ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы ФОНОНЫ И ВОЗБУЖДЕНИЯ ТУННЕЛЬНЫХ СИСТЕМ Адиабатическое взаимодействие из "Селективная спектроскопия одиночных молекул " Один вывод относительно временного поведения этого коррелятора можно сделать уже с помощью общей формулы (3.31). Поскольку среди корней полинома Qp iij) имеется нулевой корень, то одно из слагаемьге в сумме (3.31) не будет зависеть от времени. Следовательно, полный двухфотонный коррелятор, в отличие от коррелятора, измеряемого в режиме старт-стоп, не стремится к нулю при бесконечном возрастании времени. [c.48] Формулы (3.26), (3.31) и (3.34), (3.35) позволяют рассчитать зависимость обоих корреляторов, во-первых, от интервала t между двумя регистрируемыми фотонами, во-вторых, от расстройки Д и, в третьих, от интенсивности накачки х- Численные расчеты корреляторов можно провести при произвольных значениях релаксационных констант 1/Ti и Г. Однако в двух частных случаях при Д = О и при Г = 1/Ti = 7, для корреляторов получаются сравнительно простые аналитические выражения, удобные для анализа. [c.49] Интенсивность накачки х, при которой функции R из мнимых становятся действительнь ми, различна для корреляторов sap. Следовательно, критерий слабости накачки для обоих корреляторов несколько различается. Это связано с тем, что релаксационная матрица систем уравнений (3.14) и (3.19) различна. [c.51] В предыдущей главе мы рассмотрели принципиальные вопросы, возникающие при изучении единственного атома, взаимодействующего с монохроматической световой волной и излучающего спонтанно и вынужденно фотоны. При этом остался в тени важный для практики вопрос о том, каким образом может быть приготовлена система, состоящая только из одного атома. Если атомы исследуемого вещества находятся в газовой фазе, то задача уединения единственного атома является решаемой, но достаточно сложной технической проблемой. Однако исследования в газовой фазе становятся даже в принципе невозможными для сложных органических молекул, так как многие из них уже при небольшом нагревании, предшествующем испарению, распадаются. Поэтому в последние несколько лет успешно развиваются методы исследования единичных молекул, внедренных в твердые матрицы, охлажденные до гелиевых и более низких температур [18-20]. В этом случае перед нами стоит проблема исследования поглощения и излучения света единственным примесным центром. Однако оптические электроны примесной молекулы или атома взаимодействуют не только с электромагнитным полем, но и с колебаниями атомов матрицы (фононами). Это электрон-фононное взаимодействие приводит к рождению и уничтожению фононов в процессе оптического перехода в примеси. Оно актуально даже при сверхнизких температурах, потому что процессы рождения фононов имеют место даже при абсолютном нуле. Поэтому в теорию, изложенную в предыдущей главе, необходимо включить взаимодействие оптических электронов примесного центра с фононами. Фононы и другие низкочастотные возбуждения твердой матрицы рассматриваются в данной главе. [c.53] Вернуться к основной статье