Гиперядра

В составе космических лучей впервые были обнаружены многие элементарные частицы, а также гиперядра. [c.73]

Странные частицы, в том числе и Л -гипероны, участвуют в сильном взаимодействии. Если это взаимодействие при малых энергиях носит характер притяжения, то можно ожидать образования ядер, в состав которых входит Л -гиперон. Такие ядра называются гиперядрами или гиперфрагментами (нестабильными ядерными оскслками). [c.192]

Первое гиперядро обнаружили в 1953 г. в фотоэмульсии польские ученые Даниш и Пневский. Схема наблюденного ими события изображена на рис. 114. Из точки А, в которой произошло взаимодействие быстрого протона р с ядром Ag или Вг (они входят в состав фотоэмульсии), наряду с обыч-ными следами протонов и а-частиц выходит толстый, сужающийся к концу след гиперядра, обозначенный на рисунке буквами Г—я. По параметрам этого следа удалось установить, что он принадлежит ядру бора (2 = 5), которое из-за больших ионизационных потерь быстро тормозится и примерно через 10 сек останавливается в точке В. После остановки ядро распадается на протон, а-частицу и я-мезон с суммарной кинетической энергией Q 40 Мэе. [c.192]

Очевидно, что это явление нельзя интерпретировать как распад обычного ядра бора из сильновозбужденного ( >40 Мэе) состояния (такие распады должны происходить за ядерное время). Поэтому и было предположено, что зарегистрированное событие вызвано рождением и распадом ядра бора, в котором место одного нейтрона занимает Л -гиперон. Энергия распада Л -гиперона, связанного в ядре, передается продуктам распада гиперядра. [c.192]

Первый зарегистрированный случай рождения и распада гиперядра трудно обработать количественно из-за отсутствия баланса по заряду (по-видимому, среди частиц распада Л-яд-ра есть очень медленные протоны, не оставившие следов в эмульсии). Неизвестна также доля энергии, которую могли унести нейтроны распада. [c.192]

Кроме мезонных распадов гиперядер было также зарегистрировано много случаев безмезонного распада, который наблюдается в основном для тяжелых ядер. В этих случаях энергия распада гиперядра примерно на т с =140 Мэе больше, [c.193]

В заключение несколько слов об экзотических гиперядрах. Очевидно, что в природе, как правило, не может быть гиперядер, содержащих какие-либо другие гипероны, кроме А°. Такое [c.197]

Faej , был зарегистрирован случай образования и распада двойного Л-ядра. Интерпретация зарегистрированного события неоднозначна, однако с большой вероятностью можно утверждать, что оно соответствует образованию гиперядра дд Be, [c.198]

Т аблица 7.8. Энергии связи Л-гиперона в некоторых гиперядрах [c.373]

Известные энергии связи Л-частицы в различных ядрах приведены в табл. 7.8. Из этой таблицы видно, что энергии связи гиперядер подчиняются иным закономерностям, чем энергии обычных ядер. Так, обычное ядро jHe нестабильно относительно распада на нейтрон и аНе , в то время как гиперядро дНе связано довольно прочно. Это различие, однако, легко объясняется принципом Паули. В зНе третий нейтрон из-за принципа Паули вынужден в одиночестве занимать состояние в р-оболочке, на которой он не может удержаться. Но Л-частица в ядре дНе может находиться в S-оболочке и тем самым быть сильно связанной. С учетом принципа Паули энергии связи гиперядер удается объяснить, считая силы нуклон — нуклон и нуклон — гиперон примерно одинаковыми. [c.373]

Гиперядра образуются при бомбардировке обычных ядер частицами очень высоких энергий. Особенно удобен для этой цели пучок отрицательных каонов, вызывающий превращения [c.373]

Гиперядро живет примерно столько же, сколько и Л-частица, т. е. 10 с, после чего распадается на несколько осколков. У легких гиперядер обычно вместе с осколками вылетает и отрицательный пион, возникающий в результате распада гиперона [c.373]

При взаимодействии частиц высокой онергии с ядрами могут возникать гиперядра, в К-рых один или неск. нуклонов замещены Л-Г. Наблюдались гнперядра, содержащие один и два Л-Г. [c.481]

Первый зарегистрированный случай рождения и распада гиперядра трудно обработать количественно из-за отсутствия баланса по заряду (по-видимому, среди частиц распада Л-ядра есть очень медленные протоны, не оставившие следов в эмульсии). Неизвестна также доля энергии, которую могли унести нейтроны распада. Позднее было обнаружено Л-ядро трития, распадающееся по схеме [c.291]

Заряд Z гиперядра определяется по ионизации, время жизни X — сравнением с временем ионизационного торможения ядер, распадающихся на лету. Оказалось, что х для разных гиперядер заключено в интервале 10 <х< 10 ° с. Энергия распада Q определяется по кинетической энергии частиц распада, которая подсчитывается по формулам пробег — энергия (см. 110, п. 1). Среднее значение энергии Q для распадов, с вылетом я -мезона, равно примерно 40 МэВ. [c.292]

Обращаем внимание читателя, что в случае гиперядра лНе запрет, накладываемый принципом Паули на образование обычного ядра Не с тремя нейтронами, не и.мсст места из-за отличия Л-частицы от нейтрона. [c.292]

В 1963 г. при облучении фотоэмульсии пучком ЛГ -мезонов был зарегистрирован первый случай образования двойного гиперядра ллВе, содержащего в своем составе два Л-гиперона. Процесс образования АлВе, по-видимому, шел через промежуточную стадию рождения Е -гиперона с последующим захватом его ядерным протоном и образованием двух Л [c.293]

Второй случай образования двойного гиперядра был зарегистрирован в реакции [c.293]

В 1979 г. на протонном синхротроне ЦЕРНа были открыты гиперядра, содержащие Е-гипероны. [c.294]

При вз-ствии быстрых ч-ц с ядрами могут возникать т. н. гиперядра, в к-рых один из нуклонов ядра замещён Л-Г. (наблюдались также гиперядра с двумя Л-Г.). [c.124]

Косм, ч-ца р вызывает распад ат. ядра (Ай или Вг) в точке А. Тяжёлый осколок I, выброшенный при этом распаде, является гиперядром. Он останавливается, а затем взрывается в точке В с образованием трёх заряж. ч-ц и нек-рого числа нейтронов (нейтроны не оставляют треков). [c.125]

В Я, ф. э. можно измерять рассеяние ч-ц. Ср. угловое отклонение на ед. путиф <5/рг р — импульс ч-цы). Я. ф. э. можно поместить в очень сильное магн. поле и измерить импульс ч-цы и знак её заряда, что позволяет определить Q, М и V. Достоинства метода Я. ф. э. как трекового детектора ч-ц — высокое пространств, разрешение (можно различать явления, отделённые расстоянием в 1 мкм, что для релятив. ч-цы соответствует временам пролёта 10 с) и возможность длит, накопления редких событий. Методом Я. ф. э. были открыты пи-мезоны, обнаружено вз-ствие я- и К-мезонов после остановки. С помощью Я. ф. э. удалось оценить время жизни яО-мезона, обнаружить распад/ -мезона на 3 пиона, открыть 1,-гиперон, гиперядра, антилямбдагиперон. Методом Я, ф, э, был исследован состав первичного косм, излучения и показано, что, кроме протонов, в нём есть [c.911]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...