ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Бесконечная цепочка связанных уравнений для амплитуд вероятности из "Селективная спектроскопия одиночных молекул " Здесь мы использовали упрощенные обозначения, отбросив у амплитуд индексы п, я - 1, п - 2 и т. д. лазерной моды. Все остальные обозначения те же, что и в (2.31). Эта бесконечная цепочка уравнений учитывает все состояния, представленные на рис. 1.4. Сделаем три приближения. [c.41] Первое приближение состоит в том, что мы пренебрежем состояниями, в которых волновые векторы к, к, к ,. .. спонтанно испущенных фотонов совпадают, т. е. пренебрежем состояниями с к = к и т. д. Поскольку переменная к является фактически непрерывной, то количество отбрасываемых состояний исчезающе мало в сравнении с учитываемыми и поэтому их вклад в суммы по к будет незначителен. Это приближение позволяет отбросить в системе уравнений (3.4) все подчеркнутые и аналогичные им невьшисанные члены. [c.41] Второе приближение касается матричных элементов Л - л/п о. Л -= /п - 1Ао, Л = у/п- 2Ао. содержащих число п лазерных фотонов. Поскольку это число велико, то мы примем А - А = А =. ... [c.41] Вернуться к основной статье