ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Теория догоняет эксперимент из "Репортаж из мира сплавов (Библ, Квант 71) " Рентгеновские эксперименты показали, что упорядочение в сплавах весьма распространенный тип фазовых превращений. Стала очевидной необходимость создания их количественной теории. К появлению ее первого варианта причастны три автора, по именам которых она названа теорией Горского— Брэгга — Вильямса (ГБВ). Но (как и в случае с открытием дислокаций) действовали они не слишком согласованно. [c.174] Горского, где было сделано почти то же самое. В своей следующей публикации Брэгг и Вильямс принесли извинения за отсутствие в их первой статье ссылок на его работу. А сама теория с этих пор получила тройственное название. [c.175] Вадим Сергеевич Горский (1905—1941) был одним из пионеров советской металлофизики. К его 80-летию в журнале Успехи физических наук была опубликована статья ), где, наверное, впервые оценено научное наследие Горского. В ней, в частности, подчеркивается, что главное дело его творческой жизни заключалось в глубоком исследовании процессов упорядоче-ния-разупорядочения сплавов Си — Аи . Первую из своих работ на эту тему Горский опубликовал еще будучи студентом. Это и было самое раннее теоретическое описание фазовых переходов порядок — беспорядок. [c.175] Теория ГВВ основывается на изинговской модели упорядочивающегося сплава, т. е. по сравнению со случаем распада твердых растворов изменены только знак V и цель расчета. Раньше нас интересовало распределение компонентов по двумя фазам, а теперь — по двум подрешеткам. [c.176] На первый взгляд, выбор довольно произволен. Но вы вскоре убедитесь в его удобстве и естественности. [c.176] Если дальнего порядка в р-латуни нет, ровно по-лови а узлов цинковой подрешетки окажется занятой своими атомами. Тогда Nzn — Nli и параметр Дальнего порядка равен нулю. Наоборот, при абсолютном порядке A in== iV/2 и 11=1. [c.177] при т] =0 она равна 1/2 —концентрации цинка. Зато при т] 1 она также равна 1 вся подрешетка заполнена только цинком. [c.177] До сих пор параметр дальнего порядка казался довольно абстрактной величиной, искусственно введенной трудами Горского, Брэгга и Вильямса. На самом деле это физическая величина, измеряемая в дифракционном эксперименте И мы сейчас это по-, кажем. [c.177] Более строгие рассуждения показывают, что интенсивность сверхструктурных рефлексов просто пропорциональна квадрату параметра дальнего порядка и поэтому его легко измерить в дифракционном эксперименте. Не надо только забывать, что упорядочение в Р-латуни нельзя изучать с помощью рентгеновских лучей. Медь и цинк — соседи по таблице Менделеева. В их атомах почти одинаковое число электронов, и рентгеновские лучи их не различат. Соседние плоскости даже в упорядоченной фазе рентгеновским лучам все равно будут казаться эквивалентными и сверхструктурных рефлексов практически не возникнет. Поэтому лучше пользоваться нейтронами. [c.178] Наша дальнейшая программа легко просматривается. Надо выразить энергию и энтропию в виде функции параметра дальнего порядка, подставить их в формулу для свободной энергии и найти, при каком значении ri реализуется ее минимум. Если кому-то не хочется следить за выкладками, он может сразу заглянуть в конец параграфа. [c.178] Перед тем как искать его минимальное значение, построим график зависимости свободной энергии от параметра дальнего порядка ri при разных температурах (см. рис. 111,6). Видно, что при достаточно больших значениях температуры минимум прочно покоится в нуле — неупорядоченная фаза оказывается с точки зрения свободной энергии наиболее выгодным вариантом. При понижении температуры минимум, однако, перемещается в область больших значений Tj — порядок входит в силу. [c.180] Это основное уравнение теории ГБВ. Оно не столь простое, чтобы зависимость ri(7) выражалась в явном виде. Поэтому мы прибегнем к построению графиков обеих частей уравнения (рис. 104). [c.180] Казалось бы, все очень удачно и можно применить теорию ГБВ и для других упорядочивающихся сплавов. К чему это приведет, мы увидим в следующем параграфе. [c.182] Вернуться к основной статье