Струя вязкой жидкости, затопленна

Иногда в число условий единственности входят некоторые интегральные равенства, подобно тому, как это имело место в идеальной жидкости, где при расчете подъемной силы крылового профиля (гл. V) использовалась присоединенная циркуляция. В динамике вязкой жидкости аналогичную роль играют задание величины импульса струи при расчете явления распространения струи в пространстве, затопленном той же жидкостью, задание сопротивления тела для определения течения в аэродинамическом следе за ним и др. [c.365]

Для каждого вида течения существует такое критич. Р. ч., что при Re < возможно только ламинарное течение. Так, для вязкой жидкости, протекающей по длинной цилиндрич. трубе круглого сечения, = ( ср / ) 2300, где — средняя расходная скорость, d — диаметр трубы. Нри обтекании тел Р. ч. составляют по скорости набегающего потока и характерному размеру тела (напр., его диаметру). Применяются также Р. ч. пограничного слоя, построенное по одной из возможных условных толщин пограничного слоя 6, б, б и скорости на внешней границе пограничного слоя Р. ч. турбулентности, составленное по средней квадратичной пульсации скорости и размеру наименьшего вихря Р. ч. затопленной струи не заключает в себе ни скорости, ни линейного размера, а выражается через импульс струи и вязкость жидкости. [c.405]

Как известно, точные решения уравнений движения вязкой жидкости получены только в очень небольшом числе случаев. Математический аппарат, использованный при отыскании одного из таких решений — стационарной задачи Ландау о затопленной струе [1] — может быть интерпретирован в теории акустических течений. Поэтому необходимо остановиться на этом частном, но очень важном (в силу своей исключительности) примере. [c.210]

Струйные течения представляют собой обширный и весьма распространенный класс движений вязкой жидкости. В этом разделе ограничимся рассмотрением стационарных струйных течений несжимаемой жидкости в пространстве, заполненном жидкостью с теми же физическими свойствами (так называемые затопленные струи). Будет рассмотрена задача о струе-источнике в безграничном пространстве [36, 98] и приведена важная для практики информация о структуре следа за движущимися телами [3, 46, 184]. [c.25]

Рассмотрим осесимметричную краевую задачу для стационарного уравнения теплопроводности вне некоторой сферы радиуса Во с учетом влияния конвективного теплопереноса и объемного источника тепла, порожденного вязкой диссипацией кинетической энергии жидкости, если поле скорости соответствует автомодельной затопленной струе Ландау [c.258]

Высказанное здесь предположение о подобии является еще одним применением общего принципа подобия по числу Рейнольдса, о котором мы говорили в п. 6.5, оно может быть также обосновано с помощью простых рассуждений, родственных тем, которые использовались в п. 6.3 при выводе логарифмической формулы для профиля средней скорости вблизи стенки (но за пределами вязкого подслоя). В самом деле, в рассматриваемом здесь случае трехмерной затопленной струи течение зависит от диаметра выходного отверстия D, исходной скорости истечения струи i/o и параметров жидкости v и р. Поэтому статистические характеристики течения, например средняя скорость и или напряжение [c.307]

Высказанное здесь предположение о подобии является еще одним применением общего принципа подобия по числу Рейнольдса, р котором мы говорили на стр. 252 оно может быть также обосновано с помощью простых рассуждений, родственных тем, которые использовались в п. 5.3 при выводе логарифмической формулы для профиля средней скорости вблизи стенки (но за пределами вязкого подслоя). В самом деле, в рассматриваемом здесь случае трехмерной затопленной струи течение зависит от диаметра выходного отверстия D, исходной скорости истечения струи Uo и параметров жидкости v и р. Поэтому статистические характеристики течения, например средняя скорость й или напряжение Рейнольдса,—ры ш (где ш —радиальная компонента пульсационной скорости в цилиндрической системе координат (г, ф, х) с осью Ох) в силу соображений размерности должны задаваться формулами вида [c.306]

Смена устойчивостей 145 Соотношение Эйнштейна 332 Сопло Лаваля 504 Спиновая дето1ьчция 684 Струя вязкой жидкости, затопленная 118 [c.732]

Затопленную струю в теории движения вязкой жидкости связывают с наличием источника импульса. Вязкие струи эжектируют окружающую ншдкость, порождая во внешней области вторичные течения. Интенсивность этих течений может оставаться конечной даже при бесконечном усилении струи, когда скорость на оси и импульс становятся сколь угодно большими. Теперь представим себе, что внешнее течение создается независимо соответствующими специальными источниками движения. Тогда струя окажется вы-нуждепной, индуцированной, и должна характеризоваться интенсивностью этих снециальных источников. Однако если в такой ситуации интенсивность источников будет приближаться к определенному конечному пределу, импульс индуцированной струи может обратиться в бесконечность. [c.81]

Асимптотический след за равномерно движущимся телом. В гл. 4 было указано на возможность развития обобщенного муль-типольиого подхода иа другие виды гидродинамических течений. Этот подход оказывается полезен ири построении асимптотического решения для задачи обтекания равномерно движущегося тела и для затопленных струп, распространяющихся в однородном потоке вязкой жидкости. В основу подхода здесь удобно положить интегральную форму уравнений Навье — Стокса получаемую обращением оператора Озеена для линеаризованной задачи. Совершив над этим уравнением преобразование Фурье, можно вывести интегральное уравнение в -пространстве, из которого получены в явном виде первые три члена асимптотического решепия с помощью разложения при А -> 0. Решеиие задачи об обтекании как и в случае затопленных струй, неаналитичио в бесконечно удаленной точке (второй член разложения содержит 1п1 ). Асимптотическое разложение можно представить в виде ряда ио дробным производным от некоторых фундаментальных тензоров. Главный член асимптотического разложения полностью определяется заданием полного потока импульса и расхода. Остальные два члена разложения определяются, кроме этих интегралов движения, полным потоком момента количества движения. [c.321]

Советские исследования по динамике вязкой жидкости при малых и средних значениях чисел Рейнольдса относятся главным образом к внутренним задачам движениям между вращающимися цилиндрами, гидрогазодинамической теории подшипников и подвесов, движениям в каналах с плоскопараллельными стенками при наличии внезапного расширения сечения канала и углублений в его стенках, к задачам распространения вязких струй в пространстве, затопленном той же жидкостью, а также к задачам тепловой конвекции. При решении этих задач использовались как разнообразные аналитические методы (разложения в ряды по малым параметрам, асимптотические разложения), так и приемы непосредственного интегрирования уравнений на ЭЦВМ. [c.511]

Описание явлений, связанных с распространением струй в вязкой жидкости, требует также точного решения нелинейных уравнений Навье — Стокса. При этом приходится иметь в виду, что эти явления устойчивы лишь при сравнительно небольших значениях числа Рейнольдса, Н, А. Слезкин (1934), по-видимому, впервые обратил внимание на существование группы точных автомодельных решений уравнений Навье — Стокса, которую в дальнейшем Л. Д, Ландау (1944) истолковал как распространение затопленной струи в безграничной области пространства, заполненного той же вязкой жидкостью. Ландау показал связь этого точного решения с известным уже к тому времени решением задачи о круглой струе в приближении теории пограничного слоя, т. е. при больших значениях рейнольдсова числа. Более общее, неавтомодельное решение было позже получено В И. Яцеевым (1950) и интерпре сировано Ю. Б. Ру-мером (1952) как решение задачи о струе, бьющей из источника с заданным конечным значением секундного объемного расхода. [c.515]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...