского шарнирного механизма, кулиса OOi которого является его рабочим звеном, а кривошип АВ — ведущим звеном. Закон движения кулисы OOj определяется формой траектории точки М шатуна ВСМ четырехзвенника AB D, а форма траектории точки М, в свою очередь, определяется размерами звеньев этого четырехзвенника. [c.195]

В первой построенной нами модели кулисного механизма, моде-лируюш,его многозначную функцию, в состав которого мы включили семизвенник переменной структуры, кривошип приводился во враш,ение вручную. Изменение структуры семизвенника механического тормоза, закрепляющего на стойке одно из звеньев DF или EF и одновременно освобождающего другое. При этом звено ВСМ становилось либо шатуном четырехзвенника AB D, либо шатуном четырехзвенника АВСЕ (фиг. 6, а). Если закрепить звено DF на время одного полного оборота кривошипа АВ, а затем, освободив его, закрепить на время следующего полного оборота кривошипа АВ звено EF, то траектория ведущей точки М будет состоять из двух ветвей различной формы и, следовательно, кулиса будет иметь два различных закона движения. Так как звено DF можно закрепить на стойке в различных положениях, то число законов [c.199]

Переход от одного закона движения кулисы к другому происходит в моменты, когда точка М, ведущая кулису, проходит точку разветвления своей траектории. В общем случае эта точка будет угловой, так как при изменении структуры механизма в произвольном положении кривошипа вектор скорости точки М может скачком менять свое направление. На фиг. 8 семизвенник AB DFE показан в положении, при котором осуществляется превращение звена ВСМ из шатуна четырехзвенника АВСЕ в шатун четырехзвенника AB D. В этот момент звено EF приходит в движение, звено DF останавливается, а точка М проходит точку разветвления своей траектории, [c.200]

Как видим, включение в кулисный механизм (фиг. 1) вместо> четырехзвенника AB D семизвенника переменной структуры позволяет получить неограниченно большое число различных законов, движения кулисы и, следовательно, обеспечить выполнение этим рабочим звеном механизма целого ряда различных производственных операций. [c.201]

Рассмотрим проблему подробнее. Усилие Fi от листа к заклепке передается неравномерно как по окружности, так и по длине заклепки. На рис. 19.5а показан примерный вид графика, описывающего закон распределения удельного давления q по поверхности контакта. Здесь дана схема, не учитывающая неравномерность распределения величины q по длине стержня заклепки. Однако в инженерных расчетах на прочность применяют более простую модель с использованием понятия напряжения смятия, которое мы будем обозначать через Стс- Величину Ос определяют как отношение нагрузки F к некоторой условной площади Ас, равной произведению толщины листа / на диаметр заклепки d = 2г (см. площадь AB D на рис. 19.56). Таким образом, имеем [c.325]

Однако функциональные возможности передаточного щарнирного четырехзвеиника весьма ограничены, в частности, он не способен воспроизводить движение выходного звена с выстоями. Поэтому для реализации сложных законов движения выходного звена целесообразно обратиться к многозвенным передаточным механизмам. Так, после замены в схеме четырехзвеиника бинарного звена ВВ четырехзвенной цепью AB D, связывающей плоскости Е и е, получается шестизвенник типа Стефенсона (рис. 3.4.2), посредством которого можно реализовать сложные законы преры- [c.443]

Другие важные дополнения включают в себя некоторые разделы традиционной оптики (например, метод матрицы лучей, интерферометр Фабри — Перо и многослойные диэлектрические зеркала), описание распространения гауссова пучка (закон AB D) и теорию релаксации колебаний и активной синхронизации мод. [c.8]

Параметр q обеспечивает весьма удобный способ описания распространения гауссова пучка, как видно, например, из очень простого вида закона распространения пучка, записанного через параметр q [см. (4.109)]. Это удобство связано также и со следующим общим результатом если гауссов пучок на входе некоторой оптической системы, описываемой данной AB D-na-трицей, характеризуется комплексным параметром q[, то на выходе этой системы параметр пучка 2 запишется весьма просто [c.209]

Такое же условие устойчивости, как и (4.141), можно получить, если вместо геометрооптических соображений использовать волновую оптику. Действительно, волновая оптика позволила нам определить размеры пятен на зеркалах, а именно получить формулы (4.126). Следовательно, если условие (4.141) не выполняется, то wi и W2 будут иметь мнимые значения, т. е. для данного резонатора невозможно получить устойчивое решение в виде гауссова пучка. Таким образом, условие (4.141) одновременно выражает как геометрооптическое условие устойчивости, так и условие, при котором в данном резонаторе можно наблюдать устойчивую моду ТЕМоо. То, почему эти два условия совпадают, можно понять с помощью закона AB D, описываю- [c.217]

Т.К. Т >Т , то для равновесия элемента по грани АСА С должны действовать касательные напряжения т , направленные от сечения 77-77 к сечению 7-7. По закону парности такие же напряжения должны действовать в поперечных сечениях полки, т.е. на площадках AB D и А В D. Так как t мало, то можно считать = onst по толщине полки. При этом имеем [c.140]

ABr=D и B =AD. К механизму антипараллелограмма AB D в точке В присоединен шатун 1, приводяш,ий в возвратно-поступательное движение ползун 2. При равномерном вращении кривошипа S кривошип АВ вра-ш,ается неравномерно, что позволяет осуществлять сложный закон движения ползуна 2. Неопределенность [c.463]

При топологическом методе проецирования заданная фигура деформируется (или отображается) по заранее известному закону. На рис. 403,6 эллиптический цилиндр F деформирован в круговой цилиндр Ф, На этом же рисунке кривая линия AB D, лежащая на поверхности эллиптического цилиндра, топологически спроецирована на поверхность кругового цилиндра (линия AiBi iD ). По этому методу сложные фигуры преобразуются в простые, геометрические задачи рещаются с простыми фигурами и результат рещения обратным преобразованием переносят па первоначальную сложную фигуру. [c.236]

ФУНДАМЕНТАЛЬНЫЙ ГАУССОВ ПУЧОК В ЛИНЗОПОДОБНОЙ СРЕДЕ ЗАКОН AB D [c.38]

Важное значение закона AB D состоит в том, что он позволяет рассчитать изменение параметра q z) гауссова пучка при его распространении через сложную последовательность линзоподобных элементов. Радиус пучка R (z) и его ширина ш (z) в любой плоскости Z могут быть восстановлены с помощью соотношения (2.3.7). Для того чтобы понять, как можно использовать этот метод, рассмотрим следующий пример. [c.45]

В качестве иллюстрации применения закона AB D рассмотрим случай гауссова пучка, который в плоскости его перетяжки падает на тонкую линзу с фокусным расстоянием / (рис. 2.3). Задача состоит в том, чтобы найти положение плоскости перетяжки и радиус выходного пучка в этой плоскости. [c.45]

В условиях постоянного сохранения уровня нагрузки полная деформация возрастает по закону, изображаемому линией AB D на рис. 5.101. Приведенная кривая отображает величину деформации е для определенного промежутка времени т, включая деформацию, возникшую при нагружении, и деформацию ползучести е . При изображении зависимости только одной деформации ползучести от времени используют график, ось абсцисс которого располагается так, как показано штриховой линией на рис. 5.101. Тангенс угла наклона касательной к линии AB D с осью абсцисс выражают в масштабе скорость деформации ползучести [c.352]

На изображенную на рисунке балку AB D с выступающими концами действует распределенная нагрузка, меняющаяся по линейному закону. При каком отношении ait поперечная сила Q в середине пролета балки будет всегда равна нулю [c.140]

Элемент AB D оболочки в ортогональных проекциях показан на рис. 2.16, а. По боковым граням элемента АВ и D, совпадающим с меридиональными плоскостями, в силу симметрии оболочки и нагрузки касательные напряжения равны нулю по этим граням действуют лишь нормальные напряжения aj окружные напряжения). Из закона парности касательных напряжений [c.669]

Соотношение (1.18) выражает собой широко используемое при расчете резонаторов правило (или закон) AB D. [c.19]

Это и есть искомый закон преобразования комплексного параметра гауссова пучка нри его прохождении через фазовый корректор (линзу). Этот закон можно представить в виде правила AB D (1.18), если фазовому корректору (линзе) сопоставить лучевую матрицу [c.28]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...