ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Измерения температуропроводности из "Теплофизические измерения в монотонном режиме " В основу метода положены закономерности монотонного разогрева пластины одномерным тепловым потоком. В качестве образцов выбираются либо тонкие диски (когда исследуются твердые теплоизоляторы и тепловые полупроводники), либо короткие стержни постоянного сечения (металлы, графит). Температурные измерения осуществляются термопарами. На базе метода создано несколько приборов и установок с общим температурным диапазоном от — 150 до + 1000 С. [c.65] На рис. 3-1 представлены схемы трех основных вариантов разогрева образцов. На схеме 3-1, а приведен вариант симметричного двустороннего разогрева. На схеме 3-1, б показан случай одностороннего разогрева, а схема 3-1, в является промежуточной между двумя первыми. Особенности разогрева иллюстрируются графиками распределения проникающих через образцы тепловых потоков q х, т) и температурных полей б (х, т). С методической точки зрения два первых варианта являются частными случаями третьего и допускают более простую методику эксперимента. Однако реализация их всегда несколько сложнее. [c.65] Формулы (3-1) и (3-2) содержат в общем случае поправки на нелинейность АоГд. Поправки эти усложняют расчеты а t), поэтому наличие их в рабочих формулах крайне нежелательно. В связи с этим при практической реализации метода целесообразно обеспечивать такой режим опыта, при котором поправкой АОд удавалось бы всегда пренебрегать. [c.66] К сожалению, условие Ao является весьма жестким. Для выполнения его обычно приходится разогревать образцы при I /1 3 град с нелинейностью 2-10 град и только в отдельных случаях допускаются перепады 10 град. [c.66] Однако главной особенностью формул (3-1) и (3-2) является то, что в них предусмотрены различные варианты температурных измерений. [c.67] Здесь AEi и —термо-э. д. с. соответствующих дифференциальных термопар В—О и Н—О, в мв Atq — отрезок времени, соответствующий приращению э. д. с. мв, термопары О. [c.67] Сигналы (т) и AE-i (т) обычно измеряются в момент времени, когда сигнал термопары О в опыте достигает заданного уровня Е (/), лежащего в середине участка АЕ . Такой прием снижает величину поправки АОд и несколько расширяет границы применения формул (3-4). Уровни отсчета Е являются дискретными, промежутки между ними должны несколько превышать интервал усреднения АЕд. [c.67] Для термостатирования холодных спаев обычно удается применять массивный металлический блок (БХС). Термопары В, Н и О в опыте попеременно подключаются к потенциометру типа ППТН-1, на котором устанавливаются заданные уровни э. д. с. (Е). Регистрация запаздываний осуществляется с помощью двухстрелочного секундомера. [c.68] Из структуры поправок в (1-48), (1-49), (1-65) и (1-66) видно, что второй вариант температурных измерений требует более жестких ограничений на перепады температур и нелинейность разогрева, нежели первый вариант. Однако при выполнении условия Аа , 6 ,, преимущества второго варианта становятся очевидными. Основные из них — более высокая инструментальная точность измерений а t) и возможность непосредственного контакта рабочих спаев термопар с телом образца. Последнее обстоятельство становится особенно важным при исследовании металлов, так как в них возможно электрическое шунтирование дифференциальных термопар. [c.68] Вернуться к основной статье