ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы ТЕОРИЯ ФОРМЫ ОПТИЧЕСКИХ ПОЛОС ПРИМЕСНЫХ ЦЕНТРОВ Стохастическая теория уширения оптических линий из "Селективная спектроскопия одиночных молекул " Действительно, при измерении двухфотонного коррелятора мы подсчитьтаем именно пары фотонов, разделенные определенным временным интервалом t. Чтобы сравнить возможности двух- и однофотонных методов, рассмотрим сначала двухфотонный коррелятор. [c.108] При длительном подсчете пар фотонов мы получаем функцию времени p t), описываемую, например, кривой 4 на рис. 3.4. Эта кривая изображена на рис. 3.7. [c.108] Отдельные элементы этой функции имеют простой физический смысл. Например, стремление коррелятора к нулю при малых временах означает невозможность испускания одним атомом последовательно двух фотонов с очень малой задержкой. Это явление получило название антигруппировки фотонов (antibmi hing). Два значения ординаты этого графика, а именно pi и р2 описывают соответственно скорость счета пар фотонов в группе и скорость счета самих групп, представленных на рис. 3.5. Два же значения абсциссы и 2, соответствующие нарастанию и убыванию коррелятора, позволяют определить соответственно скорость Дх = 1 /ti заселения возбужденного синглетно-го уровня 1 при данном уровне накачки и скорость Да = 1/ 2 перехода молекулы из синглетной системы в триплетную. [c.108] С помощью квантовой механики мы в состоянии рассчитать только вероятности, однако, их можно измерить в эксперименте. Если с помощью двухфотонных методов мы сразу измеряем вероятности, которые можно сравнить с теорией, то при однофотонных методах эти вероятности можно найти не прямо в процессе эксперимента, а только после завершения статистической обработки измеренных квантовых траекторий. [c.109] Оптические полосы примесных центров могут состоять из набора как отдельных спектральных линий, разрешенных друг относительно друга, так и линий, которые не могут быть разрешены спектрально и, перекрываясь, выглядят как широкие спектральные полосы. Все детали таких оптических полос обусловлены взаимодействием оптических электронов примесного центра с фононами и туннельными возбуждениями, т. е. туннелонами. [c.111] Однако функции частоты k и /с могут иметь существенно более сложный вид, чем изолированный лоренциан. В данной главе мы проведем расчет этих функций частоты, используя различные теоретические подходы и различные типы взаимодействия хромофора с фононами и туннелонами. [c.111] Вернуться к основной статье