Саксена соотношение

Электрокинетические явления. Соотношение Саксена [c.77]

Каждое из этих двух уравнений связывает осмотическое явление с явлением переноса. Уравнение (5.39), известное под названием соотношении Саксена, было выведено еще ранее с помощью кинетических соображений. Однако использовать такие кинетические соображения возможно лишь в том случае, если принимается какая-либо упрощенная модель перегородки, разделяющей две фазы, например, если диафрагму уподобляют капилляру с постоянным сечением. Смысл термодинамического вывода состоит в том, что он сохраняет силу независимо от природы диафрагмы или пористой стенки. [c.80]

E. Мезон и С. Саксена преобразовали соотношение (4-17) к форме уравнения Васильевой с постоянными Aij, определяемыми по формуле [Л. 18] [c.89]

Е. Мэзон и С. Саксена [Л. 18] вывели соотношение (4-70) исходя из основных положений строгой кинетической теории газов с по-мош,ью вполне обоснованных допущений [Л. 146]. [c.141]

С. Саксена и др. [Л. 34] улучшили гиршфельдеровскую теорию теплопроводности смесей многоатомных газов, учтя обмен энергией между поступательными и внутренними степенями свободы молекул. Выведенное ими соотношение имеет вид [c.141]

Соотношение Лиддейна — Сакса — Теллера. Поляризация ионных кристаллов, обусловливающая специфическую зависимость диэлектрической проницаемости от частоты и температуры, хорошо описывается моделью Борна, основанной на динамических свойствах кристаллической решетки. Динамическая модель колебаний решетки позволяет не только рассчитать е, но н установить соотношение [c.85]

Уравнение (3.8), обычно называемое соотношением Лиддейна—Сакса—Теллера (ЛСТ), следует из приведенного ранее анализа в предположении, что e((OLo)=0. Известно [9], что резонансная частота равна Шго, а е = 0 на частоте Wlo- [c.85]

СОт — СО -ь 1С0у) где — вклад от электронной поляризуемости атомов, — поперечная резонансная частота ансамбля осцилляторов, = А е /(т е (ш)], N — плотность ионов, дающих вклад в поляризуемость, — характеристическая масса, а постоянная у учитывает затухание. Частота, при которой е ш) = О, называется продольной резонансной частотощ частоты и связаны с = е(0) и = е(оо) соотношением Лиддана — Сакса — Теллера [c.58]

Значения сод рассчитаны из соотношения Лиддейна - -Сакса—Теллера с Использованием данных из первых тре.ч столбцов таблицы. [c.202]

Экспериментальные величины 8(0), е(оо) и сог приведены в табл. 5.1. Эти величины взяты главным образом из обзора Е. Вигз1е1п. Величины со рассчитаны но другим данным с номощью соотношения Лнддейна — Сакса — Теллера, формула (5.52). Величины сот- ирн температуре 4 °К даны в работе Джон- са и др. [31]. [c.203]

Объяснение происхождения сегнетоэлектричества возможно на основе двух подходов, которые связаны между собой. Во-первых, мы можем исходить из представлений так называемой поляризационной катастрофы, согласно которым в некоторых критических условиях поляризация становится очень большой. Во-вторых, мы можем пользоваться представлениями теории распространения в кристаллах поперечных оптических фононов при очень низких частотах (Андерсон [15], Кокрен [16], Гинзбург [17]). Взаимосвязь между этими двумя подходами устанавливается соотношением Лиддейна — Сакса — Теллера, которое было, приведено выше в гл. 5. [c.498]

Это соотношение, связывающее частоты продольных и поперечных оптических мод со статической диэлектрической проницаемостью и показателем преломления, называется соотношением Лиддана — Сакса — Теллера. Обратите внимание, что оно полностью следует из той интерпретации, которую формулы [c.171]

Соотношение Лиддана — Сакса — Теллера (27.67) проверялось путем сравнения значений и озг, найденных методом рассеяния нейтронов, с измеренными значениями диэлектрической проницаемости и показателя преломления. В двух щелочно-галоидных соединениях (Nal и КВг) отношения оз /сог и (ео/еоо) / оказались совпадающими с точностью до экспериментальной ошибки измерения (составлявшей несколько процентов) ). [c.172]

Однако поскольку соотношение Лиддана — Сакса — Теллера вытекает только из аналитической формы функции е (со), его справедливость еще не служит строгим доказательством справедливости теории. Более определенное подтверждение могут дать формулы (27.54), (27.55) и (27.58), комбинируя которые, получаем [c.172]

Два этих замечания (о бесконечном значении оптической диэлектрической проницаемости и о наличии оптической моды с нулевой частотой) не независимы. В силу соотношения Лиддана — Сакса — Теллера одно из них вытекает из другого, так как, согласно этому соотношению, частота поперечной оптической моды должна обращаться в нуль, когда статическая диэлектрическая проницаемость становится бесконечно большой. [c.181]

Исходя непосредственно из формулы (27.90), покажите, что тогда соотношение Лиддана — Сакса — Теллера (27.67) принимает более общую форму [c.183]

Диэлектрическая вроницаемость сегнетоэлектриков II 181 соотношение Клаузиуса — Моссотти II 166 соотношение Лиддана — Сакса — Теллера II 171, 172 щелочно-галоидных кристаллов II 176 электронного газа I 338—343 -- по Друде I 33 [c.396]

Используя соотношение Лиддана—Сакса—Теллера [31] [c.392]

Эти два соотношения, называемые соотношениями Саксена, были первоначально получены на основании кинетических соображений для частных случаев, однако при использовании формализма неравновесной термодинамики их справедливость имеет более общий характер. [c.361]

Рекомендации. Неполярные смеси. Можно применять любой из трех описанных методов. По методу Мэсона—Саксены используется уравнение (10.6.1) с Ф - по соотношению (9.5.2) или с Ац по уравнениям (10.6.2) и (10.6.5). [c.442]

Как показали Саксена и Гапта [161], это соотношение можно с успехом использовать для смесей легких газов. [c.444]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...