ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Динамика элементов пароводяного тракта из "Динамика парогенераторов " Пароводяной тракт парогенератора выполняется в виде системы последовательно и параллельно включенных элементов. Условия работы элементов различны, но в пределах каждого из них конструктивные и режимные факторы предполагаются одинаковыми для всех параллельно работающих труб. [c.91] Теплообменники первого типа называются конвективными теплообменниками. В парогенераторе к конвективным теплообменникам относятся пароперегреватели, водяные экономайзеры и воздухоподогреватели. [c.91] В аппаратах второго типа—радиационных теплообменниках— величина теплоподвода практически не зависит от температуры рабочего тела. Так, в топке парогенератора тепло трубам экранов передается почти исключительно излуче1П1ем. Независимый обогрев имеет место такл е при пропускании электрического тока через металл трубы, когда выделяется джоулево тепло. В ядер-ном реакторе, охланедаемом однофазным потоком, тепловыделение также не зависит от температуры потока. Электронагреватель и ядерный реактор — примеры радиационных теплообменников. [c.91] В чистом виде радиационных и конвективных теплообменников в парогенераторе ие существует. Подобное разделение проводится из соображений удобства. При этом в каждом отдельном случае либо пренебрегают одной из составляющих потока тепла (лучистой или конвективной), либо включают ее в другую [Л. 63]. [c.91] Необогреваемый трубопровод есть, очевидно, частный случай теплообменника (как радиационного, так и конвективного) с нулевым теплоподводом. [c.91] Для однофазного слабо-сжимаемого потока измене-.ния в дина1мике расхода и давления в пределах отдельного элемента незначительны. Это позволяет при определении температуры в пределах отдельного теплообменника считать расход и давление постоянными величинами (внешними воздействиями), т. е. исключить из системы уравнений уравнения неразрывности и движения. [c.92] Влиянием малых колебаний давления и расхода на динамику температуры можно пренебречь только при изолированном рассмотрении какого-либо элемента пароводяного тракта. Однако при анализе нестационарных процессов в цепи последовательно параллельно включенных элементов отклонения давления и расхода суммируются и 1М0гут существенно изменить вид температурной кривой. Поэтому в кал дом отдельном элементе необходимо определить отклонения расхода рабочего тела и давления. [c.92] Аналогично находится изменение давления в элементе, поскольку в уравнении движения отклонения температуры и расхода также можно считать известными. [c.93] Обратную связь (см. рис. 2-6), отражающую зависимость Ов1=[(р, pi), легко получить в явном виде из уравнения движения, если принять в нем Z)b = Z)bi- Последнее справедливо при р = onst при onst такое допущение можно сделать, полагая различие между Da и Dbi, вызванное аккумуляцией рабочего тела в канале несущественным для задачи отражения влияния предшествующих и последующих элементов водопарового тракта на рассматриваемый. В результате расчетная структурная схема принимает вид, изображенный на рис. 4-11. [c.93] Радиационный теплообменник представляет собой физическую систему, состоящую из потока, рабочего тела и оболочки, его ограничивающей (рис. 4-12). Закон теплоподвода к оболочке извне задан. [c.93] Передаточные функции можно найти, исходя из разгонных характеристик (4-48) или преобразуя по Лапласу уравнение (4-47) и подставляя изображения возмущающих воздействий. В результате получим. [c.99] Разгонные кривые радиационного теплообменника при возможных возмущениях. [c.100] Аналитическую зависимость обратной связи (см. рис. 4-11) можно получить из выражения (4-47), положив в нем ADn=AD i и разрешив полученное соотношение относительно ADni. [c.101] В конвективном теплообменнике в отличие от радиационного обогрев не является заданной функцией времени, а определяется температурами и расходами потоков жидкостей ПО обе стороны разделяющей трубы. Направление движения потоков, обменивающихся теплом, различно пар аллельное прямоточное, параллельное противоточное, перекрестное, м н о го к р а т н о - п е р е -крестное и т. д. [c.101] При рассмотрении конвективного теплообменника как объекта с сосредоточенньгми параметрами различия, связанные с взаимным направлением жидкостей, теряются, и можно рассматривать единую физическую модель (рис. [c.101] Здесь учтено уравнение состояния для обоих потоков. Первое и третье уравнения выражают закон сохранения энергии в обоих потоках, второе — баланс тепла, подведенного к стенке, отданного рабочему телу и аккумулированного в металле. [c.102] Решение ее дает такие результаты 0- .0 . [c.102] Отметим, что i 2 = , где с = —Т и1Т в-Нормирующие коэффициенты в равенствах (4-38) (коэффициенты усиления) Кц определяются из условия Ktj= ti s=o (табл. 4-2). [c.104] Коэффициенты усиления по отдельным каналам передачи возмущений представлены в табл. 4-3. [c.106] Здесь X и Q даются теми же выражениями (4-45), что и для радиационного теплообменника б(т) — импульсная функция Дирака. [c.107] Вернуться к основной статье