ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Э н д р е н и, Тепло- и массообмен в гигроскопической фазе сушки из "Тепло- и массоперенос Том 4 Тепло- и массоперенос в процессах сушки " Целью доклада я(вляется исследование явлений тепло- и массообмена в гигроскопичных материалах е так называемой гигроскопической фазе сушки при конвективиом и кондуктиином переносе тепла. [c.7] В литературе этому вопросу уделяется недостаточно внимания, что связано, По-видимому, с большими трудностями точного решения проблемы. Отчасти это объясняется тем, что некоторые авторы отодвигали на задний план создание необходимой для решения важных проблем физической картины, стремясь. получить непосредственно численные зависимости. Но без создания такой картины нельзя себе представить успешного, хотя бы и приближенного, решения проблемы. Одна ко и в той части литературы, которая базируется на физических представлениях и на этом основании рассматривает взаимосвязанные процессы переноса тепла и влаги в высушиваемых телах, а также взаимодействие поверхности тела с окружающей средой, тоже отсутствует удовлетворительное и достаточно полное рассмотрение этой темы. [c.7] Я доложу о приближенном решении поставленной задачи, разработанном при помощи средств классической термодинамики. Исхожу из выводов моего (недавнего доклада используя одинаковые упрощающие и ограничивающие условия, т. е. по сути дела проведенные расчеты относятся к изотермической сушке тонких пластинообразных капиллярнопористых материалов при незначительных градяентах внутри материала, что позволяет применять средние значения величин. [c.7] Можно заключить, что закон Льюиса (Z-=l) в гигроскопической области вообще не имеет силы по адиабате, за исключением точки Xq. [c.10] Исследуем гигроскопическую фазу кондуктивной сушки. Ограничивающие условия и упрощения, рассмотренные при конвективном процессе, отринимаем и в данном случае. [c.11] В целях применения результатов, полученных для конвективной теплоотдачи, выражаем кондуктивный процесс тоже в эквивалентных показателях состояния воздуха пока только для начальной и конечной точек изменения состояния материала в гигроскопической фазе, а потом в ходе решения задачи распространим его и на промежуточные состояния. Под эквивалентным состоянием воздуха подразумеваем такое, которое имеет показатели состояния, тождественные температуре материала и парциальному давлению пара. Соответственно атому начальную точку гигроскопического изменения состояния материала характеризует o(i o, Р=1), а конечное состояние АЦа, где Pi — парциальное давление пара внешнего воздуха. Линия Х А, соединяющая начальное и конечное состояния, есть так называемая кондуктивная адиабата (рис. 5). [c.11] Здесь и -в дальнейшем ао, do соответствуют параметры сушильной среды, определяемой точкой Л, а также фиктивному конвективному процессу на испаряющей шоверхщости материала в точке Хо . Ко, а в промежуточных состояниях К — показатель теплообмена между передающей тепло поверхностью и материалом в предельной точке (Влажной фазы кондуктивного (Процесса, а также в гигроскопической фазе. [c.12] Рассуждения, приведенные для конвективного гигроскопического изменения состояния, можно привести и здесь совершенно аналогичным образом, но за ограниченностью времени они опускаются. [c.12] Для построения в первую очередь необходимо определение точек Л и Хо, которое, как правило, производится на основании знания температуры греющей среды. Для этого используем метод построения, разработанный IB МОИХ других работах на основании теории так называемых характеристик конвективных и ондуктивных температур. [c.12] Выше в общих чертах сообщено об исследованиях, которые проводятся в настоящее время. [c.13] Разработанный метод при указанных во введении упрощениях однозначно характеризует гигроскопическую фазу сушки гигроскопического материала как при конвективном, так и при кондуктивном теплообмене и дает возможность определить и описать гигроскопическое изменение материала в обоих случаях на основании знания коэффициентов тепло-и массообмеиа и иебольшого числа параметров материала. [c.13] Все эти результаты имеют и практические применения в гигроскопической фазе становится возможным рассчитать скорость сушки в качестве непрерывной функции влажности, температуры материала и определить количество удаляемой влаги, удельное теплопогребление,. а также продолжительность сушки равновесную влажность материала. Все это представляет важное значение для проектирования сушилок. [c.14] Этот метод не противоречит методам классической термодинамики, а является дополнением, а заодно дальнейшим развитием их. Как таковой он пригоден не только для уточнения достигнутых результатов, но и для открывания новых перспектив. Очень важно, однако, то, что решающим условием правильного применения как классической, так и термодинамики необратимых процессов является создание достаточно совершенной физической картины протекающих явлений. [c.14] Вернуться к основной статье