ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Обзор опубликованных данных о термодинамических свойствах из "Теплофизические свойства аммиака Том 2 " Рекомендуемые справочные данные о теплофизических свойствах фреона-10 на линиях равновесия жидкость — пар приведены в табл. 12 и не включают величин теплоемкости Ср. Но при Г Гн.т.к. имеются опытные данные о теплоемкости жидкости Ср и аппроксимирующее их уравнение (1.10). Поэтому при необходимости можно рассчитать а и Рг в жидкой фазе при Т до 350 К. [c.50] Таблицы теплофизических свойств фреона-10 в однофазной области в этой книге не приводятся. Вместе с тем следует подчеркнуть, что представленные в разделах 1.1 —1.2 уравнения позволяют рассчитывать q, w, г], Я, Z)i, i и другие величины с достаточно высокой точностью и в сравнительно широком интервале температуры и давления. [c.50] Опытные данные в однофазной области. Перечень экспериментальных работ, посвященных исследованию термодинамических свойств фреона-11 в однофазной области приведен в табл. 13. [c.54] Изобарная теплоемкость твердого и жидкого фреона-11 при атмосферном давлении измерена Осборном с сотрудниками 2.56] с использованием адиабатического калориметра и платинового термометра сопротивления. Оцененная автором погрешность не превышала 0,5 % для температур 15—25 К и 0,1 % для более высоких температур. [c.56] Проточный стеклянный адиабатический калориметр с разомкнутой схемой циркуляции применен Беннингом с сотрудниками [2.37] для определения Ср паров. Было выявлено влияние расхода исследуемого вещества на измеряемую теплоемкость. Погрешность результатов авторы оценивают косвенно по тари-ровочным опытам с парами двуокиси серы и аммиака. Ошибка для нижнего температурного предела может достигать 4—8 % и иметь систематический характер, для верхнего — на порядок меньше. [c.56] В широком интервале температур и давлений измерена С. Г. Комаровым с соавторами [2.16] скорость звука в перегретых парах методом стоячих волн в резонаторе. Авторами приводятся результаты графической интерполяции опытных данных, средняя арифметическая погрешность которых оценена в 0,4%. Полученные результаты использованы для расчета энтропии. За начало отсчета принята изобара 0,0069 МПа по данным [0.38]. [c.57] Скрытая теплота парообразования определена Риделем [2.56 для одной температуры 290,40 К и для И температур И. А. Павловой [2.21] методом адиабатического калориметра. Погрешность определения г оценена в 0,1 % [2.56], и в 0,1—0,2 % в [2.21]. При 290,40 К значения по данным [2.56 и 2.21] расходятся на 0,6 кДж/кг, что составляет 0,3 %. [c.59] Теплоемкость вдоль линии кипяш ей жидкости измерена Беннингом с сотрудниками [2.37] методом калориметрирования с электрическим подводом тепла к исследуемому веществу. Вводились поправки на исправление части жидкости в паровом пространстве и на неадиабатичность калориметра. Последняя составляла 3—10%. О точности полученных данных можно лишь косвенно судить по результатам сравнения экспериментальных данных о Ср фреона-13, полученных на той же установке, с экспериментальными данными Риделя. Расхождение при 333 К достигает 5 %. [c.59] Скорость звука в насыщенных парах вплоть до критической точки измеряли Я. П. Колотов с соавторами [2.16] методом стоячих волн в резонаторе и С. Г. Комаров с соавторами [2.17 методом ультразвукового интерферометра с переменным расстоянием между излучателем и приемником при постоянной частоте сигнала. Расхождение данных этих двух работ носит систематический характер и достигает 4,5%. В [2.17] измерена также скорость звука в кипящем фреоне-11. Результаты определения скорости звука в кипящей жидкости представлены 2.32, 1.37] в виде температурной зависимости, абсолютная погрешность 0,23 м/с. Применен метод резонанса с цилиндрическим излучателем. [c.59] Поверхностное натяжение фреона-И экспериментально исследовано методом капиллярного поднятия [2.46, 2.64, 0.55, 2.2 и комбинированным методом [2.12]. Выше 230 К имеются данные разных авторов, причем расхождения лежат в пределах точности опыта и составляют значение порядка 1 %. Поверхностное натяжение в области низких температур вплоть до 160 К исследовано лишь в [0.55]. [c.59] Примечание. Принятые в этой книге значения параметров указаны в табл. 3. [c.60] Также используя принцип соответственных состояний, но уже с привлечением данных для более широкого круга веществ, разработаны И. И. Перельштейном, Е. Б. Парушиным [0.24, 4.16] уравнения для описания температурной зависимости орто-барических плотностей и давлений насыщения вплоть до критической температуры. Указанные авторами максимальные ошибки описания могут составлять для плотности кипящей жидкости 0,1 %, давления насыщенных паров 0,2%. [c.61] При составлении таблиц калорических свойств необходимо использовать результаты расчетов этих свойств в идеально-газовом состоянии. В табл. 16 систематизированы данные об идеально-газовой изобарной теплоемкости (Ср ), энтальпии Нт — Яо ) и энтропии (5о). Для единственной температуры 298,25 К энтропия жидкости и пара была определена Риделем [2.56] с использованием опытных данных об изобарной теплоемкости. Оцененная автором погрешность составляет 0,15%. В [2.44, 2.31, 0.29, 0.42, 0.43] расчеты идеально-газовых величин проводились в приближении гармонический осциллятор — жесткий ротатор, причем в [2.31, 0.42, 0.43] вводились поправки на ангармоничность колебаний. Как видно из табл. 16, данные 2.31, 0.42] согласуются между собой с высокой точностью (расхождения не превышают 0,2 %), что позволяет в дальнейшем ориентироваться на эти данные при проведении расчетов термодинамических свойств фреона-11. [c.62] Вернуться к основной статье