Дебай (Debye)

Выдвинутое П. Дебай (Debye) представление о дипольном моменте молекулы и дальнейшее развитие этих воззрений в работах Б. Ильина, В. Семенченко и П. А. Ребиндера - позволили дать весьма полное и наглядное представление о механйзме процессов смачивания и адсорбции. Представ.ление о дипольном моменте молекул смазьтающего вещества использовано Киропулосом в его исследовании некоторых закономерностей смазки. [c.8]

ДЕБАЕВСКИЙ РАДИУС ЭКРАНИРОВАНИЯ — характерный пространственный масштаб в плазме, электролитах или полупроводниках, на к-ром экранируется поле заряж. частицы за счёт накапливающегося вокруг неё облака зарядов противоположного знака. Д. р. э. впервые был введён в 1923 П. Дебаем (Р. Debye) в развитой им теории сильных электролитов. С учетом экра-ппровки электрич. потенциал ф (г), создаваемый вокруг заряж. частиц с зарядом Ze е — заряд электрона, [c.571]

Элементарная теория эффекта была дана А. Комптоном и независимо от него П. Дебаем (Р. Debye) на основе нрсдставления о том, что рентг. излучение состоит из фотонов. Для объяснения эффекта приходилось предположить, что фотон обладает как энергией так и импульсом (А/Х)п (здесь [c.431]

Дебай — [Д D) — внесистемная ед. электрического момента диполя и диполь-ных моментов молекул, равная 10" ед. СГС. Ед. названа по имени нем. ученого П. Дебая (1884—1966 гг., П. Debye). Дипольный момент молекул равен приближенно 1 Д. 1 Д = 3,33564 10" Кл м. [c.257]

В литературе часто встречается единица электрического момента — д е б а й, названная так в честь физика Дебая (Р. J. W. Debye) и равная СГСЭ единиц электрического момента. Обычно q — порядка 10 ° СГСЭ единиц электрического заряда (заряд электрона е=1,6-10- Кл=4,8025 10-< СГСЭ единиц, а / — порядка одного ангстрема, т. е. 10 см, так что х молекул полярных веществ порядка 10 10 = 10 СГСЭ единиц электрического. момента. При переводе в единицы СИ 1 де бай =3,333 10 ° Кл-м. [c.95]

Согласно теории, предложенной в 1923 г.П. Дебаем и Е. Хюккелем (Р. Debye, Е. Hu kel), термодинамич. свойства разбавленных растворов сильных Э. в значит. мере определяются упорядоченностью распределения различных ионов. (См. также Растворы, раздел Статистическая теория ). Пользуясь законами электростатики (ур-нием Нуассона) и принимая распределение зарядов по закону Максвелла — Больцмана, П. Дебай и Е. Хюккель рассчитали. энергию взаимодействия ионов в растворе, что, в свою очередь, позволило рассчитать важные термодинамич. величины (химич. нотенциал, коэфф. активности и т. п.). Впоследствии теория Дебая — Хюккеля (наз. также электростатической) была применена и к неравновесным свойствам разбавленных растворов Э. (электропроводности, диффузии и т. п.). Эта теория применима к водным растворам до концентрации 0,03—0,05 N, а к ненодным до 0,01—0,001 N она тем лучше отражает действительность, чем ниже концентрация и валентность Э. и чем больше диаметр ионов. [c.461]

Изложенная выше классическая теория парамагнетизма была разработана Ланжевеном и Дебаем (Р. Langevin, 1905 Р. Debye, 1918). [c.273]

Этот результат был получен Дебаем (Р. Debye, 1923), радиус экранировки го = 1/ называется дебаевским, общий характер функции ip R) представлен на рис. 137 при R < 2го — бесконечное отталкивание, ip R) — - -оо при 2го < R < Го — кулоновский потенциал, (p R) = q/R — результат, который нам автоматически дает само уравнение Пуассона с точечным источником поля в точке R = 0 при R> Го — экспоненциальная экранировка поля, создаваемого зарядом д, обусловленная диэлектрической реакцией окружающего заряд ионизованного газа. Так как в рассматриваемом нами нерелятивистском случае в качестве заряда g может фигурировать какой-либо из ионов систем >г, g = е, то мы приходим к выводу, что эффективное поле, действующее меаду частицами Системы, как и предполагалось в общей посылке, имеет конечный радиус действия хаотически двигающиеся вокруг выбранного заряда другие ионы всем своим коллективом экранируют его поле, как бы насыщают взаимодействие отдельных частиц системы, сводя его до нуля при R > го. [c.316]

Конкретную конструкцию характерного для описанной ситуации малого параметра несложно усмотреть из общих соображений. Электростатическое взаимодействие экранируемо в принципе, причем величина радиуса экранировки Го оценивается в рамках равновесной теории (см. т. 2, гл. 3, 1-д) — мы сделаем независимый расчет в п. в) настоящего параграфа) и определяется известной формулой Дебая (Р. Debye, 1923) [c.301]

Необходимость учета ангармоничности колебаний атомов в решетке при рассмотрении теплопроводности кристалла была впервые указана Дебаем (Р. Debye, 1914) и Борном (Л1. Born, 1914). [c.342]

Этот результат был получен Дебаем (Р. Debye, 1923), радиус экранировки называется дебаевским, общий характер функции ф( ) представлен на рис. 241 при R<2ro — бесконечное отталкивание, ф(. )= + оо при 2го<У <гд — кулоновский потенциал, (f) R)=qlR — результат, который нам автоматически дает само уравнение Пуассона с точечным источником поля в точке R= =0 при R>ro — экспоненциальная экранировка поля, создаваемого зарядом q, обусловленная диэлектрической реакцией окружающего заряд ионизованного газа. Так как в рассматриваемом нами нерелятивистском случае в качестве заряда q может фигурировать какой-либо из ионов системы, q= e, то мы приходим к [c.645]

ДЕБАЕВСКИЙ РАДИУС ЭКРАНИРОВАНИЯ [по имени голл. физика П. Дебая (Р. Debye)], характерное расстояние, на к-рое в плазме, электролите или ПП распространяется действие электрич. поля отд. заряда. В вакууме электростатич. потенциал Ф уединённой ч-цы с зарядом q на расстоянии г определяется по ф-ле —q/r. В среде, содержащей положит, и отрицат. заряды, напр, в плазме, эл-ны в нек-рой окрестности иона притягиваются к нему и экранируют его электростатич. поле. Точно так же неподвижный эл-н отталкивает др. эл-ны и притягивает ионы. В результате поле вокруг заряж. ч-цы становится очень слабым на расстояниях, превышающих Д. р. э. Выражение для потенциала заряда, покоящегося в плазме, принимает вид [c.145]

Углы раствора конусов (радиусы дифракц. линий на Д.) и интенсивности дифракц, линий характерны для каждой крист, структуры, что позволяет составить стандартные картотеки Д. и с их помощью определять фазовый состав образца (см. Рентгеновский структурный анализ. Рентгенография материалов). А. В. Колпаков. ДЕБАЙ (Д, D), внесистемная ед. электрич. дипольного момента применяется в ат. физике. Названа в честь голл. физика П. Дебая (Р. Debye). 1Д = =1.10-18 ед. СГС=3,33564-10-30 Кл-м. [c.145]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...