Роси (Rosi)

Все экспериментальные данные, результаты расчета по ним параметров набегающего потока (Моо, Voo, Too, роо, R oo), а также определение равновесной температуры Те (по графику статической тарировки на рис. 3.1.10) и вычисление коэффициента г приведены в табл. А. [c.121]

Рис. 6.10.11. Структура стационарной >дарной волны (изменение давления в жидкости и в паре р2, изменение ]1адиуса пузырьков а и кинетической энергии радиального движения ki) с интенсивностью ре = 3,0 в пароводяной смеси (ро = 0,1 МПа, То = 373 К, rijo = 0,05) с очень мелкими пузырьками (ао = 0,01 мм). Коэффициент восстаноилепия кинетической энергии после смыкания пузырька т) = 0,6

На рис. 27 показаны зависимости радиуса R и плотности р от текущей высоты Н, вычисленные по изложенной выше методике для A /Hq-0,33, A2/Rq = 0,05, RJHq = 4, ро = 0,3, k/ko = l,5, x, = kp l . [c.94]

СПЕКТР колебаний, совокупность гармонич. колебаний, на к-рые может быть разложено данное сложное колебат. движение. Математически такое движение представляется в виде периодической, но негармонич. ф-ции f t) с частотой (0. Эту ф-цию можно представить в виде ряда гармонич. функций /(i)=2.4 os re oi с частотами доз, кратными осн. частоте (где Ап — амплитуды гармонич. функций, t — время, п — номер гармоники). Чем сильнее исходное колебание отличается от гармонического, тем богаче его С., тем больше составляющих обертонов (гармоник) содержится в разложении и тем больше их амплитуды. В общем случае С. колебания содержит бесконечный ряд гармоник, амплитуды к-рых быстро убывают с увеличением их номера, так что практически приходится принимать во внимание только нек-рое конечное число обертонов. Процессы, не имеющие строгой периодичности или непериодические, могут представляться в виде суммы гармонич. компонент с некратными частотами или в виде суммы (интеграла) бесконечного числа [c.702]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...