ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Вывод уравнения массопереноса для процесса загрязнения из "Массо- и теплоперенос в топочных устройствах " Качественно и количественно теплоперенос в топках определяется не только процессами горения и аэродинамики, но и массопереносом золы на трубы. Под действием различных сил, рассмотренных в предыдущем параграфе, нд,трубы переносится и оседает летучая зола, возникают дополнительные термические сопротивления, ухудшающие теплопередачу от факела к теплоносителю й трубах. С течением времени эти сопротивления увеличиваются по определенному закону, а следовательно, по мере эксплуатации топки, изменяются и условия теплопереноса. Развитие процесса загрязления во времени теоретически совершенно не изучено, а экспериментальные данные крайне ограничены. Однако, и это, очевидно, опытные и теоретические данные по динамике процесса загрязнения летучей золой поверхностей нагрева котлоагрегатов представляют непосредственный интерес для практики котло-строения и эксплуатации котлоагрегатов, поскольку с помощью этих сведений могут быть определены время, в течение которого достигаются условия стационарной работы котла, наиболее эффективная частота обдувки и т.. д. [c.129] Подмосковный уголь [л. 59] 1 — коэффициент загряз-неиия конвективных поверхностей нагрева. [c.130] Сланец [Л. 26] 2—тепловая эффективность экранов, измеренная термозондом. [c.130] Воркутский уголь 4—то же 5—толщина отложений. 6—то же, расчеты по теории загрязнения 7—падающий тепловой поток 5—обратный тепловой поток, измеренный термозондом Р—температура поверхности отложений, измеренная методом калориметрирования в топке 10 — то же, расчеты по теории загрязнения 11, 12 — тепловая эффективность, коэффициент теплопроводности отложений, определенные методом калориметрирования в топке 13 — расчеты по теории загрязнения. [c.130] Строгий количественный математический анализ процесса загрязнения тепловоспринимающих труб практически невозможен из-за его неизученности и чрезвычайной сложности, определяемой тем, что массоперенос в топке зависит от процессов горения, аэродинамики, конструктивных и режимных факторов. Поэтому приходится строить качественную физическую схему процесса, вводить ряд упрощающих предположений, а результаты качественного анализа корректиройать в дальнейшем эмпирическими коэффициентами. [c.131] Основные допущения, использованные в данной работе, заключаются в следующем. [c.131] Качественно поток m j6p определяется молекулярно-гравитационной сепарацией частиц на стенке, динамическим разрушением-слоя крупными частицами (которые движутся инерционно и в результате турбулентных пульсаций пробивают пограничный слой и внедряются в загрязнения, частично разрушая их), вибрациями и обдувкой поверхностей нагрева. Кроме того, поток может существенно ослабляться в зависимости от дисперсности летучей золы, температур на. стенке и в факеле. Ослабление потока /Пз может происходить также электростатическим полем первичных слоев отложений и лоренцовыми силами, как это можно видеть из р с. 4-1 и формул (4-1) — (4-11). [c.132] Перечисленные факторы непосредственно приводят к уменьшению потока оседающих частиц. С другой стороны им противодействуют факторы, способствующие удержанию частиц на стенке шероховатость поверхности и прочность слоя, определяемая спеканием частиц и молекулярным сцеплением их в слое золы. Аналитически описать действие совокупности всех факторов и их изменение во времени пока не представляется возможным из-за отсутствия соответствующих данных. [c.132] Результирующий поток массы твердой фазы, оседающей на стенке, равен произведению концентрации летучей золы в топочных газах С на скорость Уз, т. е. [c.133] Коэффициенты переноса X, ц, D зависят от многих параметров и, в частности, от градиента определяющих величин Г, V, Q и их среднего значения. [c.134] Уравнения (4-23)— (4-25) качественно правильно описывают молекулярный перенос в зависимости от градиента Т, V, Q, а количественно корректируются полуэмпириче-скими коэффициентами X, т), D [Л. 54, 71, 132]. Как будет показано ниже, с помощью соотношения (4-22) также удается не только качественно, но и количественно (если использовать некоторые коэффициенты, определяемые из опыта) описать массо- и теплоперенос в запыленных пламенах. [c.134] Таким образом, уравнение переноса массы пылевых частиц под действием сил термофореза в известной мере расширяет границы тройной аналогии, описываемой уравнениями Фурье, Фика и Ньютона. [c.134] Вернуться к основной статье