Динамические молекулярных взаимодействи

Диффузионное приближение для гомогенных смесей. В гомогенной смеси (смесь газов, раствор, сплав) ее составляющие, которые будем называть компонентами, размешаны и взаимодействуют на молекулярном или атомарном уровне, скорости их относительного движения малы и их нужно учитывать лишь в связи с определением концентрацией комнонент, и в то же время можно пренебречь динамическими и инерционными эффектами из-за относительного движения компонент. С формальной точки зрения при условии [c.24]

Механизм адгезионного взаимодействия усложняется также из-за усадочных и термических напряжений, появляющихся вследствие различия коэффициентов термического линейного расширения полимера и наполнителя. Динамическое равновесие процесса образования и разрыва связей в присутствии воды определяет релаксацию напряжений на поверхности раздела на молекулярном уровне. Поэтому вода является необходимым ингредиентом при образовании адгезионной связи между жесткими полимерами и поверхностью минеральных веществ. Высокая адгезия сО Храняет-ся только до тех пор, пока гидролиз на поверхности раздела является обратимым процессом. [c.225]

Таким образом, различие в коэффициентах переноса формально сводится к различию в путях смешения, физически объяснимому специфическими особенностями явлений молекулярного (динамического, теплового и диффузионного) взаимодействия носителя со средой, относительно которой он перемещается в пульсационном движении. [c.557]

Характеристические свойства уравнения движения операторов динамической системы, находящейся под влиянием диссипативной системы, можно представить на простых конкретных моделях. В дальнейшем изложении мы будем описывать динамическую систему в одном случае как гармонический осциллятор (эта модель уже использовалась для приближенного рассмотрения молекулярных колебаний), а в другом случае как двухуровневую систему. Для диссипативной системы мы в обоих случаях исходим из модели системы излучающих осцилляторов, находящихся в тепловом равновесии. В соответствии с этим они создают в том месте, где находится атомная система, хаотическое излучение. Взаимодействие между атомной и диссипативной си- [c.110]

Атомно-молекулярные процессы влияют на динамику течения газов, и, наоборот, достаточно быстрое движение среды изменяет ее термодинамические свойства и кинетику указанных процессов. Поэтому правильная постановка задач физической газовой динамики связана с необходимостью учета как динамических, так и физических эффектов и их взаимодействий, поскольку последние приводят к изменению состава газа, а также его электрических, оптических и теплофизических свойств. Все это требует от исследователя разносторонних и глубоких знаний но механике, физике и химии одновременно. [c.5]

При распространении в молекулярных газах и атмосфере интенсивного лазерного излучения коэффициент поглощения к может зависеть от интенсивности в силу действия целого ряда нелинейных спектроскопических эффектов таких, как спектроскопический эффект насыщения, динамический эффект Штарка, изменение потенциала межмолекулярного взаимодействия в сильном электромагнитном поле резонансной и нерезонансной частоты, воздействие поля электромагнитного излучения на динамику столкновений, многофотонные процессы и т. д. [c.222]

Рассмотрим сначала уравнение (29.70) и заметим, что первое слагаемое в его левой части описывает потерю энергии компоненты поля скорости с волновым вектором Ь на преодоление молекулярной вязкости, второе слагаемое— приток энергии к этой компоненте за счет работы внешних сил. а правая часть — обмен энергией и адиабатические взаимодействия между этой и всеми остальными компонентами поля скорости. Указанный обмен энергией можно описать (в духе полуэмпирических теорий) как сумму потерь энергии на преодоление турбулентной вязкости нли динамического трення (кинематический коэффициент турбулентной вязкости мы обозначим [c.664]

Охватывая очень широкую группу электроакустических систем, мы различаем два основных типа преобразователей. В системах первого типа движущие механические силы (или, как принято говорить, пондеромоторные силы) обусловлены динамическим взаимодействием электрических токов (здесь, в частности, имеются в виду и молекулярные токи в ферромагнетиках), а электродвижущие силы связаны с изменением магнитных потоков. Преобразователи этого типа мы будем называть индуктивными или электромагнитными. В системах второго типа пондеромоторные силы обусловлены взаимодействием электрических зарядов, а переменные напряжения являются разностями потенциалов в квазистационарных электрических полях. Преобразователи этого типа условимся называть ёмкостными или электростатическими. Пьезоэлектрические преобразователи будут рассмотрены особо в главе XI мы увидим там, что они формально сходны с электростатическими. [c.155]

Динамические характеристики одиночных частиц (твердых частиц, жидких капель или пузырьков газа) уже достаточно подробно исследованы, как правило, с помощью методов механики одиночной частицы [138, 243, 283]. За исключением отдельных случаев, приложение динамики одиночных частиц к системам, состоящим из множества частиц, не приводило к успешным резуль-татад . Однако качественная аналогия с молекулярно-кинетической теорией и свободномолекулярным течением оказалась очень полезной при определении соответствующих параметров взаимодействия частиц между собой и частиц с границей [588]. [c.16]

В первом приближении различные тепловые возбуждения можно рассматривать независимо, однако следует помнить, что в высших приближениях уже приходится учитывать их взаимодействие. Среди всех возможных типов возбуждений следует особо выделить чрешеточныеч) возбуждения динамических степеней свободы, которые связаны с колебаниями частиц, образующих кристаллическую решетку (атомов, ионов или молекул) вблизи их положений равновесия. Если решетка состоит из молекул, то решеточные возбуждения связаны с колебаниямхг молекул как целого, однако наряду с ними возможны молекулярные возбуждения, связанные с колебаниями отдельных атомов или ионов внутри молекулы. Молекулярные возбуждения такого типа встречаются в кристаллах в тех случаях, когда межатомное взаимодействие в группе атомов превышает взаимодействие между атомами соседних групп. [c.316]

Для количественной оценки взаимодействия разреженного потока газа с поверхностью необходимо знать динамические характеристики каждой молекулы или групп молекул перед соударением их со стенкой. Для оценки этих характеристик в молекулярно-кинетической еории используется функция распределения молекул по скоростям, которая описывается уравнением Больцмана. Для случая, когда молекулы взаимодействуют между собой в форме парных столкновений и нет других факторов, возмущающих движение молекул, а газ находится в стационарном состоянии, функция распределения найдена и известна под названием функции распределения Максвелла. Она используется при расчетной оценке теплоотдачи поверхности в свободно-молекулярном потоке газа. [c.393]

С этой точки зрения три аггрегатных состояния материи соответствуют трем типам движения, которые, смотря по обстоятельствам, могут совершать молекулы. Если речь идет о простом колебательном движении вокруг средних неподвижных положений, для чего, конечно, требуется, чтобы различные молекулы действовали друг на друга с некоторыми силами, то мы имеем дело с состоянием, характерным для твердого тела. При возрастании температуры растут точно так же амплитуды и интенсивность молекулярных движений, которые могут сделаться такими, что уже нельзя более говорить о колебаниях каждая частица участвует в общем хаотическом движении, однако движения всех частиц еще достаточно стеснены, чтобы были невозможны их свободные движения. Динамические действия и удары беспрестанно изменяют прямолинейное и равномерное движение, в котором находилась бы каждая частица, если бы не было других мы имеем жидкое состояние. При дальнейшем увеличении температуры, а вместе с ней и скоростей частиц, частицы делаются все более и более свободными, и прямолинейное и равномерное движение их становится правилом, а причины, нарушающие это движение (силы взаимодействия и удары) оказываются теперь только исключением. Таким образом мы приходим к кинетической модели газообразного состояния. [c.531]

В настоящее время общая теория о механизме загрязнения отсутствует. На вопрос о том, какие силы заставляют золовые частицы оседать на поверхность нагрева и удерживаться на ней, отдельные авторы дают различные ответы. Так например, некоторые авторы считают, что это механические силы взаимодействия частиц с неровностями поверхности нагрева или силы трения, появляющиеся при динамическом налипании жидких и полурас-плавленных частиц. Считают также, что y цe твeннyю роль могут играть силы электрического взаимодействия между золовыми частицами и поверхностями нагрева. Признают возможным влияние сил термодиффузии и сил молекулярного притяжения и сцепления. И почти все авторы признают решающую роль процессов испарения (газификации) легкоплавких и легко возгоняемых соединений с их последующей конденсацией на поверхностях нагрева, что приводит к образованию первичного липкого слоя, к которому в дальнейшем прилипают золовые ча- [c.14]

Для моделирования структуры аморфных металлов и сплавов предложен также метод, в котором в качестве начального (до процедуры статической релаксации) состояния используется молекулярно-динамическая модель расплава [25, 34, 35]. Преимущество этого способа состоит в том, что химическое упорядочение в аморфных сплавах, обусловленное особенностями межатомного взаимодействия, формируется автоматически уже на этапе построения модели исходной глобулы (равновесного расплава) и в дальнейшем наследуется структурой стеклообразного состояния. Отпадает необходимость постулировать характер химического упорядочения, как это делается в случае секвенционного построения исходной глобулы для сплавов типа металл — металлоид (Будро). [c.15]

Теоретический анализ взаимосвязанных физико-химических, динамических и радиационных процессов и явлений в средней и верхней атмосфере представляет чрезвычайно сложную задачу. Наиболее полное и строгое исследование подобной среды может быть проведено в рамках кинетической теории многокомпонентных смесей многоатомных ионизованных газов, исходя из системы обобщенных интегро-дифференциальных уравнений Больцмана для функций распределения частиц каждого сорта смеси (с правыми частями, содержащими интегралы столкновений и интегралы реакций), дополненной уравнением переноса радиации и уравнениями Максвелла для электромагнитного поля. Такой подход развит, в частности, в монографии авторов Маров, Колесниченко, 1987), где для решения системы газокинетических уравнений реагирующей смеси применен обобщенный метод Чепмена-Энскога. Однако ряд упрощений, часто вводимых при решении сложных аэрономических задач (например, учет только парных столкновений взаимодействующих молекул, предположение об отсутствии внутренней структуры сталкивающихся частиц вещества при определении коэффициентов молекулярного обмена и т.п.), существенно уменьшает преимущества, заложенные изначально в кинетических уравнениях. [c.68]

Характеристики турбулентности в температурно-стратифициро ванной среде, описываемой уравнениями (8.5), (8.6), ( 8 ) и условиями (8.7), (8.9), очевидно, могут зависеть только от небольшого числа физических величин. А именно, они могут зависеть от параметров /Го, ро, V и х входящих в указанные уравнения, от значений т (или / ) и задающих потоки импульса и тепла, идущие из бесконечности к поверхности 2 = 0 (или наоборот), и характеризующих динамическое и тепловое взаимодействие приземного слоя воздуха с подстилающей поверхностью,, а также от параметров шероховатости 2о и температурной шероховатости 20, суммарно описывающих геометрические свойства подстилающей поверхности. Не все эти параметры играют одинаково важную роль. В областях с развитой турбулентностью (практически всюду, кроме весьма тонкого подслоя, прилегающего к подстилающей поверхности) потоки тепла и импульса, обусловленные молекулярной теплопроводностью и вязкостью, очень малы по сравнению с турбулентными потоками тепла и импульса. Поэтому в этих областях слагаемые уравнений (8.5) и (8.8 ), содержащие коэффициенты V и х можно опустить. Тогда соотношения (8.7) и (8.9) можно переписать в более простой форме [c.377]

На основании описанных в первой части методов и результатов во втором томе будет дано квантовомеханическое представление нелинейной оптики. Взаимодействие света с атомными системами будет рассмотрено полуклассически (квантованные атомные системы и классические поля излучения) и чисто квантовомеханически (квантованные атомные системы и квантованные поля излучения). Для учета механизмов потерь будет также включено взаимодействие между динамическими и диссипативными системами. Содержащиеся во второй части основы позволят дать квантовомеханическое обоснование важнейших классических соотношений нелинейной оптики и детально описать их микроскопический механизм. Это даст возможность вычислить атомные и молекулярные постоянные, введенные в первом томе чисто феноменологически. Аналогично тому, как это было сделано в первой части, представление основ будет дано на примерах наиболее типичных эффектов. Для лучшего понимания будет приведен обзор принципиальных схем и характерных величин для приборов, применяемых в нелинейной оптике. [c.30]

Исходными уравнениями теории являются модельные кинетические уравнения для унарной и бинарной функций распределения. В этих уравнениях наряду с динамическими членами межмолекулярного взаимодействия учтены члены, описывающие диссипативные процессы по схеме Фоккера — Планка. Согласно этой схеме движение мо.лекул жидкости рассматривается аналогично двр1н ению броуновских частиц, которые помимо регулярных действий окружающих молекул, испытывают действие случайных молекулярных сил вследствие флуктуаций. [c.185]

В жидкости основной причиной воздействия одного слоя на другой (т.е. переноса количества движения) является взаимодействие молекул, рас-положенных по разные стороны границы между слоями, а не перенос молекул через эту границу. Как уже отмечалось, молекулярно-кинетическая теория жидкости еще недостаточно развита, поэтому механизм вязкости в жидкости изучен значительно хуже, чем в газах. Обычно считают, что в жидкости непрфьшно образуются и разрушаются при относительном сколь-жении слоев квазикристаллические структуры, а силы, необходимые для их разрушения, и обусловливают вязкость. Естественно, с увеличением темпе-ратуры молекулы жидкости становятся более подвижными и разрушение структур происходит при меньших значениях сдвигающих сил. Таким об-разом, динамический коэффициент вязкости жидкости с увеличением тем-пературы уменьшается (в отличие от газов - см. выше). [c.10]

Паршад пытался в целом ряде работ подойти к объяснению этих явлений исходя из внутримолекулярных СИЛ. Мы уже говорили в п. 3 настоящего параграфа, что ассоциация молекул в большие комплексы вызывает увеличение сжимаемости. Вода и спирт, например, представляют собой полярные легко ассоциирующиеся жидкости при их смешивании происходит частичное разрушение молекулярных ассоциации в одной или в обеих жидкостях, что ведет к уменьшению сжимаемости и увеличению скорости звука. Паршад называет такое динамическое взаимодействие между молекулами динамикой смеси жидкостей . [c.263]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...