ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Аналитическое решение уравнений динамики прямоточного парогенератора из "Динамика парогенераторов " На вход трубы подается вода, как правило, слегка не догретая до кипения (при р рнр), а на выходе получается пар с требуемым перегревом. Границы между участками подогрева воды до кипения (экономайзерный участок), парообразования (испарительный участок) и перегрева пара (пароперегревательный участок) занимают определенное положение лишь в стационарном режиме, а в динамике происходит непрерывное их перемещение, вызываемое флуктуациями режимных параметров. [c.314] Таким образом, основной особенностью при решении уравнений динамики прямоточного парогенератора является необходимость учета перемещения границ между отдельными участками, различающимися зависимостью плотности рабочего тела от энтальпии. [c.314] Впервые задача в подобной постановке была решена в 1953 г. [Л. 83]. В несколько ином плане проведен анализ в [Л. 74]. Ниже, помимо рассмотренных в (Л. 83] воздействий по обогреву и расходу рабочего тела, уравнения динамики прямоточного парогенератора решаются для случая возмущения по основному каналу передачи внешних воздействий — от энтальпии на входе к выходному (в любом сечении z) значению энтальпии. [c.314] Уравнения динамики решаются при скачкообразных возмущениях /S.q, ADb и At i. [c.316] Динамические процессы описываются уравнением (8-1). Поскольку граница начала участка дается разными зависимостями в двух временных интервалах [равенства (8-5)], то решения следует искать раздельно в каждом из них. [c.317] Начальное условие уравнения (8-7) очевидно при т = 0 отклонение Дг = 0. Граничное условие дается первым из соотношений (8-3), справедливых для любого сечения экономайзерного участка, в том числе и для сечения начала закипания Zu. [c.317] Уравнение (8-8) справедливо только до т = Тэ- При больших т скорость (коэффициент при dAildz) будет описываться иной зависимостью. [c.318] Строго говоря, равенство (6-54) применимо, если сечение z находится на испарительном участке не только в возмуш,енном, но и в исходном стационарном режиме. [c.319] При отсутствии у парогенерирующей трубы эконо-майзерного участка (Д н = 0) проведенный анализ будет относиться к чисто испарительному участку, в силу чего соответствующие решения 6-3 и 8-2 должны совпадать. Действительно, сравнивая выражения (6-53) и (8-13), легко убедиться в их тождественности при Аг н = 0. [c.319] Изменение положения границ между экономайзер-ным, испарительным и перегревательным трактами иллюстрируется рис. 8-1. [c.320] При z=zn С учетом замечания, сделанного при рассмотрении первого периода. [c.322] Граничное условие получено подстановкой во второе соотношение (8-13) 2 = 2п для рассматриваемого временного интервала. Поскольку энтальпия неизменна, аккумуляционные факторы не проявляются. [c.323] При возрастании расхода точка закипания удалится от входа. [c.325] Скорость на входе в испарительный участок равна Wt, а в любом сечении 2—она описывается в соответствии с равенствами (6-32) и (8-20). [c.325] При At,1 = 0 приходим к зависимостям, полученным в 6-3. [c.326] Скорость в любом сечении пароперегревательного тракта совпадает со значением ее в точке начала перегрева, т. е. в динамике в разные периоды она описывается равенствами (8-22) и (8-24) при z = zu. [c.327] Траектории изменения энтальпии и расхода перегретого пара можно видеть из рис. 8-4. [c.329] Динамические процессы на начальном участке парогенерирующей трубы при возмущении энтальпии на входе рассматривались в Л. 4]. Ниже аналогичный анализ проведен для всего прямоточного парогенератора. [c.330] Транспортные времена т а и т д при этом возмущении не совпадают, что вносит новый (по сравнению с возмущениями Aq и ADbi) элемент в динамический анализ. В интервале т а тг г э точка закипания будет перемещаться, и закон этого перемещения зависит от знака возмущения. В дальнейшем рассматривается случай положительного возмущения (Aii 0). [c.330] Вернуться к основной статье