ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Теплофизические свойства фреона из "Теплофизические свойства аммиака Том 2 " Термодинамические таблицы для газообразного и жидкого фреона-И рассчитаны по уравнениям, указанным в разд. 2.2, охватывают область Г=233—473 К и р = 0,01—20 МПа и включают восемь величин (табл. 20 и 21). В качестве начала отсчета калорических функций принято состояние кипящей жидкости при 273,15 К, значения энтальпии и энтропии в этой точке приняты равными 400 кДж/кг и 4 кДж/(кг-К) соответственно. [c.73] Приведенная в разд. 2.3 система уравнений для расчета вязкости и теплопроводности фреона-И применима во всей экспериментально изученной области состояний. Однако необходимые для определения v, а и Рг точные значения термодинамических функций Q и Ср имеются до давлений 20 МПа. Поэтому рекомендуемые таблицы переносных свойств (табл. 22 и 23) охватывают ту же область состояний, что и термодинамические таблицы. [c.73] Опытные данные в однофазной области. Термические свойства фреона-12 в газовой фазе подробно изучены до давлений 14 МПа и температур 483 К, причем минимальная температура составляет 273 К (табл. 24, рис. 24). В области жидкого состояния плотность измерена при очень высоких давлениях до 160 МПа [3.56]. [c.97] Таким образом, в области газовой фазы фреона-12 до 9 МПа и 450° С наблюдается согласование до 0,15% результатов последних исследований [3.63, 3.18, 3.55, 3.79]. [c.100] Изобарная теплоемкость газообразного фреона-12 при атмосферном давлении измерена в интервале температур от 173 до 460 К [3.42, 3.45, 3.60, 3.35, 3.8, 3.50]. Наиболее прецизионные измерения с точностью до 0,1 % в интервале температур от 243 до 363 К выполнены методом проточного калориметра Мази [3.60]. Полученные им данные согласуются с результатами работ [3.42, 3.45, 3.35] в пределах точности измерений последних (рис. 26). [c.101] В табл. 25 сопоставлены теплоемкости Ср , энтальпии (Ят — — Яо ) и энтропии St по данным [2.31, 0.42, 0.43, 0.45, 0.28]. Расхождения данных [0.43], [0.45] и [0.28] невелики и составляют не более 29 кДж/моль по энтальпии и 0,22 кДж/(моль-К) по энтропии. Относительно упомянутых работ данные Олбра й-та с сотрудниками [2.31] об энтальпии и энтропии сильно завышены при высоких температурах. Возможно, это связано с поправкой на ангармоничность, введенной в работе [2.31] по данным Мази, относящимся к сравнительно низким температурам. [c.102] Значения теплоемкости Ср в [2.31] и [0.42] почти совпадают и примерно на 0,5 % превышают практически не отличающиеся друг от друга данные [0.43] и [0.45]. Результаты расчета соответствуют прецизионным опытным данным Мази и согласуются с опытными данными [3.42, 3.45, 3.35] с точностью эксперимента (см. рис. 26). [c.102] Скорость звука исследована в газовой [2.30, 3.65] и жидкой 2.54] фазах. В [3.65] скорость звука определена экспериментально лишь на одной околокритической изотерме в четырех точках при докритических давлениях. Результаты [2.54] охватывают жидкую фазу только при атмосферном давлении. Наиболее обстоятельно изучена скорость звука в газовой фазе Ше-лудяковым, Колотовым и Соловьевым [2.30], причем отклонение от вычисленных по уравнению состояния значений [3.20] лежит в пределах точности эксперимента [3.1]. [c.102] Опытные данные на линии равновесия фаз. В проведенных исследованиях по линии равновесия фаз получены данные о давлении насыщенного пара ps, плотности кипящей жидкости q, скорости звука w и в паровой и жидкой фазах, теплоте парообразования г и поверхностном натяжении а (табл. 26). [c.102] Давление насыщенного пара фреона-12 тщательно изучено в широком интервале температур от 172 К до критической точки в [3.47, 3.52, 3.62, 3.63, 3.79]. Опытные данные последних надежных исследований [3.63, 3.79] согласуются между собой со средним расхождением 0,2 %. [c.102] Отклонение опытных данных о давлении насыщения от значений, рассчитанных по уравнению (3.1), показано на рис. 27. [c.104] Плотность кипящей жидкости q измерена пикнометрическим методом и методом гидростатистического взвешивания только в двух работах [3.44, 3.62] в интервале температур от 151 до 380 К. Опытные данные этих исследований согласуются между собой до 0,15 %. [c.104] Отклонение опытных данных о плотности кипящей жидкости от значений, рассчитанных по уравнению (3.3), показано на рис. 28. [c.104] Примечание. Принятые в этой книге значения параметров указаны в табл. 3. [c.106] Скорость звука на линии насыщения исследована акустическими методами как в жидкой, так и в паровой фазах [1.31, 2.30, 3.15, 3.34, 3.54, 3.68]. Данные разных авторов в области жидкости и пара согласуются между собой в пределах нескольких десятых процента, причем такие же расхождения отмечаются между данными Института Теплофизики СО АН СССР, полученными в 1967 г, [1.31] и в 1969 г. [2.30]. [c.106] Поверхностное натяжение экспериментально исследовано методом капиллярного поднятия [2.46, 2.64, 0.55, 1.11, 3.12, 3.57, 3.75] и комбинированным методом [2.12, 3.10]. Выше 210 К имеются данные разных авторов, причем расхождения лежат в пределах точности опыта порядка 1 %. Поверхностное натяжение в области низких температур вплоть до 128 К исследовано лишь в [0.55]. [c.106] Рассчитанные по обобш.енному уравнению [2.12, 3.10] значения поверхностного натяжения удовлетворительно согласуются с опытными данными во всем диапазоне температур. [c.106] Сопоставление опытных и расчетных значений поверхностного натяжения фреона-12 показано на рис. 30. [c.108] Значительно более надежные таблицы были составлены в 1955 г. Мак Харнессом, Эйземайом и Мартиным [3.62]. При расчете свойств применяли уравнение состояния в форме Мар-тина-Хау, которое описывало собственные термические измерения авторов до (0 = 1,5. По сравнению с первыми таблицами значительно был расширен диапазон параметров состояния и повышена точность входящих в таблицы свойств. [c.108] Вернуться к основной статье