Антибарионы

Возбужденным состоянием (анти) нуклона сопоставляются. известные антибарионы [c.387]

Частицы с В = О конструируются из барионов (3 = 1) и антибарионов (S = -l). [c.675]

Рассмотрим в качестве примера построение из р, п, А и р, п, А унитарного октета известных восьми псевдоскалярных мезонов я+, я°, я , /С+, /С", /С , К° и г)° (см. рис. 278). Все эти мезоны имеют спин s = О, четность Р = —1, барионный заряд 5 = 0. В связи с этим ясно, что для формирования каждого из них надо взять комбинацию бариона с антибарионом в s-состоя-нии (/ = 0) при противоположно направленных спинах. [c.676]

Конкретный выбор бариона и антибариона определяется необходимостью получить остальные квантовые числа (заряд, изотопический спин и странность). [c.677]

Внутренняя четность антибариона противоположна внутренней четности бариона. [c.677]

Всего три комбинироватаии двух барионных троек с одной антибарионной тройкой получается (3x3) X 3 = 27 комбинаций . Можно показать, что они должны группироваться в виде двух унитарных триплетов одного секстета и одного 15-плета [c.680]

Мезонные унитарные мультиплеты в октетной симметрии получаются в результате комбинирования восьмерки барионов с антивосьмеркой антибарионов. Можно показать, что при этом должны возникать следующие унитарные мультиплеты один синглет, два октета, два декуплета и один 27-плет [c.682]

Частицы с В=0 конструируются из барионов (В=1) и антибарионов (В = -1). [c.299]

Согласно схеме Сакаты — Окуня, кроме псевдоскалярных октета и синглета должны существовать векторный унитарный октет мезонов с аналогичной структурой расщепления на изотопические мультиплеты и векторный унитарный синглет. Их можно получить, комбинируя барионы и антибарионы при параллельно направленных спинах и 1=0. В природе действительно встречаются девять векторных мезонов (мезонных резонансов), отвечающих состоянию 1" (см. рис. 176) с близкими значениями масс. (Совпадение массы девятого мезона с массами членов октета с точки зрения схемы Сакаты можно считать случайным.) [c.303]

Развитие кварковой гипотезы. Рецепт изготовления адронов из кварков оказался удивительно прост барионы состоят из трех кварков (антибарионы — из трех антикварков), мезоны — из кварка и антикварка. На рис. 64, 65 в скобках приведена кварковая структура частиц. [c.191]

Барионный заряд (барионное число) В—одна из внутренних характеристик элементарных частиц, от- шчная от нуля для барионов и равная нулю для всех остальных частиц. Барионный заряд барионов полагают равным единице, а антибарионов—минус единице. Бариогап.ш заряд системы часпщ равен разности между числами барионов и антибарионов в системе. [c.221]

Строгие законы сохранения квантовых чисел элементарных частиц имеют место во всех видах взаимодействия. К таким законам, нарушение которых пока не обнаружено, относятся сохранение электрического заряда — суммарный электрический заряд частиц в начале процесса взаимодействия и суммарный электрический заряд частиц, образующихся в результате взаимодействия, совпадают (электрический заряд элементарной частицы по абсолютному значению кратен заряду электрона е) сохранение барионного заряда — во всех процессах взаимодействия изменение числа барионов должно сопровождаться точно таким же изменением числа аити-барионов. Барионам приписывается барионный заряд В=1, антибарионам В=—1. Барионный заряд остальных частиц В = 0 электронный, мюонный и т-лептонный заряды приписываются соответственно электрону и электронному нейтрино v (/s=l), мюону и мюонному нейтрино Vii fIiL = l), т-лептону и т-нейтрино vi (/- = 1). Антилептонам приписываются противоположные по знаку лептонные заряды. Для остальных известных частиц = =/х =.0. Экспериментальные данные свидетельствуют о сохранении лептонных зарядов всех трех разновидностей в отдельности. Имеются теоретические основания полагать, что законы сохранения барионного и лептонных зарядов не являются строгими [3]. [c.971]

Существуют веские теоретические аргументы в пользу существования шестого сорта кварков t со специфическим внутренним квантовым числом t. Одновременно предполагается существование соответствующих антикварков. Квантовые числа кварков представлены в табл. 36.1. Мезоны можно составить из кварка и антикварка, барионы — из трех кварков, антибарионы — из трех антикварков. Выбирая различные спиновые состояния кварков и их относительные орбитальные моменты. [c.971]

Это означает, что спин пиона равен нулю, а его четность отрицательна. Аналогично через обозначены изотопический снин и G-четность. Например, у эта-мезона изотопический спин равен нулю, а С-четность положительна. Массы частиц, как это сейчас принято, приводятся в энергетических единицах (МэВ). Раньше за единицу массы элементарных частиц принималась масса электрона. Поскольку масса электрона равна 0,5 МэВ, то для того чтобы узнать, скольким электронным массам равна масса частицы, надо ее массу в мегаэлектронвольтах умножить на два. Если какая-то характеристика для частицы не указывается, то это значит, что она для этой частицы не может быть определена. Например, лептоны не обладают изотопическим спином, потому что они не участвуют в сильных взаимодействиях. Если для физической величины указаны два знака, то верхний относится к частице, а нижний — к античастице. Например, барионный заряд равен единице для барионов и минус единице для антибарионов. Заметим, в частности, что четности частиц и античастиц одинаковы для бозонов и противоположны для фермионов. Указанные в последней графе способы распада приведены для частиц. Античастицы распадаются на соответствующие античастицы. [c.304]

На рис. 7.41 приведена только половина известных барионов. Имеется еще точно такое количество антибарионов — частиц с такими же массами и спинами, но с противоположными зарядами всех видов. Антибарионы получаются при столкновениях нуклон — нуклон достаточно высоких энергий. К настоящему времени получены антипротон, антинейтрон и несколько антигиперонов. Однако существование всех остальных антибарионов не вызывает сомнений. Времена жизни барионов и соответствующих антибарионов совпадают. Поэтому, в частности, антипротон сам по себе стабилен. Однако, сталкиваясь с атомом какого-либо вещества, антипротон притягивается ядром (его электрический заряд отрицательный ) и аннигилирует в нем. При аннигиляции нуклона с антинуклоном рождается несколько пионов (в среднем около пяти). [c.371]

ЯВЛЯЮТСЯ кварками и по свойству инфракрасного пленения не могут вылетать наружу в свободном виде. Поэтому начинается третий, заключительный, этап возникшие на втором этапе одиночные кварки и другие не белые системы (например, из двух кварков) начинают энергично взаимодействовать с кварками и антикварками из моря . Детали этого процесса не ясны, но конечный результат очевиден образуется какое-то количество мезонов, а также барио-нов и антибарионов, которые свободно разлетаются. [c.383]

АНТИБАРИОНЫ — античастицы по отношению к ба-рионам. А. обладают полуцелым спином (являются фер-мионамн) и отрицат. бараонным числом. Электрически за ряж. А. имеют электрич. заряд, противоположный электрич. заряду соотв. барионов. При одинаковой поляризации спинов бариона и А. их магн, моменты про-тивополоншы но направлению. Столкновение А. и бариона может вызвать их аннигиляцию в несколько мезонов. Времена жизни (относительно распада) бари-оиа и его А. совпадают, Распады антинейтрона, антигиперонов и А., соответствующих очарованным и красивым барионам, обусловлены слабым взаимодействием, а А., соответствующих барионным резонансам,— сильным взаимодействием. В рамках составной — кварковой модели адронов А. рассматриваются как связанные состояния трёх антикварков, м. Ю. Хло)юв. [c.104]

Успехи физики элементарных частиц при больших энергиях позволи.ли приступить к исследованию процессов, имевших место в самои начале расширения Вселенной, Согласно теории, при r>10i К вещество состояло в основном из кварков. При 10 К вещество содержало большое кол-во нромож точных бозонов — частиц, осуществляющих единое злектросла-бое взаимодействие.. При ещё больших темн-рах (7 10- Ii) происходили процессы, к-рые, вероятно, обусловили само существование вещества в сегодняшней Вселенной. При Г>10 К во Вселенной имелось большое число очень массивных т. п. X- и Y-бозонов, осуществляющих единое сильное и электрослабое взаимодействие (СдЧ. Великое объединение, Суперсимметрия). С участием этих частиц кварки могут превращаться в лептоны и обратно, В это время кол-во частиц и античастиц каждого сорта было, вероятно, совершенно одинаковым. Когда те.мп-ра расширяющейся Вселенной стала ниже 10 К, X- и Y-бозоны и их античастицы начали распадаться, причём их распад происходил по-разному. В результате распада образовалось несколько больше частиц, чем античастиц. Это привело в конце концов к тому, что во Вселенной при Т 10 К возник небольшой избыток ( 10 ) барионов над антибарионами. Этот избыток барионов и привёл к существованию небольшой примеси обычного вещества в море лёгких частиц (при jT<10 К), и из этого вещества сформировались позднее все небесные тела. [c.479]

В состав Красиных адронов входят порознь либо 6-квар-ки, либо Ь-кваркп, и для них ЬфО. Ыапр., В =(Ьи), (Ни.) и т.д. Для красивых мезонов 161 = 1. Очевид-но, что в состав красивых барионов (антибарионов) может входить до трёх Ь-кварков (антикварков), так тго для этих частиц возможны значения й = 1, 2, 3 (аналогично ситуации для странных и очарованных барионов). При распадах красивых адронов, вызываемых [c.489]

Состав н множественность вторичных адронов. В мягких адронных соударениях среди вторичных долгоживущих частиц (т 10 с), к-рые регистрируются экс-перим. установками, доминируют пионы. Их доля несколько уменьшается от 0,9 до 0,8 при увеличении энергии от 60 до 540 ГэВ. В этом же интервале знер-гнй доля К-мезонов растёт от 0,06 до 0,12, а доля барио-нов и антибарионов — от 0,04 до 0,09. Вместе с тем эти долгоживущие адроны часто ( 80%) являются продуктами распадов короткоживущих (т й 10 с) резонан-сов. Выделение этих состояний крайне сложно при большой множественности. Состав их в первом приближении соответствует рождению адронов изотопически.чи мультиплетами (за исключением странных и очарованных частиц). С увеличением поперечных импульсов вторичных частиц до 5—10 ГэВ и в е+е -аннигиляции доля пионов уменьшается до 0,55, а доля К-мезонов и пар нуклон — антинуклон увеличивается соответственно до 0,27 и 0,18. Ср. множественность пионов <л(л)) медленно растёт с увеличением энергии ( ln i), в то время как (п(К)) и ( (В)) растут значительно быстрее, что связано с открытием новых каналов их образования (В — антибарион). [c.169]

Примечание. Знаком слева помечены частицы (как правило, резонансы), для к-рых вместо времени жизни т приведева ширина Г=А/т. Истинно нейтральные частицы помещены посередине между частицами и античастицами. Члены одного изотопическою мультиплета расположены на одной строке (в тех случаях, когда известны характеристики каждого члена мультнплета,—с небольшим смещением по вертикали). Изменение знака чётности Р у антибарионов не указано, равно как и изменение знаков S, ,by всех античастиц. Для лептонов и промежуточных бозояов внутренняя чётность не является точным (сохраняющимся) квантовым числом и потому не обозначена. Цифры в скобках в конце приводимых физических величин обозначают существующую ошибку в значении этих величин, относящуюся к последним из приведённых цифр. [c.601]

Квантовое число А введено для объяснения некоторых эмпирических правил отбора в распадах мезонов. Приближенный характер /4-инвариантности распадов мезонов связан с тем, что учет роли виртуальных барио-нов в этих распадах приводит к нарушению /4-инвариантности. Однако это нарушение может быть малым, так как порог рождения пары барион — антибарион относительно велик [4]. [c.811]

Механизм одиночного или множественного рождения частиц при сверхвысоких (свыше 10 эВ) энергиях падающих частиц, сопровожда-юш ийся появлением мезонов или барион-антибарионных пар. [c.508]

После инфляции плотность всех частиц, включая барионы, оказывается экспоненциально малой. Это означает, что мы не можем, как раньше, предполагать, что наблюдаемый сейчас избыток барионов над антибарионами существовал с самого начала. Необходимо предположить, что барионы появились после инфляции за счет механизмов, основанных на знаменитой идее Сахарова. Но изучение этого вопроса Кузьминым, Рубаковым и Шапошниковым показало, что непертурбативные процессы, идущие в ранней Вселенной до фазового перехода, в теории электрослабых взаимодействий обычно приводят к выгоранию барионной асимметрии, образовавшейся сразу после конца инфляции. Один из способов решить эту проблему — изучить возможность рождения барионной асимметрии за счет неравновесных процессов, которые могли осуществляться, если фазовый переход в теории электрослабых взаимодействий был сильно первого рода. [c.390]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...