ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Высокоамплитудное низкочастотное периодическое возбуждение круглой струи и плоского слоя смешения из "Акустическое управление турбулентными струями " В работе [4.5] в широком диапазоне интенсивностей пульсаций скорости при выходе из круглого сопла ( о = Ю - 45%) был реализован синусоидальный закон модуляции расхода воздуха. Это подтверждается тем, что амплитуды гармоник и субгармоник периодических пульсаций бьши примерно на 20 дБ меньше амплитуды основного тона пульсаций. При этом средняя скорость истечения поддерживалась постоянной (uq = 10 м/с. Re = = 3,5 10 ), а частота / = 30 - 100 Гц, что соответствует Stj = 0,15 - 0,5. [c.129] С помощью термоанемометра постоянного сопротивления были измерены средние скорости вдоль оси струи и в ее сечениях, продольные пульсации скорости, их спектры и фазовые скорости распространения гидродинамических волн вдоль оси струи. При этом из-за больших амплитуд скорости линеаризации выходного сигнала термоанемометра не осуществлялась, все параметры потока определялись с помощью градуировочной характеристики датчика термоанемометра. Термоанемометрические измерения при больших амплитудах связаны со значительной погрешностью, увеличивающейся с удалением от оси струи. [c.130] На рис. 4.2 и 4.3 представлены затухание средней скорости и изменение интенсивности пульсаций скорости вдоль оси струи при различных уровнях ( о) и частотах (St ) периодического возбуждения. Мы видим, что с ростом Со до 20 - 47% сильно возбужденная струя сначала (до x/d = 4) затухает быстрее, чем невозбужденная, а затем (при x/d 4) - медленнее. В связи с этим при a /d 4nSt f = 0,15 - 0,25 средняя скорость на оси возбужденной струи превосходит скорость невозбужденной струи. Аналогичный эффект был ранее обнаружен в работе [4.6]. [c.130] НИИ струи процесс спаривания кольцевых вихрей реализуется неоднозначно. [c.134] при St = 0,34 и q — 32% процесс спаривания подавляется, в то время как при St = 0,67 и q = 17% реализуется только одно спаривание вихрей при q = 0,5% и отсутствии возбуждения первое спаривание происходит в сечении x/d = 1, второе - в сечении x/d = 1,5-2,56, а при xfd А вихревые кольца разрушаются вследствие их азимутальной неустойчивости. [c.134] Вернуться к основной статье