Тело некосое

Центр гидродинамических напряжений играет фундаментальную роль в теории некосых тел. Не только гидродинамический момент относительно этой точки равен нулю при чисто поступательном движении такого тела в той же мере верно и обратное утверждение. А именно некосое тело, вращающееся в неподвижной жидкости относительно любой оси, проходящей через эту точку, не [c.224]

В качестве простого, но поучительного примера некосого тела рассмотрим гантелевидное тело, изображенное на рис. 5.6.1 (ср. случай 5 разд. 5.5), которое получено соединением двух сфер при помощи тонкого жесткого стержня, проходящего через их центры. Полагают, что сферы имеют различные радиусы и 2, причем последний соответствует большей сфере. Расстояние между центрами равно h. Предполагается, что массой и гидродинамическим сопротивлением соединительного стержня можно пренебречь по сравнению с соответствующими величинами для сфер. Кроме того, считается, что сферы расположены достаточно далеко друг от друга, так что гидродинамическим взаимодействием сфер можно пренебречь. [c.224]

Используя пример гантели, покажем справедливость общей теоремы о вращении некосого тела относительно любой оси, проходящей через С, в отсутствие гидродинамической силы. Полагаем, что гантель вращается с угловой скоростью (о относительно [c.225]

Конечной ориентацией для падающего некосого тела является поэтому такая ориентация, при которой должны выполняться два условия [c.231]

Тела с постоянной плотностью (т. е. однородные тела) наиболее часто встречаются в практике. Для них центры масс и плавучести совпадают, так что = 0. Это значительно упрощает рассмотрение вопроса об ориентации тела. В частности, конечное расположение тела теперь определяется просто из условия параллельности Гдм и g. Однородное некосое тело будет поэтому ориентировано при падении так, чтобы линия, соединяющая его центр гидродинамических напряжений (т. е. центр реакции) и центр масс, была параллельна направлению силы тяжести. Из двух возможных направлений этой линии то направление, для которого [c.232]

Далее, при вращении произвольного некосого тела (т. е. такого, для которого значение сопряженного диадика обращается в нуль в центре реакции) вокруг любой оси, проходящей через его центр реакции, действующая на него полная гидродинамическая сила равна нулю, по крайней мере в неограниченной жидкости. Можно показать, что при этих условиях поле скоростей на больших расстояниях выражается в следующем общем виде [c.400]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...