Параметр Бурн

Производство крупных гидротурбин, начатое на рубеже XIX—XX вв., бурно развивается в последние десятилетия. В табл. 1.2—1.6 помещены параметры наиболее мощных и характерных гидротурбин всех применяемых в крупном гидротурбостроении систем. [c.11]

Задача акустической оптимизации машинных конструкций в общей постановке (7.51) — (7.54) близка к основной задаче тео-рли оптимального управления, области пауки, переживающей в последнее десятилетие период бурного развития, где уже разработано немало эффективных методов решения [69, 231, 256. 323]. Отличие состоит в том, что вместо вектора конструктивных параметров а там вводится аналогичный вектор параметров управления, компоненты которого представляют собой функции времени, с помощью которых осуществляется оптимальное управление, например, полетом косм)ического аппарата. Кроме того, двин<ение исследуемой системы описывается уравнениями вида [c.259]

Скачка постепенное накопление и рост зародышей жидкой фазы, во время которого расширяющийся пар сохраняет свойства однородного вещества, завершается бурным выпадением конденсата, переводящим систему в термодинамически равновесное состояние. В то же время, в литературе (см., например, [Л. 67, 68]) высказываются -соображения о том, что испарение жидкости при изобарном подводе тепла также носит скачкообразный характер. В связи с этим следует выяснить, в какой форме протекает процесс испарения в адиабатически движущейся жидкости имеет ли место непрерывное изменение состояния потока или же параметры среды претерпевают разрыв, вызванный внезапным парообразованием и местным превращением перегретой жидкости в двухфазную систему. Ответ на вопрос о возможности существования скачка испарения может быть получен из самых общих соображений. [c.164]

Значения параметра кинетичности так определяют состояния потока спокойное Пк <1 бурное Пк > 1 критическое П = 1. [c.98]

При бурном состоянии потока в нижнем бьефе (Лб < после водослива устанавливается бес-прыжковое сопряжение потока. Большей частью это имеет место при уклоне больше критического i > / р) и при Ас < Лб- В этом случае в нижнем бьефе устанавливается кривая подпора типа И в (рис. 12.5), параметры которой определяются по правилам 8.6. [c.173]

В большинстве случаев отводящее русло имеет большую ширину, чем отверстие сооружения. Характер пространственного сопряжения потоков в расширяющемся нижнем бьефе зависит от глубины воды в нем и параметров потока на выходе из сооружения. Наиболее часто встречаются три формы сопряжения потока (рассматриваемые 12.5) по типу затопленной струи, сбойного течения и свободного растекания бурного потока. [c.179]

Вся термодинамика исследует по существу только свойства макроскопических тел в равновесии. Однако область ее применения не так узка, как могло бы показаться. Поскольку, вероятно, всякое равновесие всегда неполное, а любую систему можно задержать в произвольный момент самого бурного процесса, неполные равновесия не являются исключительными среди всевозможных макросостояний сложных физических систем. И все-таки неполное равновесие коренным образом отличается от неравновесных состояний, на которые оно макроскопически может быть очень похоже. Когда на систему накладываются связи, фиксирующие ее внутренние параметры, она останавливается переходит при этих фиксированных параметрах в равновесие и ее кинетика погашается. До сих пор очень мало известно об этом процессе, так как в земных условиях весьма редко приходится иметь дело с действительно быстрыми изменениями. [c.31]

Каждая часть сама по себе находится в равновесии и имеет, следовательно, свою температуру и свою энтропию. Однако между частями равновесия нет, поэтому их температуры различны. Если создать между (Хх) и (Х2) тепловой контакт и заставить меняться механические параметры, то равновесие в каждой из систем нарушится и начнется более или менее бурный процесс, в течение которого в системе могут возникнуть механические движения и другие изменения. Затем остановим изменения всех механических параметров. Через некоторое время установится равновесие, в котором температуры обеих систем (Их) и (И2) будут равны. Что случится с энтропией в результате этого процесса Теперь она определена и в начальном (неравновесном), и в конечном (равновесном) состояниях. Можно ли утверждать, что она увеличилась [c.90]

Всякий раз, когда в исследуемом уравнении, описывающем состояние какой-либо динамической системы, присутствует малый числовой параметр > О, возникает задача об асимптотическом (при 0) поведении ее состояния. Наличие малого параметра в правых частях дифференциальных уравнений, в возмущающих воздействиях, при старших производных в левых частях уравнений стимулировало в разное время острый интерес и бурное развитие важных разделов теории теории возмущений и разложения решений в ряд по степеням малого параметра, принципа усреднения, теории сингулярных уравнений и т.д. Разумеется, присутствие малого параметра в уравнениях и необходимость рассмотрения асимптотических задач диктуются, прежде всего, обилием возникающих реальных ситуаций, множеством практических примеров, связанных с наличием малого параметра. [c.387]

Преобразование бурного потока в спокойный в нижнем бьефе гидросооружений. Наиболее неблагоприятной формой сопряжения бурного потока со спокойным является отогнанный прыжок. Для определения длины отгона прыжка нужно вычислить по одному из способов, рассмотренных в шестом разделе, длину кривой подпора на участке между глубинами Ас и А а (рис. 9-1) здесь А б—первая сопряженная глубина прыжка, для которой второй сопряженной является бытовая глубина Аб- Если параметр кинетичности в нижнем бьефе Пкб, равный в условиях плоской за- [c.296]

Цифровые ОУ представляют измерительную информацию в виде ряда цифр, соответствующих определенным значениям измеряемого параметра. Результат измерения можно получить значительно быстрее и точнее, чем при шкальном отсчете. По этим причинам и в связи с бурным развитием оптоэлектроники цифровые ОУ интенсивно вытесняют шкальные, несмотря на некоторые свои недостатки (в частности, при цифровом отсчете из-за дискретности не всегда легко проследить тенденцию изменения измеряемого параметра). [c.242]

В книге даются не только традиционные методы выбора основных параметров ФС, но и перспективные, базирующиеся на использовании бурно развивающейся вычислительной техники — это методы математического моделирования динамических, тепловых и фрикционных процессов в ФС, являющиеся основой создания расчетных модулей, используемых в САПР. [c.3]

Из рассмотрения формул (Х.З), (Х.5) и (Х.ба) нетрудно установить, что параметр кинетичности /7 , число Фруда Рг и число Рейнольдса Re зависят от скорости движения, т. е. состояние потока и режим его движения определяются для данного канала величиной скорости потока. Следовательно, для данного открытого русла охарактеризовать соотношение сил инерции, вязкости и гравитации, т. е. условия, при которых осуществляется изменение состояния потока и режима движения жидкости, можно графиком, где по оси абсцисс отложены скорости движения жидкости, а по оси ординат — глубины потока в русле (рис. Х.2). На этом графике нанесены прямые, отвечающие определенным значениям чисел ]/ Рг и Ке. Жирная прямая при У Рг = 1, соответствующая критическому состоянию потока, разделяет график на две части, из которых левая охватывает область спокойных потоков, а правая — область бурных потоков. Средняя заштрихованная полоса 5, ограниченная значениями числа Рейнольдса 500 и 2000, является переходной областью. Ниже этой полосы потоки ламинарные, а выше турбулентные. Таким образом, график состоит из четырех зон нижняя левая 1 — область спокойных (докритических) потоков с ламинарным режимом движения, нижняя правая 2 область бурных (сверхкритических) потоков с ламинарным режимом движения, верхняя правая 3 — область бурных (сверхкритических) потоков с турбулентным режимом движения, верхняя левая 4 область спокойных (докритических) потоков с турбулентным режимом движения. [c.180]

Следовательно, отношение сопряженных глубин /12//11 равно параметру кинетичности бурного потока перед прыжком-волной. [c.340]

Однако вследствие бурного развития энергетики и появления в послевоенные годы пара сверхкритических параметров потребовалось расширение скелетных таблиц и повышение точности исходных данных. Кроме того, необходимо было унифицировать не только данные по термодинамическим свойствам воды и водяного пара, но и по их транспортным свойствам — теплопроводности и вязкости. Скелетные таблицы 1934 г. содержали только данные по термодинамическим свойствам на линии насыщения, удельным объемам и энтальпии. [c.6]

Процесс сопровождается бурной кавитацией в жидкости, несущей абразивный порошок и заполняющей зону обработки. Кавитация усиливает циркуляцию абразивной суспензии, вызванную звуковым ветром, что способствует попаданию свежего абразива в зону резания и вымыванию сколотых частиц материала. Вместе с тем, как это было непосредственно показано в работе [1 ], кавитация увеличивает износ инструмента. Кроме того, установление определенных направлений циркуляции суспензии, зависящих, в частности, от профиля инструмента, может привести к появлению на изделии и инструменте канавок, ухудшающих качество поверхности. Однако при искусственном подавлении кавитации скорость резания снижается, по-видимому, вследствие указанных выше факторов. Поэтому стараются вести процесс по возможности быстро при оптимальном значении всех параметров, чтобы кавитационная эрозия не успела развиться сколько-нибудь значительно [4]. [c.261]

Факторы внешней среды, воздействуя на организм человека, вызывают активно протекающие процессы адаптации его подсистем. В результате этой адаптации происходит изменение состояния организма. Существенное влияние на условия жизни человека оказывает бурное развитие науки и техники. Экологический подход к этому взаимодействию, необходимость анализа и управления процессами адаптации организма человека ставят задачу детального изучения биологического действия факторов внешней среды. При проведении исследований необходимо измерять параметры внешней среды и контролировать состояние организма человека. Согласованная обработка этих двух групп параметров позволит синтезировать модели, позволяющие оценить воздействие этих факторов на человека, проанализировать влияние экстремальных ситуаций, научно обосновать алгоритмы контроля, анализа и управления параметрами внешней среды (ВС). [c.102]

Переход на высококачественные виды топлива стимулировал, НТП в области оборудования. Широкое применение на этом этане получили агрегаты КЭС сначала на повышенные параметры пара мощностью 150 и 200 МВт, а затем 300 МВт с закритическими параметрами. Бурно развивалась теплофикация [42]. Если в 1950 г. установленная мощность всех теплофикационных агрегатов была около 5 млн кВт, а отпуск тепла от них 70 млн Гкал при протяженности магистральных теплофикационных сетей 650 км [29], то в 1970 г. мощность только ТЭЦ общего пользования составила 36,9 млн кВт, годовой отпуск тепла — 507 млн Гкал и протяженность сетей — 12,1 тыс. км [38]. Всего же ТЭЦ в 1970 г. обеспечили 32% (688 млн Гкал) общего теплонотреблепия. Успешно велось гидроэнергетическое строительство были построены мощные Волжско-Камский и Днепровский каскады ГЭС, вступили в строй первые ГЭС уникального Ангаро-Енисейского каскада, ГЭС создали основу электроснабжения в республиках Закавказья и Средней Азии. В 1970 г. установленная мощность ГЭС в СССР превысила 31 млн кВт [38]. В эти годы было положено начало развитию ядерной энергетики [43]. [c.87]

В связи с бурным развитием техники в XIX в. возникает большое число инженерных задач, которые требуют немедленного решения. Движение воды начинают изучать опытным путем, и накапливается большое число эмпирических данных. Зарождается техническое (прикладное) направление гидравлики. В этот период появляется много работ А. Пито — изобретатель прибора Пито А. Шези сформулировал параметры подобия потоков Ш. Кулон, Г. Хаген, Б. Сен-Венан, Ж- Пуазёйль, А. Дарси, Вейсбах, Ж. Буссинеск составили формулы расчета гидравлических сопротивлений Г. Хаген, О. Рейнольдс открыли два режима движения жидкости О. Коши, Риич, Фруд, Г. Гельмгольц, [c.259]

Следует отметить, что для бурного потока Пк>1, а для спокойного Пк<1, при критическом состоянии потока, т. е. при ко=к р параметр кинегичности Пк=1. В последнем случае знаменатель уравнения (8.12) превращается в 0, а dh ds=oo. Следовательно, при критической глубине касательная к кривой свободной поверхности потока вертикальна, и в потоке образуется гидравлический прыжок или водопад (резкое уменьшение глубины). [c.98]

Такое бурное развитие материалов связано с тем, что различные отрасли пауки и техники предъявл5пот свои специфические требования к используемым материалам. Особенно это справедливо для радиоэлектроники, одной из наиболее динамично развивающихся областей техники. Надежность, чувствительность, избирательность, быстродействие, диапазон рабочих температур, стойкость к вибрациям и ионизирующим излучениям и другие важнейшие параметры радиоэлектронных элементов в конечном счете определяются не столько конструкцией или электрической схемой, сколько использованными в них материалами. [c.3]

В натурных условиях достаточно полные опытные данные были получены Берлинским объединением электрических станций и фирмой Броуп-Бовери [Л. 62]. На рис. 13-1 приведены экспериментальные данные фирмы ВВС, полученные при испытаниях турбины мощностью 36 тыс. кет с я = 3 000 об1мин с начальными параметрами пара ро = 30 бар и /о = 425° С. Лопатки последней ступени были выполнены из 15 различных марок сталей, термообработка которых также различалась. Обыкновенные нержавеющие стали обладают приблизительно одинаковой эрозионной устойчивостью (кривая /). Более устойчивыми оказались стали с высоким содержанием хрома (15—20%) и никеля (11%) (кривая 2). Наименьшему эрозионному износу подверглись лопатки из нержавеющей хромистой стали (Сг— 14%) с закаленным кромками (кривая 3). Обнаружено, что процесс износа лопаток во времени не постоянен. Наиболее бурное разрушение металла происходит на начальном [c.357]

Рост переохлаждения пара AT=Ts—Tn.n вдоль потока приводит к уменьшению критического радиуса зародыша, к интенсификации процесса ядрообразования, и, начиная с некоторого момента (точка I иа рис. 2-1), число возникающих в единицу времени ядер J становится столь значительным, что распределение статического давления ц температуры пара начинает отклоняться от соответствующих параметров при предельно неравновесном процессе расширения. В точке 2 достигается предельное переохлаждение потока АТи, скорость ядрообразования I начинает уменьшаться. Суммарная поверхность капель оказывается столь значительной, что при данном переохлаждении потока начинается бурная конденсация пара. Давление и температура двухфазной среды резко возрастают. Переохлаждение пара уменьшается и в точке 3 становится практически равным нулю. Степень влажности потока у достигает практически равновесной (диаграммной) степени влажности г/д. Суммарное количество капель остается с этого момента постоянным, и дальнейшая конденсация происходит только лишь на зтих каплях. [c.22]

Дальпейшее даже незначительное увеличение подвода тепла должно было бы привести к новому повышению давления в минимальном сечении и, следовательно, к смещению зоны конденсации пара вправо. Одиако в этом случае в расширяющейся части сопла давление повысилось бы, п конденсация стала бы совсем невозможной, так как причина, вызвавшая повышение давления в минимальном сечении, исчезла бы. Процесс конденсации пара и характер протекания кривых давления будет в этом случае следующим. Спонтанная конденсация (подвод тепла) будет находиться там же, где она находилась для крайнего режима 5. Повышение давления приведет к существенному уменьшению ядрообразо-вания, а конденсация пара на образовавшихся ранее ядрах — к дальнейшему повышению е (кривая 6). Как только будет исчерпана возможность конденсации на имевшихся в потоке ядрах, начнется уменьшение давления до кривой 5 (пли несколько ниже, за счет инерции процесса), вновь начнется бурное ядрообразование, повышение давления и т. д. Таким образом, мы приходим к выводу о возникновении нестационарных пульсаций давления при конденсации пара в дозвуковой части сопла. Пульсации давления неизбежно вызовут пульсации плотности, температуры и расхода среды через канал (нредполагает-ся, что начальные параметры перед соплом остаются постоянными). [c.127]

Предлагаемая вниманию читателей книга освещает различные методы решения задач механики деформируемого твердого тела. Для иллюстрации возможностей методов выбраны задачи статики, динамики и устойчивости стержневых и пластинчатых систем, т.е. задачи сопротивления материалов, строительной механики и теории упругости, имеющих важное практическое и методологическое значения. Каждая задача механики деформируемого твердого тела содержит в себе три стороны 1. Статическая - рассматривает равновесие тела или конструкпди 2. Геометрическая - рассматривает связь между перемещениями и деформациями точек тела 3. Физическая -описывает связь между деформациями и напряжениями. Объединение этих сторон позволяет составить дифференциальное уравнение задачи. Далее нужно применить методы математики, которые разделяются на аналитические и численные. Большим преимуществом аналитических методов является то, что мы имеем точный и достоверный результат решения задачи. Применение численных методов приводит к получению просто результата и нужно еще доказывать его достоверность и оценивать величину погрепшости. К сожалению, до настоящего времени получено весьма мало точных аналитических решений задач механики деформируемого твердого тела и других наук. Поэтому приходится применять численные методы. Наличие весьма мощной компьютерной техники и развитого программного обеспечения практически обеспечивает решение любой задачи любой науки. В этой связи большую популярность и распространение приобрел универсальный численный метод конечных элементов (МКЭ). Применительно к стержневым системам алгоритм МКЭ в форме метода перемещений представлен во 2, 3 и 4 главах книги. Больпшми возможностями обладает также универсальный численный метод конечных разностей (МКР), который начал развиваться раньше МКЭ. Оба этих метода по праву занимают ведущие места в арсенале исследований. Большой опыт их применения выявил как преимущества, так и очевидные недостатки. Например, МКР обладает недостаточной устойчивостью численных операций, что сказывается на точности результатов при некоторых краевых условиях. МКЭ хуже, чем хотелось бы, решает задачи на определение спектров частот собственных колебаний и критических сил потери устойчивости. Эти и другие недостатки различных методов способствовали созданию и бурному развитию принццпиально нового метода решения дифференциальных уравнений задач механики и других наук. Метод получил название метод граничных элементов (МГЭ). В отличии от МКР, где используется конечно-разностная аппроксимация дифференциальных операторов, в МГЭ основой являются интегральное уравнение задачи и его фундаментальные решения. В отличие от МКЭ, где вся область объекта разбивается на конечные элементы, в МГЭ дискретизации подлежит лишь граница объекта. На границе объекта из системы линейных алгебраических уравнений определяются необходимые параметры, а состояние во [c.6]

Рентгеновский структурный анализ с 1916 г. начал приме-liflTb fl для определения межплоскостных расстояний и параметров элементарных ячеек моно- и поликристаллических веществ. В 50-х годах XX в. начали бурно развиваться методы этого анализа с использованием ЭВМ в технике эксперимента и при обработке рентгеновских дифракционных картин. Результаты исследований практически для всех кристаллических веществ, а также кристаллических полимеров, аморфных тел и жидкостей щироко представлены как в государственных, так и в международных стандартных справочных источниках. [c.50]

Строук, занимаясь разработкой методов изготовления и контроля качества дифракционных решеток с предельно высокими параметрами, находился ближе, чем кто-либо другой из оптиков, к голографии, когда после изобретения лазера началось ее бурное развитие. Оптические явления, составляющие основу голографии и оптики дифракционных решеток, оказались тесно связанными между собой. Завершив в 1959—1961 гг. исследования по оптике дифракционных решеток, обладающих несовершенной структурой, Строук перешел к голографии. [c.5]

К середине 30-х годов был накоплен достаточный материал, чтобы газодинамические исследования выделились в самостоятельную область механики сплошной среды — газовую динамику, в которой были четко представлены два направления аэродинамика до- и сверхзвуковая. Тогда же первые шагя делала околозвуковая аэродинамика. С середины 40-х годов стали развиваться работы но аэродинамике гиперзвуковых скоростей. В каждом из направлений изучаются течения газа, которые отличаются друг от друга но величине параметра М — одной из основных характеристик течения газа. При этом рассматривается однородная сплошная среда (совершенный газ с постоянным отношением удельных теплоемкостей). Такие представления господствовали в газовой динамике до конца 40-х — начала 50-х годов, т. е. до того, когда были расширены рамки классической газовой динамики — включены в нее явления, в которых решающими и определяющими были физико-химические эффекты явления диссоциации, ионизации, излучения. Подобное расширение газодинамических представлений, наметившееся еще в конце XIX — начале XX в., явилось результатом бурного развития ракетной, а затем и космической техники. Рабочими скоростями стали скорости 3—5 а а — скорость звука) и более, значительно возросла температура обтекаемых тел. Наряду с новыми проблемами для сверх- и гиперзвуковых скоростей, связанными с учетом физико-химических превращений газа, появились новые дисциплины на стыке газовой динамики с физикой и химией — магнитная газодинамика, динамика плазмы. В связи с полетами в высоких слоях атмосферы, а затем и в космическом пространстве исследователи стали заниматься аэродинамикой разреженных газов, [c.308]

В настоящее время бурное развитие переживает новое направление атмосферно-оптических исследований — нелинейная оптика атмосферы. Его актуальность обусловлена расширяющимся использованием лазерных источников с повышенной энергетикой в устройствах оптической связи, навигации, дальнометрирования и лазерного мониторинга окружающей среды, что приводит к качественному возрастанию потенциала указанных систем. Все это стимулирует потребность разработчиков в прогнозировании влияния нелинейных оптических эффектов в реальной атмосфере на точностные и энергетические характеристики проектируемых оптикоэлектронных систем и устройств. С другой стороны, открылись заманчивые перспективы использования специфического и весьма обширного класса нелинейных и когерентных взаимодействий в качестве физической основы методов лазерного зондирования тех из параметров атмосферы, которые не могут быть эффективно изме репы традиционными методами линейной оптики и другими известными методами. [c.5]

Перечисленные задачи расчета не являются единственно возможными. На фнг. 85 привадятся различные типы свободных поверхностей в открытых руслах. Фиг. 85, а относится к спокойному течению и характеризует явление при уклоне дна. меньшем критического. ииаче говоря. при параметре кинетичности <1 фиг. 85, б относится к критическому состоянию потока, т. е. = = I, фиг. 85. г относится к случаю бурного движения, т. е. Ик >1-Перечисленные. три случая характеризуются прямым уклоном дна. Случаи нулевого и обратного уклона даются на фиг. 85, в и д. [c.450]

При набегании бурного потока с параметром киис- [c.521]

Простейший цилиндрический паровой котел представлял собой цилиндр (барабан) с выпуклыми днищами, замурованный в кирпичную кладку. Нагревание и превращение воды в пар, заполняющий барабан, осуществлялось при сгорании топлива в топке, раз-ь ещенной под барабаном. Такие котлы при сравнительно больших габаритах и объемах воды имели малую поверхность нагрева, омы-ваелгую дымовыми газами, малую паропроизводительность, производили пар с низкими параметрами. Они не могли удовлетворить потребностей бурно развивающейся промышленности. [c.186]

Однако бурное развитие в последние годы торгово-экономичес-кого сотрудничества между странами выдвинуло требование обеспечения этого сотрудничества соответствующей научно-технической документацией, охвата международной стандартизацией широкой номенклатуры продукции, поставляемой на мировой рынок. Это привело к необходимости перехода от разработки базовых стандартов к разработке международных стандартов на конкретную продукцию, поставляемую на мировой рынок, требований к ее техническим параметрам, конструктивным размерам, средствам хранения и упаковки. [c.202]

Открытые оптические резонаторы играют важную роль в современной квантовой электронике. Хотя и ранее оптические интерферометры находили широкое применение в спектроскопии, бурное развитие теории и техники оптических резонаторов в последние годы обусловлено тем, что они оказались почти идеальным устройством для создания положительной обратной связи в лазерах. Совокупность оптического резонатора и помещаемой в его полость активной среды может рассматриваться как автоколебательная система, затухание в которой компенсируется усилением в активной среде. При этом параметры резонатора существенным образом влияют на генерируемое излучение, в значительной степени определяя его пространственно-частотные, поляризационные и энергетические характеристики. В то же время самостоятельное значение сохраняют пассивные резонаторы (не содержащие в своей полости активной среды). Такие устройства используются в технике для пространственно-частотной селекции лазерного излучения и в качестве оптичес ких дискриминаторов. Особое распространение получили пассивные перестраиваемые резонаторные системы — так называемые сканирующие интерферометры, используемые для анализа частотных характеристик лазерного излучения. [c.3]

Большое растворное пространство обеспечивает устойчивость работы аппарата и слабую чувствительность к колебаниям параметров греющего пара. Однако изменение давления вторичного пара резко влияет на производительность аппарата. Так, при снижении давления вторичного пара начинается бурное самовскипа-ние раствора, что приводит к забросу жидкости в паровое пространство и паропровод вторичного пара. [c.53]

Зная, что при бурном состоянии потока параметр кинетичности Пк > 1, а при спокойном Пк < 1, приходим к заключению, что зна-гиенатель правой части уравнения (XII. 19) при бурном состоянии потока всегда меньше нуля, т. е. при А < Акр [c.272]

HOTO профиля прыжка в настоящее время точный учет силы тяжести затруднителен. По экспериментальным исследованиям Б. А. Бахметева и Матцке, при уклонах русла до Ц = 0,07 продольный профиль прыжка мало чем отличается от профиля прыжка, образуемого в горизонтальном русле. При уклонах русла /о > 0,07 продольный профиль прыжка зависит как от продольного уклона русла, так и от числа Фруда (или параметра кинетичности). Если же уклон русла очень велик (г о>0,35), струя с большой скоростью пролетает в нижний бьеф, сохраняя бурное состояние -на значительном расстоянии от подошвы вальца. Определим осноиные параметры гидравличеокого прыжка (высоту, длину, сопряженные глубины) при Iq >0 в условиях плоской задачи. [c.328]

Исследования, проведенные Б. А. Бахметевым, Сметаной, Эйнвахте. ром, А. Н. Ахутиным, Н. И. Павловским и другими, показали, что основное уравнение совершенного прыжка (Х /П.12) отвечает опытным данным при отношении сопряженных глубин /12/ 12 2. При отношении сопряженных глубин /12/Й1<2, что соответствует значениям параметра кинетичности Як1<СЗ, уравнение совершенного прыжка не отвечает опытным данным, так как переход потока из бурного состояния в спокойное осуществляется в виде ряда волн, постепенно затухающих по направлению движения жидкости. Такая форма сопряжения бурного потока со спокойным получила название прыжка-волны (см. рис. ХУП.7). Структура прыжка-волны отличается от обычного совершенного прыжка здесь отсутствует завихренная водоворотная зона, а имеются лишь волновые колебания, при которых нарушается закон гидростатического распределения давлений в поперечных сечениях потока. Последними исследованиями установлено, что под первой наибольшей волной наблюдается искривление струи в таких масштабах, когда надо учитывать влияние центробежной силы. Все эти обстоятельства вызвали необходимость изыскать особую зависимость для сопряженных глубин прыжка-волны. [c.339]

Однако при достаточно больших значениях параметра кинетичности Як или числа Фруда Рг в потоках с примерно плоским или горизонтальным дном русла при малых возмущениях можно пренебречь составляющими скорЛ тей и ускорений по глубине, т. е. считать, что за пределами пограничного слоя, который имеет малую толщину, продольная скорость у дна и на поверхности потока примерно равны между собой. Это положение подтверждается экспериментальными данными И. А, Шеренкова, на основе которых им были построены, эпюры местных осредненных скоростей для бурного свободно растекающегося потока (рис. ХХУП.53). [c.585]

Бурный рост народного хозяйства СССР, применение сверхвысоких параметров в энергетике и глубокого холода в технике ставят перед тенлоизоляционной промышленностью задачи огромной важности. [c.4]

Основными факторами, стимулировавшими бурное развитие науки и техники водообработки в нашей стране, явились повышение параметров пара, рост единичной паропроизводительности котельных агрегатов, перевод котлов на сжигание твердых и жидких топлив в экранированных высокотеплонапряженных камерных топках, а также широкое внедрение централизованного теплоснабжения промышленных предприятий от ТЭЦ с характерными для них значительными потерями отборного пара и конденсата у производственных потребителей. Эти обстоятельства вызывали, с одной стороны, все более и более высокие требования, предъявляемые к качеству питательной воды котлов, а с другой — способствовали росту единичной производительности сооружаемых на ТЭЦ водоподготовительных установок. [c.5]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...