Бургерса вектор дислокации

Бургерса вектор дислокации 111 Быстрорежущие стали классификация 218 кобальтовые 230 молибденовые 219 нормальной теплостойкости 218 повышенной теплостойкости 229 Вакуумная термообработка 153 Вязкость 37, 57, 166 [c.311]

Точка встречи двух или большего числа дислокаций называется узлом дислокаций. Простейший тип узла дислокаций, образованный краевой и винтовой дислокациями, показан на рис. 91. Узел образуется в результате наложения двух дислокаций. Результирующая двух одинаковых векторов Бургерса двух дислокаций противоположного знака при этом равна нулю. Точка встречи трех дислокаций называется тройным узлом (рис. 92). Узел, образованный более чем тремя дислокациями, неустойчив и распадается на несколько тройных узлов. Структуру узлов дислокаций исследовал Томпсон [81 [. Узлы. югут быть компактными (точечными) или разнесенными (рис. 93). Во втором случае точки контакта дислокации находятся на некотором расстоянии одна от другой, В месте узла в Д 1слокационной линии люжет иметь место разрыв. Узлы обладают малой подвижностью и могут представлять точки фиксации дислокационной петли. [c.110]

Дефект упаковки в решетке феррита можно рассматривать как двойники малой толщины. Образование двойников сходно с описанным выше возникновением системы частичных дислокаций. Двойники образуются путем перемещения парных дислокаций, показанных на рис. 107. Так как вектор Бургерса частичной дислокации меньше вектора Бургерса полной дислокации, то уровень энергии этого дефекта также ниже уровня полной дислокации. [c.129]

Все дислокации характеризуются энергией искажения кристаллической решетки. Критерием этого искажения и служит вектор сдвига (или вектор Бургерса). [c.20]

Важнейшей определяющей природу характеристикой дислокации является вектор сдвига или, как его обычно называют, вектор Бургере а. Он обозначает направление и расстояние, на которое атомы участка А сместились по отношению к атомам, находящимся в области В, т. е. под плоскостью скольжения. Вектор Бургерса характеризует величину искажения кристаллической решетки, а следовательно, и энергию ее искажения. [c.23]

Краевая (линейная) дислокация образуется следующим образом. Предположим, что к кристаллу (фиг. 10, б) приложено внешнее напряжение (в направлении вектора сдвига или вектора Бургерса), под действием которого произошел единичный сдвиг на одно межатомное расстояние, охвативший не всю плоскость скольжения, а лишь часть ее AB D). В остальной части плоскости скольжения сдвиг отсутствует. Граница зоны сдвига AD, перпендикулярная к вектору (Бургерса), является краевой или 1Инейной, дислокацией, [c.24]

Обычно наблюдаются и более сложные — смешанные дислокации, представляющие комбинацию краевых и винтовых дислокаций. Например, дислокация на фиг. 10,а в точках R и Р, которые сдвинуты перпендикулярно вектору Бургерса, относится к краевым, а в точках Q и 5, которые сдвинуты параллельно век-тсфу Бургерса, — к винтовым. Остальные участки этой дислокации. отвечают смешанным дислокациям, которые, в свою очередь, представляют комбинацию ряда краевых и винтовых дислокаций. [c.27]

Дислокация характеризуется вектором Бургерса, замыкающим контур, охватывающий дислокацию. Он проведен по невозмущенной части решетки (упругая деформация решетки на большом расстоянии от дислокации не принимается во внимание), как это показано на рис. 64. Контур векторов, соединяющих центры атомов идеальной кристаллической решетки всегда бывает замкнутым (см. рис. 64 слева). Вектор, замыкающий этот контур вокруг дислокации в реальном кристалле, и есть вектор [c.72]

Бургерса Ь. Линия, проведенная через середину искаженной области, называется дислокационной линией. Перемещая контур вдоль этой линнп, находим, что вектор Бургерса сохраняет постоянное значение по всей ее длине. Так как дислокация представляет собой изолированный линейный дефект, то ясно, что вектор Бургерса должен представлять собой один из векторов кристаллической решетки. [c.72]

Рис. 65. Схема распада дислокации с большим вектором Бургерса на несколько единичных дислокаций

Ниже будет показано, что энергия дислокации пропорциональна Ь . Отсюда следует, что суммарная энергия двух единичных дислокаций меньше энергии дислокации с удвоенным вектором. В каждой точке дислокации вектор Бургерса наклонен под некоторым углом к линии, схематически представляющей мгновенное положение дислокации. Если вектор Бургерса перпендикулярен дислокационной линии, то в данном случае имеет место краевая дислокация. При векторе Бургерса, параллельном дислокационной линии, очевидно, имеет место винтовая дислокация. В каждой точке дислокационной линии можно рассматривать дислокацию как сочетание краевой и винтовой дислокаций. [c.73]

Напряженное состояние в зоне дислокации и ее окрестностях может быть [ сследо-вано методом фотоупругости. Бонд и Андрус [64] получили фотографию поля напряжений в окрестностях дислокации в кристалле кремния при инфракрасном освещении. Чернышева и Инденбом [65] исследовали по методу фотоупругости распределение напряжений вокруг дислокации с большой величиной вектора Бургерса в кристалле сегнетовой соли. [c.84]

Аналогичное исследование напряженного состояния в зоне винтовой дислокации было выполнено Бургерсом. Деформации представлены как упругие перемещения и, V и ш в направлениях осей координат соответственно X, и Z. Перемещение по одну сторону разреза отличается от перемещения по другую сторону разреза на величину вектора а. При обходе вокруг краевой дислокации вдоль контура I (см. рис. 64) в соответствии с теорией Бургерса должно выполняться условие [c.91]

В предыдуш,их разделах было показано, что в случае винтовой дислокации ие наблюдается существенного взаимодействия между дислокацией и точечными дефекта, ш ато, нюй решетки. Ввиду этого винтовая дислокация не имеет медленного движения, связанного с диффузией. В случае смешанной дислокации образуется петля сложной формы. Однако при любом самом сложном движении скольжения проекция петли на плоскость, перпендикулярную вектору Бургерса, остается без изменения. [c.115]

Частичные дислокации с векторами Бургерса, лежащими в плоскости дефекта упаковки, имеют характер дефектов, показанных на рис. 105, и образуются при скольжении. Все другие типы дефектов упаковки характеризуются неподвижными частичными дислокациями (рнс. 106). [c.128]

Идеальная дислокация с вектором Бургерса <С Ю1> легко может разделиться в плоскости (1 И) на две частичные дислокации с векторами Бургерса, соответственно и -g-< 2ii>. [c.129]

Дислокации (краевые и винтовые) характеризуются энергией искажения кристаллической решетки. Критерием этого искажения служит вектор Бургерса [2], или в е к-т о р сдвига. Для краевой дислокации [c.365]

Оперируя с вектором Бургерса, можно найти силы, необходимые для продвижения дислокации, силы взаимодействия и з1нергию дислокаций и т. п. Наиболее существенные особенности вектора Бургерса [c.366]

Величина и направление вектора Бургерса для трех рассмотренных типов дислокаций в гранецентрированной кубиче-ск н 1 рюиютке следующие внедрение слоя А [c.367]

Вйаимодействие двух параллельных краевых дислокаций (с параллельными векторами Бургерса) определяется величиной силы [c.370]

Тогда возможно, что правая и левая части спиралей встретятся в точках С и С (рис. 23, г). При встрече дислокация разделится на две 1) внешнюю, которая замкнется в виде наружной окружности (рис. 23, д), и 2) внутреннюю, которая встанет в исходную позицию ОО. Наружная дислокация разрастается до внешней поверхности кристалла, зерна или блока, в результате чего происходит элементарный акт пластической деформации на величину вектора Бургерса Ь. Внутренняя же дислокация, достигнув опять исходного положения, под действием напряжения 1кр опять выгибается и распространяется так. как описано выше. Критическое напряжение Ткр, при котором источник Франка-Рида начинает генерировать, зависит от расстояния Ь между точками О и О. Так как I = 2г, условием для функционирования источника является [c.373]

Число дислокаций, задержанных между препятствием и источником Франка—Рида, должно зависеть от расстояния О между препятствием и источником и от величины X. Ряд следующих одна эа другой задержанных дислокаций можно рассматривать как полосу скольжения, в которой касательные напряжения релаксированы до нуля. Такой релаксации напряжения подвержен цилиндрический объем радиуса О с центром в источнике дислокации. Упругая деформация в этом объеме уменьшилась с величины т/О до нуля, а пластическая деформация у источника дислокации возросла до 20x10. Эта деформация вызвана числом п дислокаций с вектором Бургерса Ь. Следовательно, [c.374]

Схема пересечения двух краевых дислокаций представлена на рис. 24. Движущаяся в плоскости Р дислокация АВ с вектором Бургерса 61 встречает на своем пути дислокацию СО, лежащую в плоскости Q и имеющую вектор Бургерса 2. Прн перем ещении дислокации АВ по стрелке X часть кристалла спереди от плоскости скольжения Р смещается на один период решетки отиосительно задней части кристалла. На плоскости Q образуется при этом ступенька 5, а дислокация СО оказы вается разрезанной на две части — СМ и М О, лежащие в соседних параллельных плоскостях скольженяи О и С и соединен- [c.374]

Энергия деформации дислокации пропорциональна величиие (6 —вектор Бургерса). Поэтому взаимодействие дислокаций определяется энергетическими условиями реакция идет в сторону снижения анергии деформации вокруг дислокаций. [c.377]

Дислокацию с вектором Бургерса Ь можно разложить на две дислокации с векторами Бургерса 61 и 62. Эта реакция диссоциации возможна лишь тогда, когда Ь > > 6." -f- [c.377]

Параллельные дислокации могут располагаться в различных плоскостях скольжения, как это представлено на рис. 30. Здесь на рис. 30, а представлена элементарная ячейка гранецентрированной кубической системы. Наиболее плотно упакованные пло-скости ЛгС 011) A D (111) ABD (111) B D (111). Расположение атомов указано точками. Рассмотрим две параллельные дислокации с, 61 и Сг, 62 (рис. 30, б). Пусть а — ребро куба. Дислокация С расположена в плоскости АВС (111) и ее вектор Бургерса 61 равен [1011, а дислокация С2 —в плоскости A D (,Ц1) и ее вектор Бургерса 62 равен [ОН]. Ли- [c.377]

Прежде всего такими препятствиями служат дислокации, пересекающие плоскость скольжения. Выше было указано, что наибольшее сопротивление при этом должны испытывать винтовые дислокации, так как движение их порогов приводит к образованию вакансий. Еще большее тормозящее действие оказывают дислокации, лежащие в плоскости скольжения, вектор Бургерса которых имеет нормальную составляющую к плоскости скольжения. Но даже и те дислокации, которые лежат в плоскости скольжения или в параллельной ей плоскости, могут также увеличивать напряжение, требующееся для движения дислокации, как это видно из уравнений (14—15). Следов/а-тельно, напряжение Тй, необходимое для преодоления сил взаимодействия между дислокациями, значительно отличаясь по [c.378]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...