ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Акустическое возбуждение высокоскоростных струй из "Акустическое управление турбулентными струями " Дозвуковая струя при числах Маха Мо = 0,15 - 0,93 облучалась высокоинтенсивным звуком (L = 170 дБ) с частотой = 14 кГц, число Рейнольдса изменялось в интервале Re = 2,1 10 -19,2 10 [2.3]. Схема экспериментальной установки показана на рис. 2.31. Газоструйный излучатель /, питаемый сжатым воздухом от компрессора, располагался в одном из фокусов эллиптического концентратора 2, срезанного в плоскости второго фокуса (F2). Во втором фокусе помещался срез воздушного сопла 3, через которое подавался воздух под давлением 0,02 - 0,7 атм, что соответствовало числу Маха истечения Мо = 0,15 - 0,93. Диаметр выходного сечения сопла d = 4 5 6 9 12 и 15 мм. Отработанный воздух из излучателя полностью удалялся из концентратора через пазы 4 и не влиял на исследуемую струю. [c.74] Исследуемые струи укладывались в размер фокального плана и находились пракгически в равномерном по сечению (в пределах 1 дБ) звуковом поле. В спектре звукового сигнала, измеренного в фокальной плоскости концентратора в отсутствие струи, субгармоника с частотой, вдвое меньше основной, не наблюдалась или ее уровень был по крайней мере на 50 дБ ниже уровня основной частоты. В спектре, кроме основной частоты, наблюдались лишь высшие гармоники, причем уровень составляющей с удвоенной частотой был на 15 - 20 дБ ниже уровня основного сигнала. Таким образом, струя возбуждалась практически гармоническим сигналом [2.13]. [c.74] На рис. 2.32 для сопла диаметром d = 6 мм представлено изменение скорости вдоль оси струи при Мо = 0,42 (uq = 138 м/с) и Мо = 0,93 (uo = = 315 м/с) при числах Струхаля, соответственно равных St , = 0,57 и 0,25. Отсюда следует, что характер звукового воздействия при больших дозвуковых скоростях и высоких амплитудах возбуждающего сигнала остается тем же, что и при сравнительно слабом акустическом возбуждении (см. п. 2.1). При Sts 1 это воздействие проявляется в уменьшении или даже в практически полном исчезновении начального участка струи. Как следует из зависимостей uo/um = (p x/d), представленных на рис. 2.32, на основном участке возбужденных струй происходит более быстрое раскрытие струи, т.е. возрастание углового коэффициента К = d uo/um)/d x/d). [c.74] Вернуться к основной статье