ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Теплофизические свойства фреона из "Теплофизические свойства аммиака Том 2 " В течение длительного времени расчетно-теоретические исследования термодинамических свойств фреонов проводили главным образом при параметрах состояния/ охватывающих лишь традиционную область их применения, поэтому большое распространение получили модельные и обобщенные уравнения состояния со сравнительно небольшим количеством эмпирических констант. [c.4] В табл. 1 приведены типы уравнений состояния фреонов. Из табл. 1 видно, что уравнение (0.1) содержит всего пять регулируемых констант. Для фреонов R11 и R12 полагали С=0 и, следовательно, степень уравнения относительно q понижали до третьей, при этом область применимости уравнения Битти — Бриджмена ограничивалась со = 0,4. Предложено обобщенное уравнение состояния Битти — Бриджмена [0.23, 0.24], описывающее область докритических плотностей со средней погрешностью 6z=l—1,5%. Это уравнение может быть рекомендовано для оценки термических свойств малоисследованных веществ. [c.4] Уравнение (0.3), содержаш,ее восемь констант для фреонов, применяли редко. В [3.52], опубликованной в 1955 г., получены коэффициенты уравнения (0.3) для фреона-12. В более поздних работах для расчета термодинамических таблиц и диаграмм обычно используют усложненные варианты этого уравнения. В табл. 1 представлены две модификации уравнения этого типа с одиннадцатью константами. Уравнение (0.4) предложил Морей [0.51], а уравнение (0.5) —Старлинг [0.3, 0.17]. [c.6] Уравнение Ромбуша (0.6) так же, как и уравнения (0.4) — (0.5), содержит одиннадцать регулируемых констант, но, судя по тексту [0.56, 0.57], эти константы определяли вручную . В [0.57] приведены коэффициенты уравнения (0.6) для фреонов R11, R12, R13 и R21. Уравнения рекомендованы к применению в области т = 0,5—2,0 и о) = 0—1,8, однако, рассчитанные авторами термодинамические таблицы и диаграммы для R11 [2.62], R12 [3.70] и R13 [4.53] охватывают только состояния сосущест-вуюш их фаз жидкость — газ и газовую фазу при относительно невысоких давлениях. [c.7] По мере накопления экспериментальных данных, повышения их точности и расширения изученной области состояний для расчета термодинамических свойств фреонов стали использовать более сложные уравнения. Технику нахождения констант уравнений состояния также непрерывно совершенствовали, а, начиная с 60-х годов, для аппроксимации экспериментальных данных стали широко применять ЭЦВМ. К настояш.ему времени разработаны эффективные алгоритмы и программы, позво-ляюш.ие успешно решать задачи статистической обработки больших массивов однородных и разнородных термодинамических данных с целью построения многопараметрических уравнений состояния. [c.7] Эти уравнения имеют открытый конец и в зависимости от диапазона изменения независимых переменных и требуемой точности аппроксимации могут содержать различное количество эмпирических констант. [c.7] Конкретные расчетные формулы для 17 термодинамических величин (2, h, S, Ф, f, v, Ср, w, б, ц. а. Р. 7. зв и др.), полученные с использованием интегродифференциальных соотношений термодинамики и записанные в операторной форме, приведены в первом томе этого справочника [0.2]. Их можно найти также в [0.23, 0.27 и др.]. Дополнительные комментарии нужны, пожалуй, только в связи с расчетами термодинамических свойств на кривой насыщения (линии кипения и конденсации) [0.27, 4.2]. [c.8] Обычно k = 3—6 [0.20, 0.57], a n=2—4 [0.18, 1.90, 2.36, 3.62, 5.15, 5.77 и др.], но для фреона-11, например, в [2.41] принято йп+ = = 0, и в правую часть уравнения (0.17) включено дополнительное слагаемое с дробной степенью. Более сложные уравнения nsixs) предложены также для фреонов-12, 13 и 14 [0.46, 4.47, 5.10 и др.]. В последние годы для описания кривых упругости хладагентов стали применять уравнение, предложенное Вагнером в 1973 г. [c.10] Особенностью уравнения (0.19) является то, что оно пра- вильно в количественном и качественном отношениях передает характер второй производной от тройной до критической точки, и при этом содержит всего две константы Ri и ра. имеющие определенный физический смысл. [c.10] Следует отметить, что уравнения (0.20) и (0.19) внутренне согласованы между собой. [c.11] Рекомендуемые авторами уравнений [0.22, 0.23, 0.24] значения критерия Риделя (Ri), критических параметров и безразмерных параметров iu уравнений (0.19) и (0.20) для фреонов R10, R11, R12, R13 и R14 приведены в табл. 2. [c.11] Литературные данные о дипольных моментах фторхлорза-мещенных углеводородов значительно отличаются [0.19]. Поэтому выбранные нами значения [id фреонов-11, 12 и 13 являются ориентировочными. Параметры АН о и 6в кристалла оценены только для R10 и R14 [0.50]. [c.13] Термодинамические свойства конденсированной фазы фре-онов R10 и R14 при температурах ниже тройной точки изучали в нескольких физических лабораториях. Термодинамические результаты этих исследований обсуждаются в разделах 1.1 и 5.1. [c.13] Вернуться к основной статье