ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Акустическое возбуждение турбулентной струи при нарушении гармоничности воздействующего сигнала из "Акустическое управление турбулентными струями " Как известно, при генерации звука чистого тона различного рода излучателями в спектрах акустического сигнала, помимо основной тональной составляющей, вследствие нелинейности акустических характеристик излучателя (громкоговорителя) образуются и составляющие на частотах гармоник. Относительный уровень гармонических составляющих высших порядков, как правило, возрастает с увеличением уровня возбуждающего сигнала. [c.101] В наших опьггах по акустическому возбуждению турбулентных струй, как и в аналогичных опытах других исследователей, использовавших электродинамические излучатели звука, уровень гармоник был существенно ниже уровня основной составляющей, так что наличие этих гармоник не оказывало существенного влияния на процесс воздействия акустических колебаний на струю. Следовательно, можно утверждать, что в большинстве экспериментальных исследований акустического возбуждения турбулентных струй и слоев смешения имело место тональное, гармоническое воздействие. [c.101] Ниже представлены результаты экспериментального исследования влияния формы воздействующего на струю акустического сигнала на ее аэродинамические характеристики. Экспериментально исследовано изменение средней скорости и продольных пульсаций скорости в фиксированной точке на оси струи (x/d = 8) при поперечном акустическом облучении струи при различных-Ma TOTax, уровнях и форме звукового сигнала [2.19]. Экспериментальная установка описана в работе [2.22]. Ее основные параметры диаметр сопла d = 0,02 м, скорость истечения uq = 10 и 20 м/с, соответствующие числа Рейнольдса Re = uod/u = 1,4 10 и 2,8 10 . Начальный пограничный слой был близок к ламинарному. [c.102] На рис. 2.67 и 2.68 приведены результаты термоанемометрических измерений зависимостей u/u = F k, St ) и и /и — F ik, St,) в фиксированной точке на оси струи x/d = 8 при гго = Ю и 20 м/с (Re = 1,4 10 и 2,8 10 ). Там же представлены соответствующие результаты для случая гармонического возбуждения. Наиболее интересные результаты получены при высокочастотном возбуждении (Stj = 3-8). Здесь при к = 0,1 - 0,9 уменьшение и fu и увеличение u/u заметно больше, чем при гармоническом возбуждении. [c.105] Следует отметить, что при одинаковом значении уровня звукового давления вблизи кромки сопла Lq с 130 дБ с увеличением скорости от uq = = 10 м/с до 20 м/с эффективность высокочастотного возбуждения струи негармоническим сигналом уменьшается. Так, при uq = 10 м/с в точке x/d = 8 H2L оси струи минимум и /и при Stj, = 4 для гармонического и негармонического сигнала соответственно равен 0,9 и 0,7, в то время как при U0 = 20 м/с эти значения равны 0,92 и 0,82. Это обусловлено тем, что в обоих случаях разнятся значения v juQ, составляющие, соответственно, 1,5 и 0,75%. Для того, чтобы в обоих случаях получился одинаковый эффект при увеличении скорости истечения в два раза (от 10 до 20 м/с) следует увеличить уровень звукового давления на 6 дБ, т.е. вместо Lq = 130 дБ задать 136 дБ. [c.105] На рис. 2.69 представлены зависимости u/uq и и / о от продольной координаты для турбулентной струи (щ = 10 м/с) при гармоническом и негармоническом (к = 0,9) акустическом возбуждении (St , = 6, v /tio = = 1,5%) и при отсутствии возбуждения. Эти зависимости иллюстрируют эффективность негармонического возбуждения по сравнению с гармоническим для реализации эффекта ослабления турбулентности. [c.105] Вернуться к основной статье