Паули (Pauli

Пастухов Николай Петрович, 1870 г. 115 Пате Ш., 1914 г. 338 Патетин, 1885 г. 386 Патон Евгений Оскарович, 1870— 1953, 253, 256 Паули Вольфганг (Pauli W.), 1900— 1958, 454 [c.493]

В совр. О. квантовые представления не противопоставляются волновым, а сочетаются на основе квантовой механики и квантовой электродинамики. Квантовая теория позволила дать интерпретацию спектрам атомов, молекул и ионов, объяснить воздействие элекгрнч., магн. и акустич. полей на спектры, установить зависимость характера спектра от условий возбуждения и т. д. Примером обратного влияния О. на развитие квантовой теории может служить открытие сооств. механик. момента — спина — и связанного с ним собств. магн. момента у электрона и др. частиц, повлёкшее за собой установление Паули принципа (1926) и истолкование сверхтонкой структуры спектров [В. Паули (W. Pauli), 1928]. [c.422]

Введены В. Паули (W. Pauli, 1927) для описания собств. механич. момента (спина) s = < ha и магн. момента fi — (eh/2m )a электрона (см. Паули уравнение). [c.550]

В. Паули (W. Pauli), П. Йордан (Р. Jordan), 1922 . Важнейшее свойство П. ф,— обращение их в нуль вне светового конуса, т. е. при (х — у) = (xq — Уо) — — (х — у) < 0. Эго свойство отражает микропричинность локальных квантовых теорий поля любые операторы, определённые в точках, разделённых пространственноподобным интервалом, всегда коммутируют (даже при учёте взаимодействия), и соответствующие ди-намич. величины допускают независимое измерение. Явное выражение для Ь х) (в системе единиц h — с =1) имеет вид [c.576]

Учёт С. э.чектрона позволил В. Паули (W. Pauli) сформулировать принцип запрета, утверждавший, что в произвольной физ. системе не может быть двух электронов, находящихся в одном и том же квантовом состоянии (см. Паули принцип). Наличие у электрона С., равного i/j, объяснило мультиплетную структуру атомных спектров (тонкую структуру), особенности [c.631]

В. Паули (W. Pauli) в 1940 доказал Паули meope.ua), что тип статистики однозначно связан со спином частиц. В отличие от частиц с полуцелым спином, частицы с целым спином подчиняются Бозе—Эйнштейна статистике. Согласно Ф.— Д. с., в каждом квантовом состоянии может находиться не более одной частицы. [c.283]

Идея о существовании нейтрино—частицы, исключительно слабо взаимодействующей с веществом, принадлежит В. Паули (W. Pauli, 1930), указавшему, что подобная гипотеза позволяет устранить трудности с законом сохранения энергии в процессах бета-распада радиоакт. ядер. Экспериментально существование нейтрино было подтверждено при исследовании процесса обратного бета-распада лишь в 1956 [Ф. Райнес (F, Reines) и К. Коуэн (С. owan)]. [c.597]

В 1852 г. Л. Вердер (L. Werder) спроектировал и сконструировал в Нюрнберге испытательную машину на 100 т для контрольного испытания растянутых элементов мостов, спроектированных В. Паули (W. Pauli). Эта машина оказалась весьма точной и пригодной для испытания крупных элементов сооружений. В последующем большая часть европейских лабораторий смонтировала и установила у себя подобные машины, почему не приходится сомневаться, что значительная доля научно-исследовательской работы по механике материалов, проведенной во второй половине XIX столетия, была выполнена именно на машинах Вердера. [c.164]

В разделе 14.8 задача о взаимодействии атома с полем сводится к самой простой ситуации взаимодействия двухуровневого атома с одной модой поля излучения. Такая модель была введена Е. Джейнсом (Е.Т. Jaynes) вместе с Ф. Каммингсом (F.W. ummings) и, независимо, Г. Паулем (Н. Paul) в 1963 году. Долгое время эта модель была любимой игрушкой теоретиков, а благодаря современным достижениям квантовой оптики, в частности, при создании резонаторов с высоким Q-фактором для микроволнового и оптического излучений, она реализована экспериментально. Благодаря простоте, предсказательной силе и экспериментальному воплош,ению модель стала дрозофилой квантовой оптики. [c.428]

Выявленное нами офаничение на числа заполнения для ферми-систем JVp = О, 1 (или ни одного, или один) — это знаменитый принцип запрета Паули (W. Pauli, 1925). Существует теорема о связи спина и статистики, доказанная для свободных квантовых полей (W. Pauli, 1940) системы частиц с полуцелым спином ( /г, Уз, ) описываются V iis-функциями, с целым (0,1,2,...) — V s-функциями. В йервом случае говорят о статистике Ферми—Дирака, во втором — о статистике Бозе-Эйнштейна. Доказательство теоремы исходит из обшерелятивистских представлений квантовой теории поля и существенно выходит за рамки нашего курса, поэтому мы принимаем ее как дополнительную (уже не статистическую) аксиому. Примерами ферми-частиц являются электроны, протоны, нейтроны, / -мезоны, нейтрино, все виды кварков, Не и т.д. Примерами бозе-частиц — фотоны, т-мезоны, глюоны всех цветов. Не и т. д. [c.144]

Задача 14. Определить парамагнитную восприимчивость газа свободных электронов, связанную с наличием у них собственных магнитных моментов (спиновый парамагнетизм Паули, W. Pauli, 1927). Рассмотреть случаи вырожденного и невырожденного газов. [c.224]

ТД и СФ-П, гл. V, 8), то в результате такого рассмотрения, причем в низшем порядке по бЯ, мы пришли бы к уравнению (кинетическому уравнению Паули, W. Pauli, 1928), описывающему эволюцию функции распределения Wn t) в огрубленной, так называемой кинетической шкале времени [c.302]

В. Паули (W. Pauli) для эл-нов в атоме и назван им принципом запрета, затем распространён на любые фермионы. В 1940 Паули показа.л, что принцип запрета — следствие существующей в релятив. квант, механике связи спина и статистики ч-цы с полуцелым сппном подчиняются Ферми — Дирака статистике, поэтому волн, ф-ция системы одинаковых фермионов должна быть антисимметричной относительно перестановки любых двух фермионов отсюда и следует, что в одном состоянии может находиться не более одного фермиона. [c.523]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...