Иллингворт

Опыт Майкельсона не обнаружил присутствия эфирного ветра, дующего со скоростью, большей 5—7 км/с (такова была точность его методики). Выполнив ряд усовершенствований, Иллингворт в 1927 г. не обнаруживает эфирного ветра, дующего со скоростью 1 км/с. Не обнаруживают эфира французские исследователи Пикар и Стаэль, поднимая интерферометр Майкельсона в атмосферу на воздушном шаре. В опытах Эссена с интерференцией стоячих электромагнитных волн предполагаемая скорость ветра снижается до 0,24 км/с, но эфир по-прежнему не обнаруживает себя. Чемпни и его сотрудники показывают (1963), что нет эфирного ветра, дующего со скоростью, большей 5 м/с. В 1964 г. в экспериментах с лазерами Ч. Таунс получает, что возможная скорость эфирного ветра менее 1 м/с. За период с 1881 г. до нашего времени предел возможной скорости эфирного ветра был уменьшен почти в 5000 раз Только теперь можно с полным основанием утверждать то, что эфира нет. [c.129]

ПРИМЕНЕНИЕ ПРЕОБРАЗОВАНИЯ К. ИЛЛИНГВОРТА-К. СТЮАРТСОНА [c.128]

Преобразование Иллингворта — Стюартсона позволяет заменить систему уравнений в частных производных для пограничного слоя в газе (уравнения количества движения, неразрывности и энергии), определяющих ы, и и [c.128]

Рис, 5-8, Распределение скорости внешнего потока по координате х в физической плоскости и по преобразованной координате (преобразование Иллингворта—Стюартсона) при к=1,4 связь между координатами X и ё — по уравнению (5-91) между т и к — по уравнению (5-92). [c.145]

В основе. метода лежит преобразование Иллингворта— Стюартсона, с одной стороны, а с другой — введение безразмерных формпараыетров и оценка пх из точных автомодельных решений, позволивших установить связь между формпараметрами и замкнуть систему уравнений для расчета трения и теплообмена. [c.151]

В 1938 г. Т. Карман и Цянь Сюэ-сень применили к уравнению ламипар-324 ного пограничного слоя сжимаемой жидкости преобразование Мизеса (в качестве независимых переменных вместо хшу взяты а И1 з). Для случая Рг = = 1 и линейного закона изменения вязкости от температуры было найдено распределение скорости и температуры при наличии и отсутствии теплопередачи. Метод Кармана — Цяня обобщен К. Иллингвортом (1949) на случай Рг 1. Тогда же преобразование Мизеса применили Д. Чепмен и М. Рубе-зин (1948—1949), рассматривая линейный закон вязкости и заданное изменение температуры на стенке. [c.324]

Иллингворт [44] предложил приближенное аналитическое решение для отрыва ламинарного пограничного слоя газа с учетом теплообмена и переменных скорости внешнего течения и температуры стенки, но в примерах, к которым приложим излагаемый здесь метод, рассматривается только случай постоянной температуры стенки. Градиент давления вызывает отрыв, а также уменьшение или увеличение толщины пограничного слоя в основном путем воздействия на газ вблизи стенки. Его действие усиливается, только если температура газа выше и, следовательно, он легче, чем в основном потоке. Этот эффект соответственно ослабляется, если отношение температуры в потоке к температуре стенки больше единицы. [c.117]

Для расчета точки отрыва Иллингворт 144] рассмотрел простое [c.119]

На фиг. 28 приведены также для сравнения результаты Стю-артсона [46]. Его точки располагаются выше точек, полученных по методу Иллингворта. Влияние температуры стенки на отрыв при течении с постоянным замедлением (сплошная кривая на фиг. 28) выражается формулой [c.121]

Преобразование уравнений пограничного слоя в газе, предложенное К- Иллингвортом и К- Стюартсоном, позволяет привести эти уравнения к форме, полностью соответствующей форме уравнений для несжимаемой жидкости. Это облегчает расчет сжимаемого пограничного слоя, шоскольку методы расчета ламинарного пограничного слоя относительно шросты и достаточно надежны. [c.181]

Рис. 6-13. Распределение скорости внешнего потока по координате х в физической плоскости и по преобразованной координате (преобразование Иллингворта — Стюартсона) при й=1,4 связь между координатами х и определена по уравнению (6-149), между тик — по уравнению (6-150).

Одним из распространенных приближенных методов является метод К. Б. Коэна и Е. Решотко [Л. 71]. В основе этого метода лежит, с одной стороны, применение преобразования Иллингворта — Стюартсона, позволившее привести исходную систему уравнений к системе двух обыкновенных дифференциальных уравнений пер- [c.225]

Приведем систему уравнений пограничного слоя в переменных Иллингворта— Стюартсона (6-16), (6-23) и (6-24) к интегральному виду. Умножим уравнение (6-24) на величину и —и), а затем вычтем из полученного выражения уравнение (6-16). В результате получим [c.226]

В [Л. 82] это сделано с помощью несколько измененного преобразования Стюартсона — Иллингворта для ламинарного пограничного слоя. На основе выполненного преобразования предложен метод расчета развития турбулентного пограничного слоя в плоскопараллельном ускоренном потоке сжимаемого газа. [c.479]

Распространение этого решения на течение Куэтта с коэффициентом вязкости, зависяш им от температуры, дано Г. М. де Гроффом [ ], а на течение сжимаемой среды с учетом теплопередачи — К. Р. Иллингвортом и А. Дж. А. Морганом [c.277]

За переработку этой главы я благодарен Ф. В. Ригельсу. В частности, ему принадлежит обобщение преобразования Иллингворта — Стюартсона, изложенное в п. 1 4 настоящей главы. [c.309]

Преобразование Иллингворта — Стюартсона ). Мы выведем здесь преобразование Иллингворта — Стюартсона в несколько иной форме, чем в работе [ ], и при этом не ограничимся только случаем теплоизолированной стенки. Кроме того, сначала примем число Прандтля произвольным, но постоянным. Закон вязкости х (Г) примем линейным, в виде (13.4а). Индексом О будем отмечать величины, относящиеся к критической точке внешнего течения. Постоянную Ъ используем для того, чтобы аппроксимировать точную формулу Сатерленда (13.3) вблизи желаемого места. Если за такое место выбрать поверхность тела, температуру которой Туу примем постоянной, то на основании формул (13.3) и (13.4а) постоянную Ъ следует взять равной [c.320]

При преобразовании Иллингворта Стюартсона вводятся две новые коор-динаты X, у, определяемые равенствами [c.320]

Подобные решения. Преобразование Иллингворта — Стюартсона позволило получить ряд точных решений уравнений пограничного слоя и, кроме того, дало возможность разработать очень большое число способов приближенных решений. Среди точных решений особую роль играют [c.323]

Эти подобные решения уравнений сжимаемого пограничного слоя, будучи точными решениями, важны не только сами по себе, но также для оценки приближенных решений. Поэтому с помощью преобразования Иллингворта— Стюартсона покажем в общих чертах, как можно получить эти решения, и в заключение приведем некоторые численные результаты. При этом в дальнейшем мы будем исходить из следующих предположений во-первых, имеет место закон вязкости (13.4а), следовательно, со = 1 во-вторых, число Прандтля Рг = 1, и, в-третьих, в случае теплопроводящей стенки температура на стенке произвольна, но постоянна, следовательно, постоянна и функция S уу. В случае теплоизолированной стенки удельная полная энтальпия, равная согласно уравнению (13.30) [c.324]

Т. и. Ли и X. Т. Нагамацу удалось получить подобные решения и не прибегая к преобразованию Иллингворта — Стюартсона. Способ точного расчета при произвольном распределении давления и при наличии теплопередачи указан также В. Манглером [ ]. [c.331]

Расчет пограничного слоя на неравномерно вращающемся диске выполнен Э. М. Спарроу и Дж. Л. Греггом [ ], а расчет нарастания пограничного слоя на вращающемся теле вращения — К. Р. Иллингвортом и И. Д. Вадх- [c.392]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...