Гиперонные пучки

Напомним, что электрический заряд S-гиперона положителен, так как все заряды частицы и античастицы противоположны по знаку. Имея пучок К"-частиц, каскадный гиперон можно получить из реакции [c.312]

Отрицательные каоны имеют отрицательную странность. Их можно сфокусировать специальными магнитами и образовать из них пучок. Так как заряженный каон живет т = 10 с, то, казалось бы, ка-онный пучок не может пройти расстояние, превышающее ст = 3 м. В действительности это не так. За счет релятивистского замедления времени каон высокой энергии может проходить десятки метров и больше, не распадаясь. Если пучок каонов направить на водородную мишень, то здесь уже можно получить O -гиперон из реакции [c.313]

Предположим теперь, что перегородка отодвинута от места образования А°-мезонов настолько далеко (Я2), что вся Al-компонента смеси по пути к ней успевает распасться и к перегородке подходит только долгоживущая А 2-компонента пучка. Но согласно предыдущему пучок А°-частиц является 50%-ной смесью А°- и А°-мезонов, т. е. в составе пучка появятся А°-мезоны, которые не могли возникнуть в первичном процессе. А - и А -мезоны будут взаимодействовать с перегородкой. При этом А°-мезоны будут рассеиваться, а -мезоны—поглощаться с образованием гиперонов, например в реакции [c.299]

Источники. Осн. источником м. в косм, лучах и на ускорителях высоких энергий явл. распад я-мезонов (пионов) и К-мезонов (каонов), интен- ивно рождающихся при столкновениях адронов — протонов с ядрами и др. Другим (слабым) источником М. может быть, напр., процесс рождения пар х+ц фотонами высоких энергий, распады гиперонов, очарованных частиц и др. На уровне моря М. образуют осн. компоненту (- Ш%) всех ч-ц косм, излучения. На совр. ускорителях высокой энергии получают пучки М. с интенсивностью до 10 —10 ч-ц в 1 с. [c.442]

В 1973 г. было опубликовано сообщение о том, что французские физики получили гиперонный пучок на ускорителе в ЦЕРНе. [c.191]

Время жизни гиперонов на два порядка меньше времени жизни А -мезонов. Поэтому гиперонные пучки удалось создать только в 70-е годы, когда были построены ускорители на очень высокие энергии (около 400 ГэВ). При таких энергиях среднее пролетное расстояние гиперона составляет несколько метров (из-за достаточно большого у-фактора), что позволяет изучать взаимодействие гиперонов прямым методом. Кроме того, прямое изучение взаимодействия гиперонов можно проводить по тем редким событиям в водородной пузырьковой камере, в которых на одном и том же снимке видны процессы рождения, рассеяния и распада гиперона. [c.290]

Первый Г. (Л) открыт в косм, лучах (1947). Детальное изучение Г. стало возможным после того, как их получили с помощью ускорителей заряж. ч-ц. В 70-х гг. созданы пучки заряж. и нейтр, Г. с энергией 20— 100 ГэВ такие Г. благодаря релятив. увеличению времени жизни успевают пролететь до распада расстояния до неск. м. Гиперонные пучки существенно увеличили возможность систе-матич. исследования вз-ствий Г. (Последние данные о временах жизни Г. см. в табл. 1 в ст. Элементарные частицы.) [c.124]

Пятидесятые годы были ознаменованы бурным развитием новых, весьма совершенных методов регистрации частиц — методов эмульсионной камеры и пузырьковой камеры. С их помощью сначала в составе космических лучей, а затем и в пучках частиц, выведенных из ускорителей, были обнаружены новые нестабильные частицы /С-мезоны с массой 966 Ше и гипероны с массой, превосходящей массу нуклона. Триумфом ядерной физики последних лет было обнаружение антипротона, антинейтрона и других античастиц проведение прямого опыта, доказывающего существование нейтрино изучение структуры нуклонов, обнаружение несохранения четности в слабых взаимодействиях и открытие эффекта Мёссбауэра. [c.24]

В заключение этого параграфа рассмотрим с помощью только что изложенных правил генеалогическое дерево i -гиперона. Эта частица имеет странность 5 = —3. Поэтому ее удобнее получать в реакции с участием хотя бы одной частицы отрицательной странности. Но все странные частицы нестабильны, так что под рукой их нет. И начинать приходится с бомбардировки мишени из обычного (т. е. содержащего протоны и нейтроны) вещества пучком протонов высокой энергии. При столкновении нуклон — нуклон могут рождаться пары каон — антикаон. Например, [c.313]

При столкновении с мишенью пучка протонов высокой энергии происходит интенсивное рождение пионов, каонов, гиперонов и т. д. Заряженные вторичные частицы можно сфокусировать в пучки с интенсивностью, достаточной для физических исследований. В настоящее время имеются пионные, каонные, антипротонные пучки. На протонном ускорителе в ЦЕРНе с энергией 400 ГэВ получены [c.480]

В сер. 1980-х гг. в ряде центров по ядерной физике начались работы по проектированию т. н. к а о н-ных фабрик (К. ф.), представляющих собой ускорит. комплексы для получения высокоинтенсивных протонных пучков (ср. ток 100—150 мкА) с эвергней порядка 30—60 Гэв, к-рые при взаимодействии с мишенями могут рождать потоки вторичных частиц као-Бов, антипротонов, гиперонов, нейтрино и др. Благодаря высокой интенсивности вторичных пучков возникают широкие возможности исследования редких распадов, получения экзотич, ядер и т. п. В нек-рых случаях К. ф. называют адронными фабриками (Hadron Fa ility). [c.92]

Источники. Оси. источником М. в космич. лучах на ускорителях высоких анергий является распад л-ме-зонов (пионов) и К-мезонов (каонов), интенсивно рождающихся при столкновениях адронов (напр., протонов) с ядрами вещества. Др. источником М. могут быть, напр,, процесс рождения пар p" " р" фотонами высоких энергий, распады гиперонов, очарованных частиц. На уровне моря М. образуют осн. компоненту (< 80%) всех частиц космич. излучения. На совр. ускорителях высокой энергии получают пучки М. с интенсивностью до 10 —10 частиц в 1 с. [c.231]

Одним из наиб, ярких релятивистских эффектов, наблюдаемых на электронных циклвч. ускорителях больших энергий (синхротронах), является релятивистский рост частоты сипхротронного излучения-, релятивистские эффекты приводят к тому, что частота синхротронного излучения имеет резкий максимум при ы = у Шо, где соо — угл. частота движения электронов. Этот эффект хорошо наблюдается. Релятивистское замедление времени лежит в основе технологии получения вторичных пучков нестабильных частиц л, К-, Х , Л<>идр. Наыр., в состоянии покоя 2 -и 2"-гипероны живут соответственно 0,8-10" с и 1,5-10 1 > с, но уже при у 10 они, двигаясь со скоростью v = с, имеют длины распада 24 см и 45 см, что делает возможным формирование 2 -нуч-ков. Ещё сильнее проявляется замедление времени в пучках л -мезонов, где достигается у 10 и выше. [c.502]

При входе пучка К2 в плотное вещество доли и в нем одинаковы. Однако, поскольку гtot K N) > гtot K N) (это связано с возможностью для отсутствующей у образовывать гипероны), поглощаются сильнее, чем и на выходе из слоя вещества последних будет больше. В этом случае, как видно из (5.2), в пучке, состоявшем при входе в вещество из одних К2, на выходе вновь появятся распадающиеся на два пиона и движущиеся в направлении пучка 7 2 Этот процесс называется регенерацией. (Если бы в слое вещества поглотились все и сохранились все ТО на выходе из этого вещества был бы пучок с иптепсивпостью в 4 раза меньше, чем у начального нучка К . В вакууме этот пучок вновь проявился бы как смесь равных количеств [c.110]

Н. свойственны всо эти взаимодействия. 1) Г р а-в и т а ц и о и н о е взаимодействие. Пз опытов типа Этвеша [22], в которых исследовались вещества, различающиеся отношением числа Н. к чпслу протонов в ядрах, следует, что гравитационные ускорения протона и Н. равны друг другу с точностью порядка 10 . Ускорение Н. в поле земного тяготения было измерено также и непосредственно, хотя и с малой точностью, по искривлению траектории хорошо коллимированного в горизонтальной плоскости пучка очень медленных нейтронов [23]. 2) С л а б о о взаимодействие Н. проявляется в таких процессах, как р-распад п —> р + о -1- V, захват антинейтрино протонами V - - р —> —I- п е- (см. Нейтрино), ядерный захват [х-мезонов + Р п + V) и др. Подробнее см. Слабые вааи-модействи.ч, а также [24]. 3) Сильное (ядерное) взаимодействие. Остановимся кратко на частном случае сильных взаимодействий — ядерных взаимодействиях Н. с энергией до 15 Мэе. О взаимодействиях Н. больших энергий и о взаимодействиях с участием мезонов и гиперонов см. Ядерные реакции частиц высокой энергии, Э.гементарные частицы, а также [25]. [c.380]

В 1963 г. при облучении фотоэмульсии пучком ЛГ -мезонов был зарегистрирован первый случай образования двойного гиперядра ллВе, содержащего в своем составе два Л-гиперона. Процесс образования АлВе, по-видимому, шел через промежуточную стадию рождения Е -гиперона с последующим захватом его ядерным протоном и образованием двух Л [c.293]

Во всех этих реакциях суммарная странность в конечном состоянии равна О в соответствии с тем, что в нач. состоянии I —0. К и К рождаются при столкновении нестранных ч-ц либо совместно с К+ или К , либо с антигиперонами, странность к-рых положительна. Рождение гиперонов в пучках К +, К менее вероятно, чем в пучках К", К , т. к. оно требует появления совм. с гипероном неск. дополнит. К+ или К . Поэтому медленные К+, К слабее взаимодействуют с в-вом, чем К , К . [c.290]

Количеств, изучение св-в пионов и их вз-ствий выполняется преим. на пучках ч-ц высокой энергии, получаемых на ускорителях. Совр. протонные ускорители дают пучки пионов (образованных в результате вз-ствия ускоренных протонов с ядрами мишени) с потоком до 10 пионов в 1 с. Наиб, специфичное для я-мезонов сильное вз-ствие характеризуется макс. симметрией, малым радиусом действия сил и большой константой связи ( ). Так, безразмерная константа, характеризующая связь пионов с нуклонами, 1%с 14,6, на три порядка превышает безразмерную константу эл.-магн. вз-ствия а=е /%с Vlз7 К процессам сильного вз-ствия пионов относятся их рассеяние нуклонами и ядрами, рождение пионов в столкновениях адронов, аннигиляция антинуклонов и нуклонов с образованием пионов, рождение пионами К-мезонов и гиперонов и др. Неупругие вз-ствия адронов при высоких энергиях ( 10 ГэВ) обусловлены преим. процессами множеств, рождения пионов (см. Множественные процессы). В области меньших энергий (0,1—1 ГэВ) при вз-ствии пионов с др. мезонами и барионами наблюдается образование резонансов, к-рые могут проявляться, напр., в виде максимумов в энергетич. зависимости полных сечений реакций [c.531]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...