Гейзенберг (Heisenberg)

Это свойство было впервые обнаружено Гейзенбергом W. Heisenberg, 1924). [c.151]

Оценку величины М. п. можно получить, сравнивая результаты теоретич. расчётов с эксперим. данными. Для Fe (Тс 10 К), напр., X ss 5000 и Я ss 5 10 Э. Такие большие значения X и Н не могут быть объяснены электродинамич. взаимодействием носителей магн. моментов. Диполь-диполъное взаимодействие моментов даёт значение Я 10 Э, что соответствует Тс 10 К, Природа М. п. оставалась непонятой вплоть до создания квантовой механики, В. Гейзенберг (W. Heisenberg, 1928) предположил, что поле Н связано с обменной частью эл.-статич. взаимодействия электронов, зависящей от взаимной ориентации их спинов S [c.196]

Н. с. были установлены В. Гейзенбергом (W. Heisenberg) в 1927 при анализе мысленного эксперимента по [c.321]

Возникновение О. в. можно проиллюстрировать на примере атома гелия [впервые это было сделано В. Гейзенбергом W. Heisenberg) в 1926]. Спиновые взаимодействия в лёгких атомах малы, поэтому волновая ф-ция двух э.чектронов в атоме гелия может быть представлена в виде [c.371]

В физике элементарных частиц С. SU(2) широко используется также в связи с идеей изотопической инвариантности, предложенной В. Гейзенбергом (W. Heisenberg) для описания сходства взаимодействий протона и нейтрона. Считается, что изотопич. симметрия описывает точное свойство инвариантности сильные взаимодействий, ХОТЯ получаемые из неё соотношения в действительности всегда нарушаются на уровне точности порядка одного или неск. процентов. [c.518]

Т. п. и вытекающие из него требования симметрии волновых ф-ций для системы ТЧ приводят к важнейшему квантовому эффекту, не имеющему аналога в классич. механике,— существованию обменного взаимодействия. Т. п. явился основанием для объяснения В, Гейзенбергом (W. Heisenberg) наличия 2 состояний атома ге шя — орто-и парагелия. [c.119]

Состав ядра. Вскоре после открытия нейтрона Дж. Чедвиком (J. hadwi k, 1932), Д. Д. Иваненко и В. Гейзенбергом (W. Heisenberg) независимо было высказано фундам. предположение о том, что Я. а. состоит из протонов (р) и нейтронов (п). Общее число нуклонов в Я. а. наз. массовым числом/1, число протонов в ядре равно заряду ядра Z, число нейтронов N—A—2. Ядра с одинаковыми зарядами Z и разным числом нейтронов наз. изотопами, ядра с разными Z и одинаковыми N—изотонами, ядра с одинаковыми А и разными Z и N—изобарами. По совр. представлениям, протон и нейтрон состоят из кварков и глюонов и Я. а.—сложная система из большого кол-ва кварков, глюонных и мезонных полей, взаимодействующих друг с другом. Последовательное описание Я. а. должно достигаться в рамках квантовой хромодинамики. Однако в силу своей сложности эта задача ещё не решена. [c.685]

W. Heisenberg, Aim. d. Phys. (5), 9, 338, 1931. В про-тивополоичпость Гейзенбергу мы здесь не применяем метод квантования материальных волн взаимодействие между электронами атома может быть тогда произвольным. [c.323]

Этот важный для дальнейшего результат можно было получить, не решая задачи о движении частиц в потенциальном ящике 0<х<Ь. Действительно, для каждой из частиц неопределенность в координате Ax=L определяет в соответствии с соотношением Гейзенберга (W. Heisenberg, 1927) неопределенность импульса, равную Ap=nhjL. Так как энергия частицы, совершающей поступательное движение, порядка Е р 12т, то АЕ- pfm Ap, откуда в среднем (полагаем ==е) [c.285]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...