ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Другие случаи изменения скорости внешнего потока из "Гидродинамика и тепломассообмен в пограничном слое Справочник " Как и при несжимаемом ламинарном пограничном слое, существует система координат х, т] (связанная с декартовой системой х, у определенными преобразованиями), в которой производные по зависимым переменным разделяются в уравнениях сжимаемого пограничного слоя в результате эти уравнения сводятся к обыкновенным дифференциальным уравнениям. Определим такие системы координат, используя уравнения пограничного слоя. [c.123] Следовательно, и, таким образом. [c.124] Преобразования (5-18) и (5-19) (Дородницына — Лиза) выражают автомодельные переменные, позволяющие преобразовать уравнения в частных производных в обыкновенное дифференциальное уравнение. Они обобщают введенные ранее преобразования с определенными ограничениями (табл. 5-1). [c.126] Примечание, с х) — переменная в законе изменения вязкости с температурой а и a Q— местная скорость звука внешнего потока при статической темпера туре и при температуре торможения. [c.127] двумя связанными между собой обыкновенными дифференциальными уравнениями для функции тока и полной энтальпии, которые зависят только от поперечной координаты. [c.129] Граничные условия определяются соотношениями (5-50). В уравнениях (5-47), (5-51) и (5-59) С — ироиз-нольная постоянная. [c.133] В свою очередь четвертый класс можно преобразовать следующим образом. [c.133] Это уравнение совпадает с уравнением (2-34), которое исследовал Д. Р. Хартри при различных значениях р. [c.135] 139] уравнения (5-82 )и (5-83) преобра.зованы по методу Л. Крокко [Л. 149] к новому виду с безразмерной скоростью Р = 111111 в качестве независимой переменной. При численном интегрировании применен метод последовательных приближений. [c.137] По параметру р охвачен диапазон градиентов давления от отрывных значений в потоках с возрастанием давления в направлепин течения до болыннх значенпй в потоках с ускорением. [c.137] При учете изменения р по (1-17) этот фактор может изменяться от (7 и,/7 )при небольших температурных напорах до (Еи/Е ) при болыпих температурных напорах. На рис. 5-1 показано распределение скорости F = u Ui при различных значениях р и 5 ,. [c.138] При обтекании газом сильно нагретой стенки с большими отрицательными градиентами давления (рис. 5-1,(9) скорость в пограничном слое превышает скорость газа во внешнем потоке ц/п1 1. Объяснение этому дано в 5-4. [c.138] Распределение функции полной энтальпии 5 показано на рис. 5-2. Видно, что градиент давления оказывает меньшее влияние иа распределение энергии и пограничном слое, чем иа распределение скорости. [c.138] ПИЯХ Sw При одних и rex же зпичеииях Sw имеется два решения для dpldx 0 при р 0 (рис. 5-3,6). Градиент давления ока.зывает намного большее влияние на величину F y а следовательно, и на коэффициент трения на нагретой стенке (5 0), чем на холодной (5 0). [c.141] Формула (5-89) вместе с графиком на рис. 5-7 позволяют вычислять Ми.х по известному значению коэффициента трения Су. [c.144] Следовательно, в этом частном случае скорость внешнего потока П х), так же как п ИИх), является степен-нон функцией координаты х. [c.145] Распределение скорости внешнего потока по координате х в физической плоскости и по преобразованной координате (преобразование Иллингворта—Стюартсона) при к=1,4 связь между координатами X и ё — по уравнению (5-91) между т и к — по уравнению (5-92). [c.145] Вернуться к основной статье