ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Несвязанный перенос тепла или вещества в цилиндрической области из "Теория тепло- и массообмена " кроме того, рассматриваемый цилиндр имеет достаточно большую длину, а начальные и граничные условия таковы, что параллельные сечения цилиндра, нормальные к его оси, имеют одинаковое распределение потенциала переноса, то оператор д/дг также тождественно равен нулю. В этом случае получим уравнение, решением которого мы занимались в предыдущих главах. [c.380] Рассмотрим решения уравнения (8-5-2) при граничных условиях первого, второго и третьего рода. [c.380] Решение этой задачи можно получить различными методами, в частности используя конечные интегральные преобразования Лапласа [Л. 15], путем совместного применения интегральных преобразований Фурье и Ханкеля [Л. 16, 17] и др. [c.381] Приведем некоторые другие решения для более простых краевых условий, чем (8-5-13) — (8-5-15). [c.384] Некоторые другие случаи решения рассматриваемой задачи с источником вида (8-5-17) приведены в уже цитированной работе Т. Л. Перельмана. Отдельные решения уравнения (8-5-2) или (8-5-4) при отсутств ии источника приведены в монографиях [Л. 8, 9, 10]. Необходимо отметить, что решения без источника можно получить наложением решений частных задач. Например, для конечного цилиндра это будет наложением решений для неогран1иче ных одномерных цилиндра и пластины. [c.385] Другие решения для полого осесимметричного цилиндра как при постоянной, так и переменной температуре среды можно найти в уже цитированной работе Ш. Н. Пля-та [Л. 19], а также в работах И. Н. Даниловой [Л. 20], Г. В. Пляцко [Л. 21], И. Т. Швеца и В. И. Федорова [Л. 22] и др. [c.387] Вернуться к основной статье