N-процессы аналогия с течением газа

Приведенный выше анализ дает основание полагать, что процесс конвективного теплообмена между поверхностью и слоем крупных частиц происходит при турбулентном течении газа с высокой степенью турбулентности. При этом частицы, находящиеся у теплообменной поверхности, играют роль турбулизатора. Как и в [73, 89], принято, что формирование пограничного слоя у поверхности происходит заново после каждой частицы. Однако в отличие от [73, 89] средний коэффициент теплообмена определяется по аналогии со случаем течения вдоль пластины при турбулентном пограничном слое, т. е. по уравнению [c.93]

Возможность электрического моделирования течения газа заложена в аналогии структур основных уравнений гидродинамики и электрического процесса в токопроводящей среде. Действительно, в случае стационарных процессов имеем гидродинамический процесс [c.320]

При обсуждении рассеяния на границах была проведена аналогия с течением газа при очень низких давлениях. Поток тепла в кристалле при нормальной температуре не имеет полной аналогии с потоком газа, поскольку при столкновениях между молекулами нет процессов, эквивалентных и-процессам. Если бы они были, то это означало бы, что после столкновения суммарный импульс взаимодействующих молекул должен был бы перевернуться. В реальном газе при нормальном давлении поток определяется двумя факторами средней скоростью дрейфа молекул в слое, прилегающем к стенкам, и характерным размером, на протяжении которого эта скорость определяет скорости во всех других слоях газа. Чтобы [c.104]

Если длина трубы, через которую происходит истечение газа, меньше предельной длины, то давление газа -в выходном сечении трубы всегда равно давлению среды, в которую происходит истечение газа, и всякое изменение внешнего давления приводит к перераспределению давлений и скоростей течения внутри трубы. В трубе предельной длины давление газа в выходном сечении может быть больше давления окружающей среды. Уменьшение внешнего давления в этом случае никак не сказывается на процессе течения газа в трубе и не вызывает увеличения скорости газа на выходе из трубы. В этом отношении между течением газа по трубе постоянного сечения с сопротивлением и рассмотренным ранее истечением газа через суживающиеся сопла имеется полная аналогия. [c.218]

Учет особенностей механизма переноса импульса и теплоты в вязком подслое турбулентного потока, различия скоростей изменения импульса и теплосодержания молей при их поперечном перемещении, а также учет вклада молекулярной вязкости и теплопроводности в процессы переноса при турбулентном течении теплоносителя позволил получить модификацию гидродинамической аналогии, единую для газов, капельных жидкостей и жидкометаллических теплоносителей в виде [92] [c.212]

Рассмотрено обтекание однородным сверхзвуковым потоком идеального газа различных пространственных конфигураций, образованных пересекающимися плоскостями. Проведено сравнение результатов, полученных методом сквозного счета сверхзвуковых течений, который является стационарным аналогом метода С. К. Годунова, с результатами, полученными тем же методом при явном выделении поверхностей слабых и сильных разрывов, ограничивающих область конического течения. Построение поверхностей разрывов в процессе численного решения осуществлялось с помощью усовершенствованного алгоритма, созданного на основе метода, предложенного ранее. [c.176]

Тогда по аналогии мы можем принять, что в газах, для которых -/[=1,4, составные части молекул связаны отнюдь не в абсолютно недеформируемые тела, но что, скорее, эта связь лишь настолько сильна, что в течение времени, затрачиваемого на наблюдение теплоемкостей, колебания этих составных частей друг относительно друга заметно не изменяются лишь в дальнейшем они приходят в тепловое равновесие с поступательным движением, причем так медленно, что этот процесс уже не доступен наблюдению. Во всяком случае для воздуха при температурах, при которых он начинает заметно излучать тепло, кроме указанных пяти переменных, определяющих состояние молекулы, в течение времени, затрачиваемого на наблюдения, в тепловом равновесии должны участвовать еще другие переменные, так что у. будет изменяться с температурой и значение его будет меньше 1,4 то же самое должно быть справедливо для всех прочих газов. [c.393]

Шульц-Грунов свидетельствует о противоположном осевом перемещении периферийно расположенных масс газа и масс газа, находящихся в приосевой области камер энергоразделения. В этом случае на фанице раздела потоков, движущихся противоположно, возникает свободная турбулентность. Пристенная турбулентность во вращающихся потоках газа проявляется значительно интенсивнее, чем при прямолинейном течении, но в процессе энергоразделения ей отводится меньщая роль. Шульц-Грунов, ссылаясь на Ричардсона [249], считает, что частицы газа, расположенные на более высоких радиальных позициях, в процессе турбулентного движения могут перемещаться к оси, а приосевые перескакивать на более высокие радиальные позиции. Частицы, перемещающиеся к центру, должны произвести работу против центробежных сил, так как они плотней приосевых. Частицы, перемещающиеся к периферии, должны произвести работу против сил, вызванных фадиентом давления. Эта механическая работа осуществляется в центробежном поле за счет кинетической энергии турбулентности, которая в свою очередь входит в общую кинетическую энергию направленного течения, т. е. элементы газа, перемещающиеся за счет радиальной составляющей пульса-ционного движения с одной радиальной позиции на другую, могут рассматриваться как рабочее тело холодильной машины, обеспечивающей под действием турбулентности перекачку энергии от приосевых слоев к периферийным. Физический процесс энергоразделения имеет аналог среди атмосферных явлений. Шмидт [256] показал, что в атмосфере тепло переносится от бо- [c.161]

АВТОМОДЕЛЬНАЯ АСИМПТОТИКА в квантовой теории ноля — независимость асимпто-тич. формы амплитуд U сечений процессов взаимодействия элементарных частиц при высоких энергиях и больших передачах импульса (глубоко неупругих процессов, инклюзивных и эксклюзивных процессов, адрон-адронных взаимодех ствий) от размерных ди-намич. параметров, таких как массы частиц, эфф, радиус сильного взаимодействия и др. Единств, переменными, от к-рых зависит А. а., являются безразмерные отношения больших кинематич. инвариантов, характеризующих рассматриваемый процесс (не меняющиеся при выборе единиц измерения энергии и импульса частиц), т, е. автомодельное асимптотич. поведение тесно связано с масштабной инвариантно-стью при высоких энергиях. Автомодельное поведение в физике высоких энергий находится в близкой аналогии со свойством подобия или самоподобия (автомодельности) в задачах газо- и гидродинамики (см. Автомодельное течение), откуда И был заимствован термин (см. также Автомодельность). [c.18]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...