ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Модели потока рабочего тела из "Динамика парогенераторов " С помощью указанных коэффициентов и усредненных по сечению потока параметров выражаются передача тепла, гидравлическое сопротивление и распределение фаз. Связь между ними также находится из опыта. [c.41] Использование эмпирических коэффициентов и упомянутых зависимостей позволяет одни уравнения упростить, а другие исключить совсем. Во-первых, представляется возможным отказаться от учета реальной трех-и двухмерности потока. Во-вторых, удается исключить из рассмотрения уравнение второго закона термодинамики. [c.41] В правой части уравнения (2-16) стоит внутренний источник 7в, который учитывает тепловой поток, идущий от внутренней поверхности канала. Этот источник отражает реально существующую трехмерность потока. Кроме того, в этом уравнении полная внутренняя энергия рабочего тела заменена энтальпией. В уравнении энергии часто не учитывают передачу тепла вдоль оси за счет теплопроводности, поскольку она мала по сравнению с количеством тепла, переносимым движущимся потоком. В эхом случае принимают, что 1ж = 0. [c.42] Эта функциональная связь определяется видом теплообмена. [c.43] Здесь m = qBul(fi )—внутренний источник (p=fn/f — доля сечения, занимаемая паром w и w — скорости компонентов. [c.43] В динамических расчетах обычно используют эмпирические зависимости (2-19) — (2-21), полученные для стационарных условий. Это не вносит заметной погрешности при расчете медленно протекающих динамических процессов, однако ряд экспериментальных работ [Л. 15 и др.] показывает, что при определенном сочетании режимных и конструктивных параметров нестационарная и стационарная величины могут заметно отличаться. [c.44] Систему уравнений (2-9), (2-15) — (2-17) и эмпирические зависимости (2-18) (2-21) решают совместно с краевыми условиями, характеризующими конкретную задачу. [c.44] В граничные условия, естественно, входят необходимые конструктивные характеристики канала (f/вкв, / и др.). [c.44] Поток жидкости при этом ведет себя как жесткий стержень. Скорость рабочего тела изменяется одновременно по всей длине канала. [c.45] В этих моделях все параметры. системы не зависят от пространственных координат и являются функциями лишь времени. Масса и энергия таких систем сосредоточены в материальной точке. Уравнения сохранения для систем с сосредоточенными параметрами получаются, путем дальнейшего упрощения уравнений, записанных для систем с распределенными параметрами. Для этой цели производные по пространственной координате z, входящие в уравнения (2-15) — (2-17), заменяются отношением разности значений функций между выходом и входом к полной длине канала. Таким образом, принимается, что параметры в системе постоянны по длине на конечном участке.. При выводе уравнений в частных производных такая посылка принимается лишь для бесконечно малого участка. [c.45] Аналогичным образом видоизменяются и другие уравнения сохранения. [c.45] В системах с сосредоточенными параметрами значения любого параметра, в том числе и давления в канале, в объеме и на выходе совпадают. Поэтому сопротивление грения относится к выходному сечению системы и, таким образом, представляет собой местное сопротивление. [c.46] Однако модель с сосредоточенными параметрами в ряде случаев достаточно точно описывает поведение системы. К таким системам относятся равномерно обогреваемый бак с мешалкой (рис. 2-4). Тщательное перемешивание жидкости обеспечивает постоянство параметров в объеме. Такое перемешивание может быть и естественным за счет конвективных потоков (коллектор, барабан парогенератора). [c.46] Вернуться к основной статье