ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Работа из "Сложные термодинамические системы Изд.2 " Следует подчеркнуть, что работа расширения против сил внешнего давления производится только тогда, когда изменяется объем тела V и производится перемещение внешних тел. Если же V сохраняется постоянным, то какие бы изменения ни претерпевали любые другие параметры, характеризующие состояние тела (температура, внутренняя энергия, потенциальная энергия тела в поле тяготения и т. д.), работа расширения будет равна нулю. С другой стороны, работа, производимая газом при расширении его в пустоту, равна нулю, несмотря на то, что V меняется. Это видно из (1-18), так как = 0. Таким образом, с точки зрения возможности совершения телом (системой) работы против силы р . параметр V является связанным с этой силой (как иногда говорят, сопряженным с этой силой). [c.8] Подчеркнем еще раз, что для различных видов обобщенных сил будут различными и сопряженные с ними обобщенные координаты. Всюду ниже, при рассмотрении конкретных систем, мы каждый раз будем устанавливать, какой лараметр состояния данной системы является обобщенной силой и какой — обобщенной координатой. [c.9] Применительно к количеству тепла температура играет роль обобщенной силы, а энтропия — обобщенной координаты. [c.10] Величину работы, совершаемой системой, удобно подсчитывать с помощью диаграмм, на которых по ординате наносятся значения обобщенной силы, а по абсциссе — значения обобщенной координаты. Рассмотрим, например, изображение в р, -диаграмме процесса изменения объема системы, совершающей работу расширения (рис. 1-2). Объем системы изменяется от Vi до 1 2- Состояния, которые проходит система в процессе изменения объема, располагаются на кривой процесса между точками 1 и 2. Из уравнения (1-18а) очевидно, что работа расширения системы изображается в р, У-диа-грамме площадью под кривой процесса (заштрихована на рис. 1-2). [c.11] Условимся в дальнейшем работу, производимую системой, считать положительной, а работу, сообщаемую системе,— отрицательной. [c.12] Соответственно условимся тепло, подводимое к системе, считать положительным, а тепло, отводимое от системы,— отрицательным. Разумеется, выбор системы знаков совершенно произволен важно лишь соблюдать единообразие во всех термодинамических расчетах. [c.12] Вернуться к основной статье