ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы В у л и с, О взаимоналожении молекулярных и молярных эффектов в переходной области течения из "Тепло- и массоперенос Том 3 Общие вопросы теплообмена " Входящие в уравнения (1.2), (1.4) и (1.5) составляющие тензора трения, вектора потока диффузии и вектора теплового потока будут иметь различные выражения в случаях ламинарного и турбулентного пограничных слоев. [c.88] Коэффициенты вязкости, диффузии и теплопроводности для смеси газов зависят как от температуры, так и от концентрации отдельных компонентов. Законченных теоретических и экспериментальных данных по их определению для многокомпонентных смесей в данное время не имеется. [c.89] Вопрос определения констант скоростей реакции при диссоциации двухкомпонентных смесей и для воздуха рассмотрен в работах Л. 5, 6, 7, 8 и др.]. Однако полных данных по определению /( и KJ в случае диссоциации и рекомбинации пока не имеется. [c.91] При приближенном решении уравнений пограничного слоя предполагают, что имеет место локальное химическое равновесие. Тогда концентрации Мг как функции давления и температуры определяются, исходя из закона действующих масс и уравнений сохранения числа атомов. Термодинамические функции воздуха в этом случае определены и приведены, например, в таблицах, составленных под редакцией А. С. Предводителева [Л. 9]. Уравнение (1.4) при этом исключается из рассмотрения. [c.91] Какова погрешность такого приближенного решения, пока не установлено. [c.91] Выясним, при каких значениях С/(S), з( ), gw i) и Ziw(z) возможны решения уравнений (2.1) — (2.4), зависящие от переменного x = i]Z(i). [c.93] Для окрестности критической точки при Lej l в случае конечных скоростей реакции для каталитической и некаталитической поверхностей числовое решение системы (3.2) — (3.4) было получено Феем, Ридделом и Кемпом [Л. 20—22]. Решение этой системы при наличии вдува, а также для другого закона изменения U(l) подробно не рассмотрено. Подлежат более детальному анализу также автомодельные решения ири наличии химических реакций и оплавлении поверхности. [c.97] Как уже отмечалось выше, автомодельные решения могут иметь место при определенном распределении скорости внешнего потока по границе пограничного слоя и ряде ограничений на числа Рг, Lej, и т. д. В общем случае ироизвольного распределения давления по профилю и при произвольных граничных условиях приходится решать задачу приближенно. [c.97] Остановимся на этих методах. [c.97] Метод интегральных соотношений. Применение этого метода к решению задачи о движении газа в ламинарном пограничном слое различно в случае слоя конечной толщины и асимптотического. В случае слоя конечной толщины предполагается, что профиль скоростей, теплосодержаний и концентрации можно представить в виде полиномов от отношений 1/бг, где бг — соответствующие толщины, коэффициенты которых определяются из условий на стенке и на границе пограничного слоя. Из интегральных соотношений получаем обыкновенные дифференциальные уравнения для определения толщин пограничного слоя. Условия на стенке получают из дифференциальных уравнений, предполагая справедливость их на стенке, причем число их может быть увеличено путем дифференцирования уравнений. В случае теплоизолированного профиля этот метод применялся в ряде работ [Л. 23— 24 и др.]. При более общих условиях на стенке вычисления несколько усложняются. [c.97] Уравнение (4.1) для случая несжимаемой жидкости было решено Кочиным и Лойцянским. Решение последних уравнений для Ьег=1 при gw = 0 приведено в работе [Л. 29]. Работ, посвященных рассмотрению более общих случаев, насколько нам известно, не имеется. [c.99] Методы разложения в ряды. Для простоты будем рассматривать случай термодинамического равновесия при Lei=l. Для применения метода разложения в ряды необходимо все параметры, характеризующие свойства газа, ка-к, например, отношение плотностей р/р , выразить в аналитической форме. [c.99] Этим методом Галановой Л. 33] решена задача о ламинарном пограничном слое пластинки при наличии диссоциации. В работе Кулоне-на [Л. 34] решена задача о ламинарном пограничном слое пластинки и крыла при наличии вдува, задаваемого по произвольному закону. Следует отметить хорошее совпадение результатов, полученных по названному методу, с имеющимися точными решениями. К недостаткам метода следует отнести громоздкость вычислений. [c.100] Разностные методы. В предыдущих разделах этого параграфа рассмотрены методы решения уравнений ламинарного пограничного слоя, использующие допущения (подобие, наперед заданный вид профиля скорости и энтальпии, разложение скорости вне пограничного слоя в ряд по I с коэффициентами, не зависящими от и т. д.), которые облегчали задачу, сводя нелинейную систему в частных производных к одному или нескольким нелинейным обыкновенным уравнениям. Но даже при таких упрощениях приходится прибегать к числовому решению полученных уравнений. Поэтому интересно рассмотреть методы решения непосредственно уравнений в частных производных без использования предположений о подобии и т. д. [c.100] Для простоты рассмотрим случай термодинамического равновесия с Lei=l [Л. 35]. [c.100] Можно показать, что приведенная система параболического типа и что характеристики — линии = onst. Это дает возможность применить к приведенной системе приближенные методы, использующие связь между значениями функции и ее производных в трех соседних точках. В результате задача сводится либо к решению системы п алгебраических уравнений с п неизвестными, либо к системе обыкновенных дифференциальных уравнений на каждой линии ,= onst. Появляется трудность в получении данных па осо бой линии. [c.101] Разрешив систему относительно Я. и х на новой линии с использованием условий на и = 0 и =1, получим значения Н. и х,-, которые затем используются для нахождения этих величин на следующих линиях. [c.101] Ра—давление в окрестности особой точки. [c.101] Благодаря использованию для свойств воздуха степенных зависимостей в работе [Л.35] были найдены конечные пределы коэффициентов дн у. [c.102] Под функцией F понимаем одну из функций Н или и. [c.102] Вернуться к основной статье