Коэффициент бинарности эффективный

Для выражения скорости диффузии компонентов через гетерогенные слои сложного строения, образующиеся при окислении бинарных сплавов, можно применять уравнение, по форме аналогичное уравнению (97), но в котором вместо значения коэффициента диффузии Ад будет стоять величина эффективного коэффициента диффузии ( д)э. Значение этого коэффициента является сложной функцией истинных коэффициентов диффузии и величин, определяющих структуру слоя. Таким образом, уравнение для скорости диффузии компонентов через слои окалины сложного строения будет иметь вид [c.100]

Тем не менее есть одно термодинамическое соотношение, дающее возможность коррелировать и обобщать ограниченные экспериментальные данные, — это уравнение Гиббса—Дюгема. Оно не может служить радикальным средством во всех случаях, но если уж имеются какие-либо экспериментальные результаты, то позволяет использовать их эффективно. По уравнению Гиббса—Дюгема, коэффициенты активности индивидуальных компонентов не являются независимыми один от другого и связаны между собой. Для бинарной смеси уравнение Гиббса—Дюгема имеет вид [c.270]

Очень серьезные допущения принимаются при рассмэ-трении диффузии компонентов. В большинстве работ по горению используют один эффективный коэффициент дисЬ-фузии, который зависит от температуры и давления так же, как бинарный коэффициент диффузии, что согласно данньм Г. А. Тирского, необоснованно, так как эффективный коэ([)-фициент диффузии может принимать любые, в том числе и отрицательные, значения, а бинарный коэффициент диффузии всегда больше нуля. [c.223]

Скорости горения, вычисленные для бинарной и многокомпонентной смеси при малых значениях времени, различаются так же сильно, как и значения времени воспламенения. Например, если для трехкомионентной горючей смеси начальная концентрация оксида углерода — 0,2658, кислорода .25I = 0,3038, а температура нагретой стенки равна 2010 К, то при начальной температуре смеси 300 К время выхода на режим горения с учетом многокомпонентной диффузии равно 3,31 10- с, а для бинарной смеси, свойства которой описываются одним бинарным коэффициентом Dig, эта величина равна 1,55-10 с. Кроме того, при учете многокомпонентной диффузии выход на режим нормального горения сопровождался затухающими колебаниями скорости горения. В то же время следует отметить, что стацио-нарнь[е значения скоростей отличались для эффективной бинарной и многокомпонентной смесей относительно мало (см. 6.13). [c.329]

Расчеты показывают, что [ia 1 кг водяного пара требуется от 10 до 12 кг ртути. Обычно в бинарных установках применяют сухой насыщенный ртутный пар при давлении 1 —15 МПа, что соответствует температурам пзсыщенмя 790—630 К. Расширение допускается до давления p. , равного 0,01- 0,004 МПа. Этим давлениям соответствуют температуры 520—500 К, Если принять температурный перепад между ргутным п водяным парами в коидеисаторе-испарителе 10—15 К, то температура насыщенного водяного пара составит 505 — 490 К. Такой температуре соответствует давление 3,3—2.5 МПа. Эффективность бинарного цикла можно оценить по коэффициенту а " заполняемости площади цикла, определяемому отношением (см. рис. 13,1) [c.320]

Значение а "" больше коэффициента заполняемости одного пароводяного цикла Ренкииа а" " = пл, Г234511и.п. 123101, соответствующего тем же температурам. Таким обра.зом, а " " > а"-". Если оценивать эффективность циклоп в процентах КПД цикла Карно при одинаковых температурных перепадах, то КПД бинарного цикла 85— 90%, а цикла Ренкииа — всего лишь око.ао 70%, Это связано прежде всего с тем, что теплота в промежуточном цикле используется практически па 100%, так как теплота, отдаваемая холодильнику, не теряется, а полезно используется на получение водяного пара. [c.320]

Простейшим амплитудным ПМС является фотопленка (фотопластинка), на которой подлежащий обработке сигнал записан в виде изменения коэффициента пропускания (полутоновая запись) или в силуэтной форме (бинарная запись). Фотопленка является неуправляемым ПМС однократного использования, требующим значительного времени на фотохимическую обработку. В подавляющем большинстве применений необходимо обрабатывать информацию в реальном времени, т. ё. в темпе ее ноступления. Для обработки информации оптическими методами в реальном времени нужны реверсивные регистрирующие среды или устройства, управляемые оптическими или электрическими сигналами, которые бы позволяли многократно и достаточно быстро записать, считать и стереть обрабатываемый массив данных и обладали бы не худшими характеристиками по чувствительности, разрешающей способности, динамическому диапазону, дифракционной эффективности. и др., чем фотопленка. Известные в настоящее врем% -виды реверсивных регистрирующих сред и ПМС с опти- ческим управлением рассмотрены в гл. 4. [c.200]

Для расчета бинарной решетки с интенсивностью порядков (5.139) использовал-ся градиентный алгоритм, описанный в главе 2. Рассчитанный бинарный профиль и интенсивности дифракционных порядков решетки (5.139) показаны на рис. 5.526 и 5.52в, соответственно. Энергетическая эффективность решетки на рмс. 5.526 составляет 74,5% при среднеква иратичной ошибке формирования заданной интенсивности порядков (5.139) в 1,6%. На рис. 5.53 приведено расчетное распределение интенсивности, формируемое зонной пластинкой (5.128), (5.102), (5.138) с функцией Ф[ ] на рис. 5.526 , расстатанное при следуют,их параметрах Л = 1,06 мкм, 2ё = 0,5 мм, 2а = 10 мм, 1=4 = = 100 мм, хг = (0,25,0) мм. Рис. 5.53 демонстрирует высокое качество фокусировки однако в центре имеется острый пик интенсивности. Пик интенсивности объясняется ошибкой в расчете функции коэффициент Фурье Со в разложении функции ехр(гФ[ ]) не равен нулю, сор 0,01. [c.366]

Предложена двухзонная модель энергетического спектра электронов бинарных соединений V5SI3 и УбОез с тетрагональной структурой. С помощью этой. модели рассчитаны некоторые параметры переноса и электронного спектра эффективные массы электронов и дырок, их подвижность и концентрацил, а также плотность состояний вблизи уровня Ферми при О К. энергия частичного перекрытия валентной зоны и зоны проводимости. При расчетах указанных параметров использовались данные о коэффициентах электропроводности, абсолютной термоЭДС, Холла, магнитной восприимчивости, а также их температурных зависимостях. [c.118]

Если в кристалл бинарного металлического сплава введена примесь бесконечно малой концентрации, то подвижность атомов примеси во внешнем электрическом поле будет отлична от нуля и результирующая скорость дрейфа оказывается равной Vrк+VL=QкEDykT, где Qк — эффективный электрический заряд иона примеси Е — напряженность электрического поля к — постоянная Больцмана а Т — абсолютная температура. При постоянстве напряженности электрического поля Е и коэффициента диффузии (последнее имеет место при равномерном распределении температуры) уравнение (1.8) принимает следующий вид [c.13]

Отвлекаясь от предыстории появления частицы в реакци-ониоспособной среде, считаем, что опа внезапно оказывается в бесконечном пространстве, заполненном газообразным реагентом. Считается также, что скорость частицы весьма мала и конвективным теплообменом можно пренебречь по сравиепию с кондуктивпым, процесс теплообмена протекает при постоянном давлении, распределение температуры по частице в силу высокой теплопроводпости частицы отсутствует, тенлофизические коэффициенты частицы и реагента постоянны, теплоемкости исходных продуктов и продуктов реакции одинаковы, а смесь бинарна с эффективным коэффициентом диффузии, причем активный компопепт находится в недостатке. [c.226]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...