Однонуклонная

Такая упрощенная однонуклонная модель известна под названием модели Шмидта (1937). Согласно этой модели полный механический и магнитные моменты ядра определяются орбиталь-hijIm и спиновым моментами избыточного ( валентного ) нуклона [c.122]

Результаты измерений спинов и магнитных моментов. Однонуклонная модель ядра [c.81]

Исходя из этих представлений, Шмидт в 1937 г. развил простую однонуклонную модель, согласно которой момент количе- [c.85]

Согласно совр. представлениям, Д. б.-р. обусловлен превращениями кварков, входящих в состав нуклонов. Напр., при 2р--распадах 2й-кварка превращаются в 2м-кварка с испусканием 2 электронов и 2 нейтрино или О нейтрино). Если оба d-кварка принадлежат одному и тому же нуклону (или Д-изобаре), то Д. б.-р. обусловлен однонуклонными процессами вида (5) если же они принадлежат разным нуклонам, Д. б.-р. имеет [c.561]

Детально сверхтекучая модель ядра разработана независимо С. Т. Беляевым и В. Г. Соловьёвым с помощью методов, аналогичных методам теории сверхпроводимости. Одним из проявлений сверхтекучести ядерного вещества может служить наличие энергетич. щели Д между сверхтекучим и нормальным состоянием ядерного вещества. Она определяется энергией разрушения куперовской пары и составляет в тяжёлых ядрах 1 МэВ. Со сверхтекучестью ядерного вещества связано также и отличие моментов инерции ядер от твердотельных значений. Сверхтекучая модель ядра удовлетворительно описывает моменты инерции ядер, изменение параметра деформация ядра Р по мере заполнения валентной оболочки нуклонами. Сверхтекучесть ядерного вещества, приводящая к размытию ферми-поверхности, существенным образом сказывается на эл.-магн. переходах, вероятностях реакций однонуклон-ной (срыв, подхват) и двухнуклонной передачи (см. Прямые ядерные реакции). [c.689]

О. п. по квантовым числам I и / не строги, т. к. по существует чистых однонуклонных состояний п представление об изолированном переходе одной частицы является грубым приближением, даже вблизи замкнутых оболочек. Известно, нанр., большое число -запрещенных Л/1 переходов (протонные переходы заторможены в среднем в 300 раз, нейтронные — в 60 раз) [1]. [c.546]

М, ц — массы нуклона и я-мезона, — т. н. перенормированная константа связи) он связан со значением амплитуды в точке Е = — х /2Д/. Закон сохранения энергии-импульса приводит к тому, что импульс мезона будет мнимым, а его полная энергия < [г. В ур-нии (3) однонуклонный член условия унитарности (6) приводит к полюсному члену амплитуды рассеяния А Е) [c.526]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...