ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Радиационный теплообменник из "Динамика парогенераторов " Для временной координаты условие отсутствия правой границы выполняется естественным путем, поскольку в динамике рассматривают процесс с момента возмущения (начало отсчета) до бесконечности (установление нового стационарного состояния). Для пространственной координаты указанное условие выполняется, если рассматривать канал полубесконечной длины. Иначе говоря, необходимо предположить отсутствие правой границы, что физически означает отсутствие воздействия па систему со стороны ее выхода. При необходимости учет воздействия правой границы на вход осуществляется в форме обратной связи. [c.131] При выполнении операции преобразования начальные условия принимались нулевыми, что следует непосредственно из формулировки задачи в исходном невозмущенном режиме отклонения параметров равны нулю. [c.131] Таким образом, в результате преобразования Лапласа получено обыкновенное уравнение с постоянными (в принятых посылках) коэффициентами. [c.131] Поскольку ADbi(s) и Aq s) не зависят от пространственной координаты, то во втором преобразовании они рассматриваются как постоянные величины. В общем случае тепловая нагрузка зависит от пространственной координаты (может быть задана какой-либо функцией для ядерного реактора, например, q z)—косинусоида). [c.132] Выражения (5-14) впервые были получены А. А. Талем [Л. 93]. [c.133] Коэффициенты усиления передаточных функций W/j представлены в табл. 5-1. [c.133] При нахождении коэффициентов усиления ио каналам передачи возмущений Aq и ADbi возникает неопределенность вида 0/0, которая должна быть раскрыта ио правилу Лопиталя. [c.133] Решение в области изображений относительно Д0(2, s) находится подстановкой At z,s) в уравнение (5-9). [c.133] При некоторых дополнительных посылках решение, в оригиналах получить весьма просто. Анализ упрощенных выражений позволяет легко выявить характер влияния отдельных факторов на инерционность тепловых процессов. Даже самое грубое аналитическое решение часто дает возможность сделать некоторые полезные практические выводы. Ниже это показывается на нескольких примерах. [c.133] Первый комплекс представляет собой время транспорта частицы жидкости от входа до сечения z, а второй, аналогичный ему по структуре, эквивалентен времени прохода металла. По существу, второй комплекс определяет время, необходимое для установления теплового равновесия в металле при бесконечно больпюм значении коэффициента теплоотдачи. [c.134] При скачкообразном возмущении At) переходный процесс в таком звене протекает, как указано на рис. 5-2,а. [c.134] Графическое изображение переходной функции для ступенчатого возмущения представлена на рис. 5-2,6. [c.135] Таким образом, возмущение на входе проявляется на выходе через время.запаздывания, связанное с величиной относительной аккумулирующей способности металла И рабочего тела. [c.135] Для ряда поверхностей нагрева, в первую очередь пароперегревателей, время транспорта рабочего тела по трубе мало по сравнению с -Гм, так что Тм ггтр. В этом случае-запаздывание по существу определяется только условным временем прохода металла. [c.135] Для конечного значения коэффициента теплоотдачи, очевидно, кривая разгона будет иметь более сложную форму (рис. 5-2,в). [c.135] Исследование поведения первой передаточной функции облегчает анализ остальных передаточных функций (5-14). [c.135] Упрощенная разгонная функция изображена на рис. 5-3,а. Длительность переходного процесса равна Ттр. [c.136] Коэффициенты усиления передаточных функций приведены IB табл. 5-2. [c.139] Примечание. лоемкости в сечениях О и 2. [c.139] Вернуться к основной статье