II рода необратимая

Отпускная хрупкость. При отпускной хрупкости наблюдается снижение ударной вязкости, происходящее несмотря на уменьшение твердости. Различают две разновидности отпускной хрупкости (фиг. 191) отпускная хрупкость первого рода (необратимая), образующаяся при 280—350° С, которая не зависит от скорости их охлаждения после отпуска отпускная хрупкость второго рода [c.317]

Отпускная хрупкость I рода (необратимая). Прим. ред.) [c.170]

Отпускная хрупкость I рода. Наблюдается при отпуске в области 300° С у легированных, а также углеродистых сталей. Не зависит от скорости охлаждения. Это явление связывают с неравномерностью превращений отпущенного мартенсита. Процесс протекает быстрее вблизи границ зерен по сравнению с объемами внутри зерна. Благодаря этому вблизи границ создаются концентрации напряжений, границы становятся хрупкими. Отпускная хрупкость I рода необратима , т. е. при повторных нагревах тех же деталей она в них не наблюдается. [c.264]

Некоторые легированные стали обнаруживают явление отпускной хрупкости, выявляемой только при испытании на ударную вязкость. Различают два вида отпускной хрупкости (рис. 37) первого рода (необратимую), при отпуске в интервале 250— 400° С, и второго рода (обратимую), при отпуске в интервале 450— 650° С. [c.33]

Принято различать отпускную хрупкость I и Н рода. Отпускная хрупкость I рода необратимая) наблюдается при отпуске как легированных, так и углеродистых сталей при температуре около 300 "С (в диапазоне 250—400 °С). [c.165]

Влияние легирования на процессы при отпуске сталей. Конструкционные стали, подвергаемые закалке и отпуску, имеют склонность к отпускной хрупкости. Различают два температурных интервала отпускной хрупкости, которые характеризуют отпускную хрупкость первого и второго рода. Отпускная хрупкость первого рода (необратимая) проявляется после отпуска при температуре около 300 °С, а отпускная хрупкость второго рода (обратимая) - после отпуска при температуре выше 500 °С. Необратимая отпускная хрупкость присуща практически всем углеродистым и легированным сталям после отпуска при 250-400 °С. После повторного отпуска при 400-500 °С хрупкость исчезает и сталь становится к ней не склонной даже при повторном отпуске в районе опасных температур (около 300 °С). Такая хрупкость не зависит от скорости охлаждения после отпуска. [c.56]

Поэтому отпускную хрупкость II рода называют иногда обратимой отпускной хрупкостью в отличие от отпускной хрупкости I рода, именуемой необратимой. [c.374]

II рода 374 обратимая 374 необратимая 374 [c.645]

Если зафиксировать малое А и принять его равным структурному параметру материала До (такого рода параметры часто называют процессом зоны), то критерий (4.84) будет подобен критерию Си [412—414] критической плотности энергии деформирования на некотором расстоянии от вершины трещины. Учитывая, что при циклическом нагружении плотность энергии деформирования й щшл равна необратимой рассеянной энергии за цикл, критерий (4.84) сводится к условию разрушения элементарного объема у вершины трещины, которое можно представить в виде [c.258]

Первый вид отпускной хрупкости, называемый н е о б ) а т и м о й отпускной хрупкостью 1 рода, наблюдается в результате отпуска при 250— 400 "С. Отличительной особенностью хрупкости I рода является ее необратимый характер хрупкость этого вида устраняется нагревом до температуры >400 С, а последующий нагрев при 250—400 Т уже не снижает ударной вязкости. [c.189]

Трансформация механической энергии в другие формы приводит к необратимости. Примером системы такого рода является система с трением. Необратимость процесса означает, что уравнения, описывающие макроскопическое поведение системы и ее мгновенное состояние, не инвариантны относительно обращения времени. В общем случае систему эволюционных уравнений диссипативной системы представляют в виде [c.15]

Весьма слабый термомеханический эффект должен, строго говоря иметь место и в обычных жидкостях аномальным у гелия II является боль шая величина этого эффекта. Термомеханический эффект в обычных жидко стях представляет собой необратимое явление типа термоэлектрического эф фекта Пельтье (фактически такой эффект наблюдается в разреженных газах см. X, задача I к 14). Такого рода эффект должен существовать и в гелии II, но в этом случае он перекрывается значительно превосходящим его описанным ниже другим эффектом, специфическим для гелия 11 и не имеющим ничего общего с необратимыми явлениями типа эффекта Пельтье, [c.710]

Диссипация энергии обусловливается процессами двух родов. Во-первых, при неодинаковости температуры в разных местах тела в нем возникают необратимые процессы теплопроводности. Во-вторых, если в теле происходит какое-нибудь внутреннее дви- [c.177]

В настоящее время нет никаких оснований для проведения резкой грани между термодинамикой и статистической физикой тем не менее определенное преимущество термодинамики и особенность ее методов диктуют важность отдельного изложения термодинамики с привлечением необходимых качественных молекулярных представлений. Она позволяет с помощью своих начал легко учитывать наблюдаемые на опыте закономерности и получать из них фундаментальные следствия. Именно на этом пути в свое время было предсказано вырождение газов при низкой температуре, развита теория фазовых переходов второго рода, формируется термодинамическая теория кинетических явлений в физических системах неравновесная термодинамика или термодинамика необратимых процессов). [c.10]

Мерой необратимости процесса в замкнутой системе (см. 17) является изменение новой функции состояния — энтропии, существование которой у равновесной системы устанавливает первое положение второго начала о невозможности вечного двигателя второго рода. Однозначность этой функции состояния приводит к тому, что всякий необратимый процесс является неравновесным (см. 17). Верно и обратное заключение всякий неравновесный процесс необратим, если в дополнение ко второму началу осуществляется достижимость любого состояния неравновесно, когда оно достижимо из данного равновесно [вся современная практика подтверждает выполнение этого условия однако противоположное условие (см. 30) выполняется не всегда]. Деление процессов на обратимые и необратимые относится лишь к процессам, испытываемым изолированной системой в целом разделение же процессов на равновесные и неравновесные с этим не связано. [c.54]

Все приведенные постулаты второго начала термодинамики эквивалентны между собой и все отражают необратимость реальных процессов. Одновременно эти формулировки (особенно последняя) утверждают и невозможность построения вечного двигателя второго рода, который способен был бы работать без разностей температур, т. е. при наличии только одного источника теплоты. Если бы такой двигатель можно было построить, то он работал бы, например, за счет охлаждения атмосферы воздуха, воды в океане и т. п. Утверждение принципа о невозможности построения вечного двигателя второго рода также может служить формулировкой второго начала термодинамики. [c.56]

Отсюда следует физический смысл Г-интеграла первого рода значение Г,- равно необратимой работе внешнего поля при продвижении особой точки на единицу длины вдоль ж,-. Скорость же диссипации в особой точке равна [c.69]

Два оставшихся варианта невозможны при с1д —с1д и с11 =с11 исчезает различие между обратимым и необратимым процессами, а при dq >dq-а с11 >с11 становится возможным получение работы за счет теплоты только одного источника (вечный двигатель второго рода). Действительно, рассмотрим цикл, составленный из необратимого процесса, проходящего из состояния 1 в состояние 2 (разрешенное направление для необратимого процесса), и обратимого процесса в направлении [c.70]

То обстоятельство, что термодинамической характеристикой, определяющей эффективность использования энергии в реальных необратимых процессах, является потеря работоспособности T As, позволяет рационально устанавливать разного рода коэффициенты, употребляемые при описании процессов и действия различных тепловых и механических аппаратов, в частности тех, которые входят в состав теплосиловых установок. [c.337]

Разъяснение постулируемого равенства (3.35) с помощью других эквивалентных постулатов, которым можно придать геометрическое толкование или которые можно рассматривать как своего рода физические условия, накладываемые на силы для обеспечения экстремума а в действительных процессах, и подробное описание этих постулатов можно найти в книге Г. Циглера Экстремальные принципы термодинамики необратимых процессов и механика сплошной среды , пер. с англ., Изд-во Мир , 1966. [c.444]

Изложенные выше данные позволяют достаточно точно и подробно оценить условия образования трещины при коррозионном растрескивании. Вместе с тем эти факторы еще не полностью раскрывают природу развития трещины. При анализе ее развития следует обращать внимание на особенности вида излома. Поверхность излома коррозионного растрескивания всегда темная, похожая на поверхность излома замедленного разрушения псевдо-а-титановых сплавов, имеющих повышенное содержание водорода. Как известно, в таких сплавах под действием напряжений или в результате пластических деформаций может происходить в определенном временном интервале распад пересыщенной водородом а-фазы с выделением мелкодисперсных гидридов (необратимая водородная хрупкость II рода). Темный цвет поверхности излома, видимо, связан в этом случае также с наличием на поверхности излома гидридов [c.63]

Целью виброизоляции механизмов является создание таких условий на пути распространения колебаний, которые увеличили бы необратимые потери и тем самым уменьшили передаваемую от источника колебательную энергию. При разработке мероприятий по виброизоляции следует добиваться, чтобы амплитуды колебаний, проходящих через акустический фильтр, которым являются всякого рода упругие прокладки, были возможно меньше. [c.106]

Необратимость при смещении границ доменов. Наличие в ферромагнетике различного рода неоднородностей — примесей, немагнитных включений, напряженных областей и т. д. может оказывать сильное влияние на энергию стенок Блоха, повышая или понижая ее, т. е. создавая для этих стенок потенциальные ямы, которые они проходят при своем смещении на первой стадии намагничивания. При размагничивании часть стенок может застревать в этих ямах, вследствие чего домены, которые были намагничены вдоль поля, сохраняются и после снятия его, вызывая остаточную намагниченность Вг (рис. 11.3). Для уничтожения этой намагниченности необходимо действие поля // противоположного направления. Регулируя факторы, определяющие кривую намагничивания и размагничивания, можно в широких пределах менять форму и размеры петли гистерезиса. В однородных ферромагнетиках, содержащих минимальное количество дефектов, петля гистерезиса может быть очень узкой. [c.299]

Таким образом, при напряженном состоянии, отличающемся от всестороннего сжатия, металлы проявляют способность приобретать остаточные деформации ). Неупругость проявляется после того как внешняя нагрузка достигнет некоторого определенного значения, зависящего от материала и вида напряженного состояния в образце. Эта способность к необратимым деформациям сохраняется у металлов и при весьма низких температурах, когда тепловые колебания атомных частиц практически отсутствуют. Отсюда следует, что металлические тела могут приобретать пластическую деформацию, внутренний механизм которой не связан с тепловым движением. Такого рода пластичность принято называть холодной или атермической. [c.726]

Убедительным аргументом в пользу теории приспособляемости является продемонстрированная возможность воспроизведения на основе соответствующего теоретического анализа (гл. VH) условий интенсивного необратимого формоизменения при повторных воздействиях температурных полей. Весьма вероятно, что эффекты такого рода могли бы оставаться незамеченными при использовании теорий, основанных на более сложных моделях среды. [c.245]

Последующие работы Н. Шиллера, С. Каратеодори, Т. Афанасьевой-Эренфест, М. Планка, А. Гухмана отражают поиски путей обоснования энтропии, требующих минимальных допущений и не содержащих в себе логических противоречий. В результате обобщенного анализа проблемы энтропии А. Гухман приходит к выводу, что ни одна из этих попыток не является в полной мере удачной. В понятии энтропии уже содержатся те допущения, которые делаются при ее обосновании. Таким образом, по Гухману энтропию можно ввести без каких-либо особых начал и постулатов, опираясь при этом на общность схем взаимодействий различного рода с одной стороны и на долголетний опыт использования этой функции на практике — с другой. Несмотря на различие этих способов обоснования энтропии, все они в своей основе имеют одну и ту же схему теплообмена между двумя телами — именно ту, которой в свое время воспользовался Р. Клаузиус. В результате и принцип возрастания энтропии системы в условиях необратимого теплообмена, имеет органическую связь с принятой схемой процесса теплообмена. [c.52]

Другая ситуация начала складываться к концу XIX и началу XX в. Энергетика достигла таких масштабов, что все острее вставал вопрос, с одной стороны, об истощении и удорожании природных энергетических ресурсов и с другой, — экологической — об отрицательном влиянии энергетики на среду обитания человека. Вызываемые энергетикой тепловые, химические, а затем и радиационные загрязнения начали приводить к необратимым изменениям этой среды. Вечный двигатель первого рода к этому времени сошел со сцены его неосуществимость стала очевидной. [c.241]

После выполнения последнего из этих процессов газ может быть расширен под поршнем при этом будет произведена работа над окружающей средой. Величина тепла, равная работе, может подводиться из единственного источника так, чтобы после расширения внутренняя энергия осталась неизменной. Таким образом, описанный цикл состоял бы из обращенного процесса, описанного выше, — расширения под поршнем и нагревания, т. е. мы получили бы вечный двигатель второго рода. Следовательно, расширение без выполнения внешней работы является необратимым процессом. [c.42]

Критерий необратимости, В предыдущем параграфе, для того чтобы доказать необратимость процесса, вначале предполагалось, что этот процесс является обратимым, а затем показывалось, что такое допущение позволяет создать вечный двигатель второго рода, что противоречит второму закону. Таким образом, критерий необратимости может быть 42 [c.42]

Термодинамические уравнения, выведенные в настоящей главе, могут быть распространены на необратимые процессы, связанные с внутренними степенями свободы молекул. Таковы процессы деформации при течении, ориентации под действием внешних переменных электрических полей и т. д. Явления подобного рода составляют наиболее актуальный материал современных исследований макромолекул, а также могут представить большой интерес для изучения биологических процессов. [c.53]

При отпуске ряда легированных сталей в интервалах температур 250-400 °С и 500-550 °С происходит снижение ударной вязкости. Это явление называется отпускной хрупкостью. Различают два вида отпускной хрупкости. Отпускную хрупкость I рода (необратимую отпускную хрупкость) вызывает отпуск при 250-400 °С. Она в той или иной степени характерна для всех сталей как углеродистых, так и легированных. Хрупкость I рода носит необратимый характер, т.е. повторный отпуск при той же температуре не повышает вязкости. При повышении температуры отпуска или увеличении продолжительности нагрева отпускная хрупкость I рода исчезает. Отпускную хрупкость IIрода (обратимую отпускную хрупкость) вызывает медленное охлаждение после отпуска при 500-550 °С. Она характерна для легированных сталей, особенно содержащих повышенное количество марганца, кремния и хрома. Хрупкость И рода обратима, т.е. при повторном отпуске и быстром охлаждении она устраняется. [c.133]

Отпускная хрупкость I рода (необратимая) наблюдается при отпуске как легированных, так и углеродистых сталей при температуре ойоло 300 °С (в диапазоне 250-400 °С). [c.450]

Возникновение разности уровней в наполненных жидкостью сосудах, соединенных капилляром, при поддержании в них разности температур называется термомеханическим эффектом и в обычных жидкостях представляет собой необратимое явление, аналогичное термоэлектрическому эффекту (на стыке двух различных проводников с разной температурой возникает термо-э. д. с. см. 69). Такого рода термомеханический эффект существует и в Не II, однако в этом случае он перекрывается значительно превышающим его другим, специфическим для Hell, обратимым эффектом (который также называется термомеханическим). [c.334]

Керамика в отличие от органической изоляции при отсутствии электрического поля практически не стареет, т. е. не происходит необратимых изменений ее свойств под действием высоких температур. Однако в электрическом поле наблюдается электрохимическое старение керамики, часто вызывающее потерю ее электрической прочности. Необратимые изменения свойств в керамике объясняются выходом кислорода из решетки. Наиболее вероятен выход кислорода с поверхности образца и вблизи всякого рода дефектов (трещины, поры и др.). В этом случае возникает отклонение от стехиометриче-ского состава материала, которое может быть устранено лишь путем прокалки образца при высокой температуре в окислительной газовой среде. [c.41]

Резонансные колебания конструкций и их деталей, звуковые колебания аппаратов, автоколебания типа флаттера требуют использования различных способов понижения уровней колебаний. Демпфирующая способность материала, его свойство при повторном деформировании поглощать энергию за счет необратимых процессов в нем самом была использована для разработки вибропоглощающих покрытий и вибропоглощающих конструкционных материалов. Задача таких покрытий состоит в понижении уровня резонансных колебаний, в уменьшении уровня звука, передаваемого от ее источника. Использование подобных материалов целесообразно лищь при больших значениях коэффициента потерь (не менее 0,1. .. 0,2) и динамического модуля упругости (не менее 10 . .. 10 Н/м ). Ныне используются конструкционные однослойные мягкие и жесткие, двуслойные жесткие, одно- и многослойные армированные покрытия, каждое из которых имеет свои достоинства и недостатки. Однослойные мягкие покрытия обладают заметной толщиной и массой, двуслойные жесткие покрытия и армированные покрытия обеспечивают малую его массу. Такого рода покрытия созданы в ряде стран и используются в различных областях инженерного дела — в авиации, в строительном деле, в судо- [c.6]

Б более позднее время Макс Планк выдвинул свою формулу образование тепла путем трения необратимо. Действительно, если допустить, что тепло может целиком переходить в трение, то это будет путь осуществления perpetuum mobile второго рода, т. е. метод производства работы н поглощения эквивалентного количества тепла. [c.30]

Решать дифференциальное уравнение первого начала (21) и определить интегрирующий множитель без рассмотрения цикла Карно и введения постулата о невозможности perpetuum mobile второго рода оказывается возможным после того, как сформулированы понятия обратимости и необратимости процессов. [c.41]

Расчеты, проведенные по этой формуле, показали, что тонкость распыливания, которую можно получить без применения больщих давлений перед форсунками, недостаточна для осуществления схем контактных установок, основанных на впрыске воды в воздух до его выхода из компрессора. На протяжении того ничтожного времени, в течение которого поток находится в проточной части компрессора, успеет испариться лищь небольшая часть капельной влаги. Основная же, неиспарившаяся часть капель вызовет износ лопаточного аппарата и большие необратимые потери. Охлаждение воздуха путем испарения воды в специальных камерах между корпусами компрессора потребует очень больших объемов. Поэтому схемы такого рода, описанные в литературе [Л. 3-2, 6], здесь не рассматриваются. [c.87]

Жидкость всегда может быть нагрета при постоянном объеме за счет подвода тепла от резервуара с температурой более высокой, чем температура Ж Идкоют1и. После inairpeiBa можио 1П рим,енить вышеописанный обратимый процесс для охлаждения жидкости И иодъема груза. Затем можно еще раз сообщить тепло от резервуара, поднять второй груз и так далее. Но подобное устройство, которое является результатом допущения об обратимости процесса с лопастным колесом, есть вечный двигатель второго рода, что противоречит второму закону. Следовательно, процесс с лопастным -колесом следует признать необратимым. [c.42]

Между двумя такими резервуарами может действовать тепловой двигатель. После каждого перехода тепла из горячего резервуара описанный выше обратный процесс может быть использован для возвращения внутренней энергии горячего резервуара к своему начальному состоянию. В этом случае для непрерывного производства работы необходимо лишь подавать в холодный резервуар из одного источника количество тепла, равное ра боте, раэниваемой днигателем. Двигатель в сочетании с горячим и холодным резервуарами будет в этом случае вечным двигателем второго рода. Следовательно, всякий процесс, включающий передачу тепла при конечной разности температур, следует признать необратимым процессом. [c.42]

Этот пример поучителен в том отношении, что он ясно показывает, какого рода ре.чультаты могут быть получены методами термодинамики необратимых процессов. Хотя эти методы и недостаточны для непосредственного вычисления термодинамических коэффициентов, они позволяют установить связь между явлениями, на первый взгляд совершенно независимыми друг от друга. Это положение аналогично положению в термодинамике равновесных состояний, где термодинамические методы позволяют установить связь между такими макроскопическими явлениями, как осмотическое давление и давление насыщенного пара. [c.80]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...