ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Методы регулярного теплового режима второго рода из "Экспериментальное исследование процессов теплообмена " Следовательно, в этом случае температурное поле, как и при рассмотренном регулярном режиме первого рода, перестает зависеть от особенностей начального теплового состояния тела и принимает упорядоченный характер. Он выражается в том, что изменение температуры во всех точках тела во времени происходит по линейному закону со скоростью, равной скорости изменения температуры окружающей среды. Распределение температуры по сечению тела описывается параболическим законом. Указанное тепловое состояние тела А. В. Лыковым названо квазистационарным режимом. [c.91] Его также называют регулярным режимом второго рода или линейным регулярным режимом. Характер изменения температуры тела и среды во времени при регулярном режиме второго рода показан на рис. 2 13. [c.92] Время запаздывания представляет собой промежуток времени, необходимый для того, чтобы температура на оси тела приняла значение, равное температуре на его поверхности. Это понятие справедливо и в том случае, когда производится сопоставление температуры и в других точках тела. Линейный размер l=R — радиус цилиндра или шара для пластины он равен половине ее толщины. [c.93] Опыт проводится в следующем порядке. Исследуемое тело в форме пластины, цилиндра или шара нагревается с постоянной скоростью. Во время опыта измеряется температура тела на повёрхности и на оси. Затем строится график зависимости температуры от времени. Регулярный режим второго рода характеризуется линейными участками полученных двух линий. Скорость нагревания определяется по угловому коэффициенту этих прямых. После этого из соотношения (2-35) вычисляется коэффициент температуропроводности. [c.93] На основе изложенного абсолютного метода учениками В. А. Лыкова был разработан ряд сравнительных методов нагревания с постоянной скоростью [Л. 5]. [c.93] Размеры опытных образцов, термостаты (печи), применяемые в этом методе, аналогичны описанным в 2-2. [c.93] Принципиально аналогичными являются и способы, применяемые для защиты образцов от потерь тепла и создания в них одномерного теплового потока. [c.93] Мерное распределение температуры по длине прибора. Центровка цилиндров осуществляется с помощью выступов 5, 6. Радиальный перепад температур измеряется термопарами 7, 8. Термопары 9, 10 являются контрольными. Клапан 11 служит для удаления исследуемой жидкости из прибора. Прибор помещается в вакуумную камеру 12, которая может заполняться инертной средой. [c.95] При исследовании теплопроводности методом стационарного теплового потока избыточная температура в цилиндрическом слое исследуемого вещества создается с помощью нагревателя, размещенного на оси внутреннего измерительного цилиндра. После достижения стационарного теплового состояния производятся необходимые измерения. Коэффициент теплопроводности вычисляется по уравнению (1-16). [c.95] Температуропроводность исследуется в режиме нагревания с постоянной скоростью. Этот режим может осуществляться как с помощью внутреннего, так и внешнего нагревателей в зависимости от температурных условий. Время запаздывания измеряется с помощьк термопар 7, S и электрического секундомера. [c.95] Прибор рассчитан на работу с агрессивными жидкостями и поэтому выполнен полностью из спектрально чистого графита, который одновременно позволяет получить высокие температуры опыта. [c.95] Вернуться к основной статье