Майкапар

Баскин В. Э., Дьяченко А. С., Майкапар Г. И., Мартынов А. И., Исследование течения воздуха и нагрузок на лопасти винта вертолета в горизонтальном полете. — Инженерный журнал, 1963, т. III, вып. 3. [c.998]

Майкапар Г. И., Аэродинамический расчет изолированного пропеллера.—ТВФ, 1939, № 7/8. [c.1016]

Майкапар Г. И., Исследование по вихревой теории пропеллера. — Труды ЛИИ ГВФ, 1940, вып. 21. [c.1016]

Майкапар Г. И., Определение индуктивных скоростей винта с помощью бесселевых функций. — Труды ЦАГИ, 1940, вып. 529. [c.1016]

Майкапар Г. И., Винт в сжимаемом газе. Труды ЦАГИ 1957. вып. 704. [c.1017]

ПРИЛОЖЕНИЕ НОВЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ ИССЛЕДОВАНИЙ ОТРЫВНЫХ ТЕЧЕНИЙ А. И. Го 1убинский, Г. И. Майкапар, В. Я. Нейланд [c.234]

Разделы 1, 2 написаны А, И. Голубинским, разделы 3, 4 — В. Я. Нейландом, разделы 5, 6 — Г. И. Майкапаром. [c.235]

А р д а ш е в а М. М., Ильина С. А., Лодыгин Н. А., Майкапар Г. И., Первушин Г. Е., Толмачева К. Ф., Применение плавящихся термоиндикаторов для измерения тепловых потоков к моделям в аэродинамических трубах. Ученые записки ЦАГИ, № 1 (1972). [c.290]

Майкапар Г. И., Вихри аа головой ударной волной, Изв. АН СССР, МЖГ, № 4 (1968). [c.291]

Майкапар Г. И., Аэродинамическое нагревание подветренной стороны тела при сверхзвуковых скоростях, Ученые записки. ЦАГИ, III, № 6 (1972). [c.291]

Неравновесные физико-химические процессы в аэродинамике. Под ред. Г. И. Майкапара. М., Машиностроение , 1972, с. 344. [c.324]

Голубинский А. и., Майкапар Г. И., Нейланд В. Я. Новые результаты исследования отрывных течений // Чжен П. Отрывные течения. Т. 111 Пер. с англ.— М. Мир, 1973. [c.442]

Наиболее простым способом решения задачи об обтекании тела вращения с помощью распределенных особенностей является распределение этих особенностей на оси вращения. Такой способ применим для тонких, плавных тел вращения, не имеющих резкого изменения кривизны обвода. Одно из первых в СССР исследований по применению этого метода содержится в работе Б. М. Земского (1938). Л. И. Седов (1940) упростил интегральное уравнение для определения интенсивности распределенных на оси вращения источников и стоков для случая, когда тело очень тонкое и поэтому радиальная координата поверхности тела мала по сравнению с осевой, В 1944 г. Г. И. Майкапар предложил при решении интегрального уравнения для продольного обтекания тела вращения использовать вместо неизвестной функции, дающей распределение источников и стоков, функцию, являющуюся ее интегралом. В работе Н. И. Шарохина (1948) рассматривается продольное и поперечное обтекание тела вращения. В качестве особенностей выбираются распределенные на оси вращения диполи искомое распределение представляется в виде ряда Фурье. [c.90]

В ряде случаев (например, при нелинейном законе изменения коэффициента подъемной силы сечения крыла по углам атаки) при решении интегро-дифференциального уравнения желательно применять метод последовательных приближений. Однако М. В, Келдыш показал, чтЬ процесс последовательных приближений расходится, если применять его к исходному сингулярному интегро-дифференциальному уравнению. В работах Г. И. Майкапара (1944) и Г. Ф. Бураго (1947) рассматриваются различные формы обращения интегро-дифференциального уравнения и сведения его к интегральному уравнению с интегрируемым ядром, при решении которого можно использовать метод последовательных приближений. В теории несущей линии был также получен ряд частных точных решений. Г, Ф. Бураго (1947) и И. Н, Векуа (1947) получили точные решения для закрученного эллиптического крыла и для некоторого класса крыльев, являющихся обобщением эллиптического, а Я, М. Серебрийский (1944) получил точные решения для эллиптического крыла при произвольной нелинейной зависимости коэффициента подъемной силы профиля от угла атаки. [c.93]

Для круговых решеток применяются преобразования = 1п z или (г — О в центре решетки, N число профилей) и затем та же процедура, как и для обычных решеток (П. А. Вальтер, 1925 В. В. Уваров, 1946 Г. И. Майкапар, 1949, 1952) двухрядные решетки отображаются на кольцо или полосу с разрезом. [c.117]

Во втором случае, в фиксированной системе координат, система уравнений сводится либо к двум относительно проекций скорости на оси координат, либо к одному уравнению относительно функции тока в прямой задаче (Г. И. Майкапар, 1958 П. А. Романенко, 1959 Я. А. Сироткин, 1963—1967) или относительно функции ф (г, г), определяющей среднюю поверхность тока в обратной задаче (И. Н. Вознесенский, 1952 Я. А. Сироткин, 1966). В частном случае несжимаемой жидкости [c.146]

В пятидесятых годах решение прямой задачи начинает внедряться в практику расчета и проектирования турбомашин и получает многочисленные примеры применения. Решение задачи относительно составляющих скоростей производится обычно по методу прямых и сводится к последовательности краевых задач для системы обыкновенных дифференциальных уравнений в естественной сетке с использованием кривизн (Г. Ю. Степанов, 1953, 1962) или в нолуфиксированной и в фиксированной сетках (Л. А. Симонов, 1950, 1957 Я. А. Сироткин, 1959—1963 Н. И. Дураков и О. И. Новикова, 1963 М. И. Жуковский, 1967). Решение задачи относительно функции тока получается методом сеток (Г. И. Майкапар, 1958 Я. А. Сироткин, 1964) или вариационным методом Галеркина (П. А. Романенко, 1959). Во всех случаях из-за нелинейности задачи применяются последовательные приближения, причем их сходимость проверяется или достигается (путем выбора шагов сетки или весовых коэффициентов) с помощью численного эксперимента. Расчеты в общей постановке задачи оказываются весьма трудоемкими и ориентируются в основном на применение современных ЭЦВМ. [c.148]

Г. И. Майкапар (1959) и А. Л. Гонор (1964) построили точные решения задач о сверхзвуковом обтекании конических тел, имеющих звездообразное поперечное сечение, используя в качестве элементов течения поступательные потоки за плоскими скачками уплотнения. В случае решений Майкапара головной скачок представляет собой поверхность прямой пирамиды с основанием в виде правильного многоугольника. Линии тока, идущие от ребер пирамиды, образуют поверхность конического [c.164]

Рис. 3. Тела звездообразного попер ного сечения, обтекаемые сверхзвуковым потоком с образованием плоских скачков уплотнения (а — решение Г. И. Майкапара

Решения Г. И. Майкапара и А. Л. Гонора будут еще рассмотрены далее в связи с проблемой нахождения тел минимального сопротивления при гиперзвуковых скоростях. [c.164]

Ряд авторов использовали точные решения задач о течениях за плоскими и за осесимметричными коническими скачками уплотнения для построения и других примеров обтекания тел различной формы с головными волнами, состояш,ими из плоских или конических участков. Так, Г. П. Свипцев и Г. Т. Саядян (1948) применили решение задачи об обтекании круглого конуса для описания течений около специального класса тел вращения с внутренним каналом. Г. И. Майкапар (1967) построил семейство неосесимметричных тел, течение около которых представляет собой комбинацию вырезок из конического течения. > [c.165]

А. Буземаном еще в 1934 г, (см. ссылку на стр. 182), а для трехмерных течений — У. Д. Хейзом, Ж. П, Гиро (см. ссылки на стр. 198) и Г. И. Майкапаром (1958). Более простой формулой для давления при гиперзвуковой скорости является формула Ньютона, согласно которой давление на элемент поверхности лобовой части тела пропорционально квадрату синуса угла встречи этого элемента с набегающим потоком. Формула Ньютона в применении к гиперзвуковым течениям газа имеет, по существу, эмпирический характер, но довольно хорошо оправдывается для широкого класса выпуклых тел с медленно меняющейся кривизной поверхности. Решение двумерных экстремальных задач аэродинамики с использованием формулы Ньютона не представляет значительных трудностей. Г. Л. Гродзовский (1957) дал ряд примеров использования зтой формулы для решения экстремальных задач гиперзвуковой аэродинамики. [c.202]

Об этом, в частности, свидетельствуют приведенные выше примеры пирамидальных тел, построенных Г. И. Майкапаром и А. Л. Гонором. Поэтому имеет смысл постановка следующей вариационной задачи найти коническое тело наименьшего сопротивления, вписанное в данный круговой конус и заполняющее определенную часть объема этого конуса (или такое, что его поверхность лежит между двумя соосными круговыми конусами). Можно ввести и более общий класс тел, имеющих подобные поперечные сечения с центром подобия на одной оси. Точное решение этой задачи весьма трудно и не получено. Постановка этой задачи при использовании формулы Ньютона была дана А. Л. Гонором, и ее решение изложено в работах А. Л. Гонора и Г. Г. Черного (1962) и [c.203]

Оценка влияния продольной кривизны поверхности на пот ри давления в искривленном канале сделана Г. И. Майкапаром (1964), Исследуя одномерное течение вязкой жидкости между двумя цилицдрическими поверхностями и предположив, что окружная скорость является функцией лишь цилиндрической координаты, он показал, что, несмотря на значительное различие в напряжении трения на обеих стенках, кривизна канала практически не влияет на потери давления. [c.800]

Допустимость использования гипотезы цилиндрических сечений была обоснована в теоретической работе Л. А. Симонова (1941) и в экспериментальных исследованиях осевых турбомашин с дренированными лопатками, проведенных за рубежом Дж. Р. Веске (1944) и др, и в СССР Г. И. Майкапаром (1947), М. А. Каспаровым (1948), Э. Л. Блохом и С. А. Довншком (1948) и др. [c.833]

Развитие теории винтов далее было направлено на создание методов расчета, учитывающих конечное число лопастей и влияние сжимаемости воздуха как на характеристики сечений винта, так и на индуктивные скорости. В первом направлении, начиная с 1939 г., появляется ряд работ (Б. Л. Минухин, 1934 г. Н. И. Поляхов, 1937 г. Г. И. Майкапар, [c.289]

Детально исследовалась физическая картина обтекания лопасти винта (В. В. Келдыш, Г. И. Майкапар) и были изучены особенности течения в его комлевых и концевых частях при различных углах установки. [c.290]

Бражко В. Н., Ковалева Н. А., Лапина Н. Г., Майкапар Г. И. Аэродинамическое нагревание тел враш,ения при больших углах атаки. Аэродинамическое нагревание при сверхзвуковых скоростях.— Тр. ЦАГИ, 1981, вып. 2107, с. 13— 21. [c.313]

Майкапар Г.И. Отрывные течения у подветренной стороны треугольного крыла и тела вращения в сверхзвуковом потоке // Учен. зап. ЦАГИ. 1982. Т. 13. № 4. С. 22-33. [c.175]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...